1) non-embedding constraint model
非嵌入约束模型
1.
Motions of Добронравов particle in Newton’s gravitational field were analyzed using Vacco model,Appell-Четаев model and non-embedding constraint model.
在 Vacco模型、Appell- Четаев模型和非嵌入约束模型下对 Добронравов质点在 Newton引力场中的运动进行分析 ,结果证实非完整力学的 Vacco模型和 Appell- Четаев模型都不是完全符合 Newton运动定律的合理模型 ,而非嵌入约束条件的动力学方程能够全面合理地反映 Добронравов质点的符合 Newton定律的运
2) non embedding constraint
非嵌入约束型
1.
Based on D′Alembert′s principle in generalized forces, Appell′s universal equation of dynamics with non embedding constraint containing generalized incomplete ideal constraining force is established, not having to consider the restriction of placing constraints on virtual displacement.
对于一个物理模型确定的有约束力学系统，解除其实现运动约束的物理条件，代之以相应的约束力或控制力，并以广义力形式的达兰贝尔原理作为理论基础，这样就无须考虑运动约束加在虚位移上的限制条件，而建立起含有广义不完全理想约束力的非嵌入约束型的Ａｐｐｅｌ动力学普适方程，并考虑到运动约束方程，就构成了该约束系统的封闭动力学方程组。
4) embedding constraint method
嵌入约束法
5) embedded enhanced discontiniuity model
嵌入非连续模型
1.
Unlike so-called embedded enhanced discontiniuity model,which is based on incompatible strain,there is no restriction on the type of underlying solid.
不同于以非协调应变为基础的嵌入非连续模型,对单元的类型没有限制而且间断位移可以贯穿单元边界,与扩展有限元方法在构造上也有本质的区别。
6) inserting constrained boundary algorithm
约束边嵌入算法
补充资料：非驯嵌入
非驯嵌入
wild imbedding
非习11嵌入【叼d如bo蒯吨;月”Koe创o“。。e」，拓扑空间X在拓扑空间(topo10gica1Space)Y中的 一个嵌人，它不拓扑等价于从被称为驯顺的(恤n记)或佳嵌人(mce而beddin邵)中选出来的某类的嵌人.下面所列的情形是最有用的;”维Euelid空间取作y. l)设M是一个k维拓扑流形(见流形的拓扑学(toPology ofr拍川folds))，拓扑嵌人g:M~R”(见嵌入的拓扑学(toPO」ogy of而挂刘山ngs))称为非习11的(俪】d)，如果不存在R”到它自身的一个同胚，它将夕(M)变到R”中的一个局部平坦的子流形中. 2)设p是一个k维多面体(p01ylledror)拓扑嵌人g:尸~R”称为非驯的(俪】d)，如果不存在R”到它自身的一个同胚，它将抓尸)变到R”中的多面体中(即变到一个有某个三角剖分的体中). 3)设K是k维局部紧空间(locally compactsPace).拓扑嵌入g:K~R”称州卜驯的，如果不存在R”到它自身的一个同胚，它将g(K)变到k维Men-ger紧统M:的一个子集中. 如果维数k(n一3和如果n)5，那么，在所有三种情形中导出的性质是由下面的局部同伦性质来刻画:一个嵌人是非驯的，当且仅当g(X)不满足性质1一ULc(见嵌入的拓扑学(topo】0留of lmbedd·ing)).对余维数n一k二1和2的状况更加复杂:对。)6，余维数为l的流形，问题已被解决，但余维数为2的嵌人流形和多面体，两者都没有完全解决.如果Y是陀维流形—拓扑的或者分片线性的，所有叙述的也都是有意义的. M.A.lllTa肠Ko撰徐森林译
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参考词条