1) singular process
奇异过程
1.
This paper constructs a class of hybrid type of stochastic control model that includes regular process and singular process.
建立了一类受控包括正则过程与奇异过程的混合型随机模型;为了获得值函数(目标函数)的最大值,针对不同的参数,运用随机分析的方法,得出了其相应的最优控制策略。
2) exotic decay process
奇异衰变过程
3) singular equation
奇异方程
1.
In this paper,we study mainly positive periodic solution to singular equations.
在这篇文章中,我们主要研究奇异方程的正周期解问题。
2.
The present paper deals with the existence of positive solutions of the singular equation (|u′| p-2 u′)′+f(t,u)=0 satisfying the nonlinear boundary value conditions h(u (o) u′ o(0))=0,u(1)=0 by means of the technique of upper and lower soluitons .
本文利用上、下解技巧讨论了奇异方程（｜ｕ′｜ｐ－２ｕ′）′＋ｆ（ｔ，ｕ）＝０满足非线性边值条件ｈ（ｕ（ｏ），ｕ′（ｏ）＝０ｕ（１）＝０的正解存在
4) weakly singular integro-differential equation
弱奇异方程
5) singular equations
奇异方程组
1.
This paper presents a new highly parallel algorithm for computing the solution of a class of singular equations Ind By this algorithm the solutions x= Adb is obtained,in steps with p= 2n(n -1)processors.
本文给出了一个计算奇异方程组Ｒ（Ａｋ））的新的高度并行算法。
6) process exceptions
过程异常
1.
The classification of process exceptions and exception handling strategy were studied,and then process exceptions and exception handlers were designed based on the characteristic of PSS.
定义了过程支持系统中的异常和异常处理,研究了过程异常分类和过程异常处理策略。
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条