1) calculating model for magnetic field
磁场计算模型
3) magnetic field calculation
磁场计算
1.
The electromagnetic model of the multi-solenoid superconducting magnet for the optimization is worked out based on the magnetic field calculation for the single solenoid magnet, and the stray field and the maximum fields of the multipl.
以单螺线管磁场计算为基础,用矢量叠加的方法计算多螺线管磁体的漏磁和最大磁场,从而建立了用于优化的螺线管型超导磁体的电磁模型。
2.
The claw pole alternator design is very complicated because of rotor s 3D construction,and the magnetic field calculation of the claw pole alternator is fundamental to the design and analysis of the alternator such as parameters calculation, performance analysis, and the design of hybrid claw pole alternator with new type permanent magnet.
爪极电机的设计是比较复杂的问题 ,因为其转子结构和磁场分布呈三维性 ;而爪极电机的磁场计算又是分析、设计爪极电机的基础 ,它对于爪极电机的参数计算、性能设计和采用永磁材料设计新型混合式爪极电机都具有十分重要地意义。
4) magnetic field computation
磁场计算
1.
Finally,The experimental data is given and compared with the magnetic field computation results to prove the method above is available.
给出了样机实验数据,并与磁场计算结果进行了对比分析,比较结果说明以上方法是有效的。
2.
The movement of the rotor is necessary for magnetic field computation of electric machines.
电机磁场计算中转子的转动十分必要,转子移动时气隙网格将发生畸变影响计算精度。
3.
A numerical-analytical method is applied to the two-dimensional magnetic field computation in rotating electric machines in this paper.
以一台永磁无刷电机的磁场计算为例,通过与有限元法的计算结果比较,验证了本文方法的正确性和有效性。
5) Computational market model
计算市场模型
1.
Research on Resource Management & Scheduling based on Grid Computing Environment of Computational Market Model;
基于网格计算市场模型的资源管理和调度的研究
补充资料：电磁场数值计算
电磁场数值计算
numerical computation of electromagnetic field
d{创飞C心ho日95卜日z日妇suo门电磁场数值计算(numerioal eomputation“electromagnetie field)用数值分析方法求解电磁场问题。任意场域中的电磁场分布均可以通过求解场量所满足的一定边界条件下的偏微分方程而得到，这称为电磁场的边值问题。除了较简单的场域模型之外，边值问题一般难以直接求解。数值计算方法是:根据给定的场域形状、尺寸和给定的边界条件，用数值方法求出近似地满足场方程和边界条件的近似解。常用的数值计算方法包括:差分法、有限元法、边界元法和模拟电荷法等。下面以二维静电场中电位的求解为例简述这四种方法。 差分法以差分原理为基础，将场域剖分为许多小区域称为网格单元，单元顶点称网格节点。用各节点上电位的差商来近似表示电位在该点的偏导数，从而将偏微分方程转化为代数方程组，由此求得各离散点上的电位。场域中电位，的分布可以通过求解下面泊松方程(见拉普拉斯方程)求得 甲2甲一f一一一一 ll任中沪卜之、|边界条件是:其中了一一尸/。，户为已知电荷密度，常数。为电容率;V。为已知电位;21十22构成场域边界。设场域如图所示，图中细线是将场域剖分为许多边长相同的正方形网格，边界条件为粗线边界上电位已知，另两条直线边界上电位的法向导数为零。根据差分原理，上面的泊松方程在点(i，j)处可以近似表示为外*:功十外一:，j)+外，，十1)+外，二，)一4几，j)一矿人，力州)一利G孝一*酬dl一「(Gf)d: JI、口，‘《了了‘了J，式中，l为:的边界;。为边界上指向区域外侧的法线方向;基本解G~1n(1/}r一rl{)/(2动，r是从坐标系原点到了中任一点的矢径;G满足甲ZG-一沙(1;一r，})，占(·)是Dirac占函数。 上式表明，场域中任一点的电位可分为两部分:一部分由场域边界积分表示，另一部分由已知的(Gf)的面积分表示。将场域边界近似为许多直线段单元，则上式中的边界积分可以表示为各单元上m个边界节点由、___._二，、。。二神}妙}、电位叭，仰，…，外及其法向导数带}，…，举}的一’一““‘’‘一‘、一’“一而!1”而}、”‘线性叠加。它们共Zm个量。由边值问题知，在场域边界上，节点电位或电位的法向导数总有一个已知，即未知量数为m。为求出它们，将电位观察点移到边界节点上。对每个节点可写出一个方程，共、个方程，由此解出边界节点上的未知电位或电位的法向导数;从而可求得场域内任意点的电位。 模拟电荷法在边界之外根据经验放置有限个电荷即模拟电荷，据之计算边界上各点的电位。
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参考词条