1) effective field
有效场
1.
By use of the concept of domain of microcrack growth the damaged status of micocrack in rock can be described accurately and the problem about damage development of rock under any complicated loading pathes can be solved． Method of effective field is also employed to calculate damage compliance tensor which reflects interactions of microracks in rock
用有效场方法来计算岩石损伤柔度张量，反映了岩石微裂纹之间的相互作用。
2.
By the effective field method, this paper considers statistically interaction among non across jointed cracks and establishes the damage constitutive relation of non accoss jointed rock mass.
用有效场方法 ,统计地考虑了非贯通节理裂隙之间的相互作用 ,导出了较适合于工程计算的非贯通节理岩体的损伤本构关系 。
3.
The effective field method is compared with several existing micromechanics methods to estimate the effective moduli of solids containing microcracks.
将预测非贯通节理裂隙岩体等效模量的有效场方法与目前常用的其他一些细观力学方法进行比较研究，通过分析指出，有效场方法具有计算简便、规范和预测精度高的特点，将其引入到岩体力学领域中计算含多组非贯通节理裂隙的岩体的等效模量是可行的。
2) efficient market
有效市场
1.
The compare of information mechanism in efficient market and fractal market;
信息机制在有效市场与分形市场的比较
2.
Discussion on the Economic Consequences of Efficient Market Theory and Accounting Policy Option;
论有效市场理论与会计政策选择的经济后果
3.
The government is expected to play a f undamental role in the formation of a n efficient market.
创造有效市场应成为我国政府角色定位的基点。
3) Effective field of view
有效视场
4) effective near field
有效近场
1.
The effective near fields, which are introduced to replace the actual near fields in the traditional Plane wave spectrum-surface integration echnique,are calculated efficiently by extracting effective spectral rays only This method is validated by computing far fields of radom.
根据天线远区场对口径波谱的局部依赖特性，引入有效近场的概念，提出一种面向远场计算的波谱射线方法。
5) Market efficiency
市场有效
1.
Empirical Study on the Shanghai Security Market Efficiency;
上海股票市场有效性的实证研究
2.
Based on the concept of history,we suggest a new method to test market efficiency.
基于历史概念,提出一种新的市场有效性检验方法,并对上海期货交易所的铜期货市场进行了市场有效性检验,得出了该市场基本符合弱式有效的结论。
6) effective electric field
有效电场
1.
The Onsager effective electric field was used to analyze the effects of the applied electric field on the electrical potential energy and the motion of the membrane molecules,which was a good explanation for the mechanism of electroporation caused by pulse electric field.
从膜分子的角度,采用昂沙格有效电场分析外加脉冲电场作用对膜分子电势能和运动状态的影响,对脉冲电场致细胞膜电穿孔的机理做出解释。
补充资料：电介质有效场
外场存在时，电介质中作用在分子、原子上使之发生电极化的场称为有效场（或内场）。因为分子(原子)所产生的场不能使各该分子(原子)本身发生电极化，有效场（内场）不同于介质的宏观场，后者是外加场与介质中所有分子（原子）电极化所产生的场的总和。计算有效场（内场）时，必须把所讨论的分子（原子）排除。
历史上，首先系统地考虑电极化有效场的，是H.A.洛伦兹。他设想以所讨论的分子（原子）为中心，适当的长度为半径，在介质中作一球。球足够大，球外分子（原子）对中心的作用，只具长程性质，可作连续介质处理。而球内其他分子（原子）对中心的作用，则带有短程性，必须考虑介质的具体结构。当介质具有中心反演对称时，洛伦兹的计算指出，球内其他分子对中心分子的电极化作用互相抵消，而球外则可归结为空球表面的极化在中心所产生的场,即4πP/3（CGS制）或 P/3εo（SI制），其中P代表介质的电极化强度,εo是真空的介电常数。作用在中心分子上的有效场是
或，
这叫做洛伦兹有效场或内场，其中Ei代表外加的宏观场。实践证明，在讨论原子的电子云畸变极化或离子的位移极化时，如果介质具有中心对称性，则洛伦兹有效场直接适用。如果介质不具对称中心，洛伦兹对有效场的考虑方法还是可行的，只不过球内其他分子对中心分子的作用，必须根据具体结构进行详细计算。但是，对于分子具固有电矩的极性物质，采用洛伦兹有效场方法计算极性液体（例如水）的介电常数，所得的理论值比实测值要大得多。L.昂萨格指出，这是由于洛伦兹的方法中过多地计算了周围分子的极化对于中心分子电矩转向极化作用的缘故。
昂萨格认为，极性液体介质中，使分子固有电矩发生转向极化的有效场不是洛伦兹场。原因是，中心分子固有电矩对周围其他分子所引起的感应极化，反作用于中心分子时，只能使中心分子发生电子云的畸变极化或离子的位移极化，决不能使中心分子电矩发生转向极化。因此，考虑中心分子固有电矩的转向极化时，必须确实地把中心分子排除，而且只能排除一个中心分子。换句话说，真正的空球是只包围一个点电矩分子的。
昂萨格在处理这个极其复杂的问题时，作了很大的简化假设。首先，他把极性液体的分子看作为一个点电偶极子位于空球的中心，并且假设这空球是处于连续介质中。这样，他采用宏观经典电动力学的一般方法来进行计算。虽然方法十分粗糙，但有一定的启发性。
设想在一个半径为a的空球中心放着一点偶极矩μo，并假设这空球由介电常数为 ε的连续介质所包围。偶极矩μo使周围极化，在没有外加电场时，周围介质的感应极化在空球内产生一电场，称为反作用场 R。如果介质是均匀的，反作用场R与μo同向，自然不会使μo发生转向。再设想把中心电矩排除（即令μo=0）而加进一个外电场Ei,这时作用于空球内的电场,称为空球电场G。所以，当外电场存在时，作用于空球中心点偶极子上有效场为E＝G+R，
用CGS制表示时，
。
显然，只有空球电场G才能使μo转向。为便于比较，将洛伦兹有效场加以改写得。
对于极性介质，静态介电系数（即介电常数ε）比1大得多，洛伦兹有效场E比空球电场G大得多。从而看出，洛伦兹的计算方法，在考虑极性液体介质的转向极化时，是不适用的。
对于极性不强的液体介质，按昂萨格方法所计算的结果同实验尚相符合。就这方面说，昂萨格模型比洛伦兹模型有所改进，但昂萨格方法中完全忽略了介质的微观结构，不考虑分子间的短程作用；从这角度看，昂萨格方法的缺点更为严重。
按昂萨格方法计算有效场（内场）时，必须把所讨论的分子（原子）排除。问题恰恰出在所要排除的是一个微观的分子（原子），它的排除必然引起周围的畸变，而这种畸变又依赖于介质的结构。因此，有效场(内场)问题甚为复杂，尚缺乏令人满意的理论。
历史上，首先系统地考虑电极化有效场的，是H.A.洛伦兹。他设想以所讨论的分子（原子）为中心，适当的长度为半径，在介质中作一球。球足够大，球外分子（原子）对中心的作用，只具长程性质，可作连续介质处理。而球内其他分子（原子）对中心的作用，则带有短程性，必须考虑介质的具体结构。当介质具有中心反演对称时，洛伦兹的计算指出，球内其他分子对中心分子的电极化作用互相抵消，而球外则可归结为空球表面的极化在中心所产生的场,即4πP/3（CGS制）或 P/3εo（SI制），其中P代表介质的电极化强度,εo是真空的介电常数。作用在中心分子上的有效场是
或，
这叫做洛伦兹有效场或内场，其中Ei代表外加的宏观场。实践证明，在讨论原子的电子云畸变极化或离子的位移极化时，如果介质具有中心对称性，则洛伦兹有效场直接适用。如果介质不具对称中心，洛伦兹对有效场的考虑方法还是可行的，只不过球内其他分子对中心分子的作用，必须根据具体结构进行详细计算。但是，对于分子具固有电矩的极性物质，采用洛伦兹有效场方法计算极性液体（例如水）的介电常数，所得的理论值比实测值要大得多。L.昂萨格指出，这是由于洛伦兹的方法中过多地计算了周围分子的极化对于中心分子电矩转向极化作用的缘故。
昂萨格认为，极性液体介质中，使分子固有电矩发生转向极化的有效场不是洛伦兹场。原因是，中心分子固有电矩对周围其他分子所引起的感应极化，反作用于中心分子时，只能使中心分子发生电子云的畸变极化或离子的位移极化，决不能使中心分子电矩发生转向极化。因此，考虑中心分子固有电矩的转向极化时，必须确实地把中心分子排除，而且只能排除一个中心分子。换句话说，真正的空球是只包围一个点电矩分子的。
昂萨格在处理这个极其复杂的问题时，作了很大的简化假设。首先，他把极性液体的分子看作为一个点电偶极子位于空球的中心，并且假设这空球是处于连续介质中。这样，他采用宏观经典电动力学的一般方法来进行计算。虽然方法十分粗糙，但有一定的启发性。
设想在一个半径为a的空球中心放着一点偶极矩μo，并假设这空球由介电常数为 ε的连续介质所包围。偶极矩μo使周围极化，在没有外加电场时，周围介质的感应极化在空球内产生一电场，称为反作用场 R。如果介质是均匀的，反作用场R与μo同向，自然不会使μo发生转向。再设想把中心电矩排除（即令μo=0）而加进一个外电场Ei,这时作用于空球内的电场,称为空球电场G。所以，当外电场存在时，作用于空球中心点偶极子上有效场为E＝G+R，
用CGS制表示时，
。
显然，只有空球电场G才能使μo转向。为便于比较，将洛伦兹有效场加以改写得。
对于极性介质，静态介电系数（即介电常数ε）比1大得多，洛伦兹有效场E比空球电场G大得多。从而看出，洛伦兹的计算方法，在考虑极性液体介质的转向极化时，是不适用的。
对于极性不强的液体介质，按昂萨格方法所计算的结果同实验尚相符合。就这方面说，昂萨格模型比洛伦兹模型有所改进，但昂萨格方法中完全忽略了介质的微观结构，不考虑分子间的短程作用；从这角度看，昂萨格方法的缺点更为严重。
按昂萨格方法计算有效场（内场）时，必须把所讨论的分子（原子）排除。问题恰恰出在所要排除的是一个微观的分子（原子），它的排除必然引起周围的畸变，而这种畸变又依赖于介质的结构。因此，有效场(内场)问题甚为复杂，尚缺乏令人满意的理论。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条