1) scintillator photodiode detector
闪烁体光电二极管探测器
1.
To realize the real time precise detection of the integral radiation dose, it was analyzed theoretically the feasibility of the integral radiation dose detection based on the scintillator photodiode detector, according to the out current characteristics of the detector.
为了实现射线累积剂量的实时精密测量 ,本文从探测器输出的电流特性出发 ,理论上分析了基于闪烁体光电二极管探测器的限时积分法测量射线剂量的可行性 ;在实际应用中 ,光电二极管工作在光伏模式 (零偏置状态 )下 ,使用有源积分器 ,在单片机控制下 ,调节积分时间 ,达到了射线累积剂量的实时高精度测量 。
2) scintillantor fiber detector
闪烁体光纤探测器
1.
The characteristics both of loss and dispersion in the scintillantor fiber detector with a special structure bending fiber are analyzed in this paper.
本文针对闪烁体光纤探测器中使用的特殊结构光纤弯曲时的损耗特性和色散特性进行了理论分析。
3) Scintillator-fiber detector
闪烁体-光纤辐射探测器
4) detector of PIN photodiode
光电二极管光探测器
5) avalanche photodiode detector
雪崩光电二极管探测器
6) Scintillation detector
闪烁探测器
1.
Effect of gel-silica filling to scintillation detector;
硅凝胶灌封对闪烁探测器的影响
2.
This circuit is designed for large plastic scintillation detector,including voltage divider,charge sensitive amplifier and main amplifier.
介绍的电子学电路用于大面积塑料闪烁探测器,包括光电倍增管分压器电路、电荷前放、主放大器几部分,主放大器由放大、成形、甄别及符合电路组成。
3.
this paper introduces wide range speedy scintillation detector.
闪烁探测器通过闪烁体涂覆一层低能灵敏的物质 ,外围采用双防护结构 ,改变光电倍增管分压电路的电阻值 ,探测器的输出为电流 ,采用高性能的电流 -频率变换器和电源等措施 ,使得该探测器的探测范围、基本误差、响应时间等指标均明显优于现有水平 ,因而能较好地满足宽量程快速辐射探测的需要。
补充资料：光电管和光电倍增管
基于外光电效应制成的光电器件。
光电管 主要由密封在玻璃壳内的光电阴极和阳极组成，如玻璃壳内抽成真空就构成真空光电管；如玻璃壳内充入选定的气体，使光电阴极发射的光电子经过气体电离放大,从而提高其灵敏度,则称为充气光电管。光电管的典型结构是中心阳极型。它的玻璃壳呈球形，并在内半球面上形成光电阴极,阳极制成小球或小环形,置于玻璃壳的中心。它具有光照面积大，到达玻璃壳的时间分散性小，极间电容小的优点。常用光电阴极有锑铯型、银氧铯型、铋银氧铯型、多碱型及负电子亲和势型，可对不同的谱段敏感。总的来说，光电管的灵敏度低、体积大、容易破碎，因此正逐步为固态光电探测器所代替。
光电倍增管 由光电阴极、电子光学系统、电子倍增系统和阳极四部分组成。光电阴极接受入射的光子后发射出光电子。电子光学系统使光电子在电场的作用下汇集到第一电子倍增极上。受电场加速的光电子射到倍增极上会激发出更多的电子，称为次级电子。次级电子数与入射电子数的比值称次级发射系数，一般为3～6。光电子经电子倍增系统中多级倍增极的倍增（增益系数达104～108）,最后被阳极收集形成阳极电流。二种典型的结构示于图、内。非聚焦型的渡越时间分散性大。聚焦型的采用合理的倍增极形状,减小了渡越时间分散性,能响应几百兆赫的调制光。
近十年来从事负电子亲和势光电阴极和倍增极研究所取得的成果把响应光的长波阈值推到1.6微米,量子效率显著提高，倍增极的次级发射系数提高1～2个数量级。有可能制造出级数少、增益大、时间常数小的快速光电倍增管。
另一个重要进展是出现了通道式光电倍增管，它的主要改进在于采用了通道式电子倍增器。这是在一直管或弯管的内壁涂以高阻的次级发射材料，管端施加几千伏的直流高压，光电子经电场加速射到壁上发射出次级电子，这个过程多次重复而得到高增益。这种器件的时间常数只有十分之几纳秒。常用于探测真空紫外辐射。
光电倍增管在探测弱光、高频调制的光或光脉冲方面获得广泛应用。在有些情况下它已被光电雪崩二极管所取代，但是它的低噪声电平仍然是其独有的特性。光电管和光电倍增管的最大局限性是它只能探测波长小于1.6微米的光。
光电管 主要由密封在玻璃壳内的光电阴极和阳极组成，如玻璃壳内抽成真空就构成真空光电管；如玻璃壳内充入选定的气体，使光电阴极发射的光电子经过气体电离放大,从而提高其灵敏度,则称为充气光电管。光电管的典型结构是中心阳极型。它的玻璃壳呈球形，并在内半球面上形成光电阴极,阳极制成小球或小环形,置于玻璃壳的中心。它具有光照面积大，到达玻璃壳的时间分散性小，极间电容小的优点。常用光电阴极有锑铯型、银氧铯型、铋银氧铯型、多碱型及负电子亲和势型，可对不同的谱段敏感。总的来说，光电管的灵敏度低、体积大、容易破碎，因此正逐步为固态光电探测器所代替。
光电倍增管 由光电阴极、电子光学系统、电子倍增系统和阳极四部分组成。光电阴极接受入射的光子后发射出光电子。电子光学系统使光电子在电场的作用下汇集到第一电子倍增极上。受电场加速的光电子射到倍增极上会激发出更多的电子，称为次级电子。次级电子数与入射电子数的比值称次级发射系数，一般为3～6。光电子经电子倍增系统中多级倍增极的倍增（增益系数达104～108）,最后被阳极收集形成阳极电流。二种典型的结构示于图、内。非聚焦型的渡越时间分散性大。聚焦型的采用合理的倍增极形状,减小了渡越时间分散性,能响应几百兆赫的调制光。
近十年来从事负电子亲和势光电阴极和倍增极研究所取得的成果把响应光的长波阈值推到1.6微米,量子效率显著提高，倍增极的次级发射系数提高1～2个数量级。有可能制造出级数少、增益大、时间常数小的快速光电倍增管。
另一个重要进展是出现了通道式光电倍增管，它的主要改进在于采用了通道式电子倍增器。这是在一直管或弯管的内壁涂以高阻的次级发射材料，管端施加几千伏的直流高压，光电子经电场加速射到壁上发射出次级电子，这个过程多次重复而得到高增益。这种器件的时间常数只有十分之几纳秒。常用于探测真空紫外辐射。
光电倍增管在探测弱光、高频调制的光或光脉冲方面获得广泛应用。在有些情况下它已被光电雪崩二极管所取代，但是它的低噪声电平仍然是其独有的特性。光电管和光电倍增管的最大局限性是它只能探测波长小于1.6微米的光。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条