1) magnetostatic solitons
静磁孤子
1.
Under the influence of semiconductor carriers, within certain frequencies, along the direction of propagation perpendicular to the external magnetic field, magnetostatic surface wave can develop into magnetostatic solitons, with the group velocity and phase velocity being opposite to each other, and the magnitude of the velocity changes with the carriers density.
铁磁膜近邻存在半导体载流子的影响下 ,静磁表面波在一定频率范围内与外加恒磁场相垂直的传播方向上能演化成静磁孤子 ,而且静磁表面波群速在一定频率范围会改变运动方向成为反向波 ,其大小受载流子浓度的影
2) zero-velocity solitons
静止孤子
3) a stationary soliton
静态孤子
1.
In this paper, in a first order approximation,we obtain the effects of perturbations on a stationary soliton for TDGLE (time dependent ginzburg landau equation).
在一阶近似下 ,获得了微扰对TDGL(TimeDependentGinzburg Landau)方程的静态孤子解的影响 ,即求得了孤子参数随时间慢变量的变化情况和一阶修正的一般表达式 ,以及一个特例的具体表
4) magnetic gap soliton
磁隙孤子
6) electromagnetic soliton
电磁孤立子
1.
However,when ion dynamics is considered,a large ion acoustic wave is excited,which grows with time and eventually breaks up locally,followed by the generation of a large amplitude electromagnetic soliton.
当考虑离子动力学效应之后会激发一个随时间增长的离子声波,并且最终由于大振幅电磁孤立子的产生而中断。
补充资料：磁流体静力学
磁流体力学的一个分支，研究导电流体在磁场力作用下的静平衡问题。在磁场作用于流体中的电流时，一般会使流体流动;如果磁场力同流体的压强梯度平衡,则流体保持静止。研究这种平衡对受控热核反应有重要意义，可以利用磁场约束温度达亿度量级的等离子体。
在静止状态下，作用于流体微团 Q上的体积力－墷p（p为流体压强）同磁场 B作用于电流密度J上的力密度J×B（见洛伦兹力）是平衡的，即墷p=J×B（图1）。在天体问题中有时还须考虑引力的作用。从图1中可以看出:压强梯度墷p垂直于电流和磁场；沿磁力线和电流线的压强不变。若磁力线绕成一个闭合曲面(即磁面)而把等离子体包起来，则磁面就是等压面。在受控热核反应装置中，就是利用磁面一层层地把等离子体约束起来，压强从里层到外层逐渐下降为零。电流线位于同墷p相垂直的面上，故磁面也是电流面。
根据磁流体静平衡而设计的磁约束结构主要有：
①线箍缩 在圆柱形放电管中通以强大的轴向电流以压缩等离子体的磁结构（图2）。沿管轴向流动的电流密度J 产生角向（环绕圆管的）磁场B。作用在圆柱等离子体中任一点Q的磁场力有两上分力；一是磁向心力；另一是负磁压梯度，指向圆心。这两个分力同负压强梯度平衡。线箍缩是重要的静磁结构之一，但其中等离子体的平衡是不稳定的。
②角箍缩 又称θ箍缩，与线箍缩不同的是电流方向和磁场方向互换（图3）。在包围放电管的金属导体中突然放电，在金属导体和等离子体柱之间的区域中产生均匀轴向磁场B。由于趋肤效应,磁场不能透入等离子体，故在等离子体表面感应出同放电电流相反的角向电流，因而等离子体柱就在磁场力作用下被箍缩。这时,等离子体表面受到一和压强p大小相等但方向相反的磁压B2/2μe作用而维持平衡（μe为磁导率）。
③环形轴对称磁约束结构 线箍缩和角箍缩的共同缺点是等离子体中的粒子会从两端逸出，为此研制出箍缩等离子体的环形轴对称环流器托卡马克（Tokamak）。这种装置的每一层磁力线和电流线都各绕成同一个闭合曲面（图4）,这些曲面称为磁面或电流面。磁场力J×B指向等离子体内部。每一层磁面都是等压面；等离子体环中心压强最高，压强从中心到外层逐层降低为零。因此，等离子体环完全可以通过磁场力来箍缩。
参考书目
V.C.A.Ferraro and C. Plumpton, Introduction toMagneto-fluid Mechanics,Oxford,Univ.Press,London,1961.
在静止状态下，作用于流体微团 Q上的体积力－墷p（p为流体压强）同磁场 B作用于电流密度J上的力密度J×B（见洛伦兹力）是平衡的，即墷p=J×B（图1）。在天体问题中有时还须考虑引力的作用。从图1中可以看出:压强梯度墷p垂直于电流和磁场；沿磁力线和电流线的压强不变。若磁力线绕成一个闭合曲面(即磁面)而把等离子体包起来，则磁面就是等压面。在受控热核反应装置中，就是利用磁面一层层地把等离子体约束起来，压强从里层到外层逐渐下降为零。电流线位于同墷p相垂直的面上，故磁面也是电流面。
根据磁流体静平衡而设计的磁约束结构主要有：
①线箍缩 在圆柱形放电管中通以强大的轴向电流以压缩等离子体的磁结构（图2）。沿管轴向流动的电流密度J 产生角向（环绕圆管的）磁场B。作用在圆柱等离子体中任一点Q的磁场力有两上分力；一是磁向心力；另一是负磁压梯度，指向圆心。这两个分力同负压强梯度平衡。线箍缩是重要的静磁结构之一，但其中等离子体的平衡是不稳定的。
②角箍缩 又称θ箍缩，与线箍缩不同的是电流方向和磁场方向互换（图3）。在包围放电管的金属导体中突然放电，在金属导体和等离子体柱之间的区域中产生均匀轴向磁场B。由于趋肤效应,磁场不能透入等离子体，故在等离子体表面感应出同放电电流相反的角向电流，因而等离子体柱就在磁场力作用下被箍缩。这时,等离子体表面受到一和压强p大小相等但方向相反的磁压B2/2μe作用而维持平衡（μe为磁导率）。
③环形轴对称磁约束结构 线箍缩和角箍缩的共同缺点是等离子体中的粒子会从两端逸出，为此研制出箍缩等离子体的环形轴对称环流器托卡马克（Tokamak）。这种装置的每一层磁力线和电流线都各绕成同一个闭合曲面（图4）,这些曲面称为磁面或电流面。磁场力J×B指向等离子体内部。每一层磁面都是等压面；等离子体环中心压强最高，压强从中心到外层逐层降低为零。因此，等离子体环完全可以通过磁场力来箍缩。
参考书目
V.C.A.Ferraro and C. Plumpton, Introduction toMagneto-fluid Mechanics,Oxford,Univ.Press,London,1961.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条