1) pulse process
冲量过程
1.
The thesis has used system approach including pulse process figure and the Analytic Hierarchy Process (AHP) to analyze systemically the factors which affect the stability of loess slope, and to structure the systemic hierarchiecal relationship between the factors.
从系统科学的角度 ,对影响黄土斜坡稳定性的各条件用冲量过程及AHP(层次分析法 )进行系统分析和系统要素层次建构 。
2) stroke of punch
冲程;冲量
3) erosion-accumulation process
冲淤过程
1.
The sediment source and erosion-accumulation process are discussed through analyzing previous data and current sedimentary characteristics.
在进行沉积物分析与历史资料对比分析的基础上 ,探讨了拦门沙体的沉积特征和冲淤过程。
4) water-rinsing process
冲水过程
1.
A hydraulic model for the water-rinsing process of siphonage-toilet is established in this paper.
本文建立了一种虹吸式马桶的冲水过程水动力学数学模型,给出了评价马桶冲洗效果数学方法,计算了马桶冲水过程中水动力学特征量随时间的变化,分析了马桶结构参数对冲刷效果的影响。
5) impact process
冲击过程
1.
3-D profilometry for the impact process with marked fringes tracking;
采用标记条纹跟踪的冲击过程三维轮廓术
2.
With the development of scientific research and technical production, 3-D shape dynamic measurement has been generally lucubrated in some fields such as high-speed, hydromechanics, stress analysis, impact process, explosion process and so on.
在科学研究和工业生产中，往往需要对诸如高速旋转、流体力学、运动力学、弹道学、爆轰过程、冲击过程等动态过程的观察对象进行三维面形测量，以描绘和分析动态过程中被测物体表面形态的变化，提取与被测物体相关的结构、形变、应力等物理参数。
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条