1) radiation field of each element
单元辐射场
3) axial energy density's attenuation
单元辐射器
4) single-mode field
单模辐射场
1.
Entropy property in the system of a single-mode field interacting with two two-level atoms;
单模辐射场与两个二能级原子相互作用过程中的熵特性
2.
The atomic dipole squeezing of the system of single-mode field Raman interacting with two coupling-atoms are studied by means of quantum theory.
研究了单模辐射场与耦合双原子Raman相互作用过程中原子的偶极压缩特性 ,讨论了系统耦合常数和初始状态对原子偶极压缩的影响。
5) single mode field
单模辐射场
1.
The time evolution of atomic particle s occupancy of two coupling atoms with single mode field Raman interacting is studied by means of quantum theory.
研究了耦合双原子与单模辐射场Raman相互作用过程中原子布居的时间演化特性 ,讨论了系统耦合常数和初始状态对原子布居时间演化行为的影响 。
6) assembly of radiating elements
辐射单元安装
补充资料：基本辐射单元
构成天线基本结构的单元，它能有效地辐射或接收无线电波。基本辐射单元可分为赫兹电振子、赫兹磁振子和惠更斯元辐射器。
赫兹电振子 有确定方向的无限小的时谐线电流元。由电流与电荷建立的连续性方程，要求电流元相对的两端具有大小相等、极性相反的电荷，且随时间作简谐变化。当电流元的长度趋近于零时，其电流趋近于无限大，而电流与长度的乘积仍为有限值。赫兹电振子的辐射图形为8字形，其远区辐射场的表示式为
(1)
(2)
(3)
式中是TEM。波的波阻抗；λ为波长；β为相位常数；I为基本振子上流过的线电流幅度；l为振子长度；r为离开振子的距离；取球坐标系r,θ,ψ（图1）。
赫兹磁振子 有确定方向的无限小的时谐线磁流元，是假想的基本辐射单元。由磁流和磁荷建立的连续性方程，要求磁流元两端的磁荷大小相等，极性相反，而且随时间作简谐变化。当磁流元的长度趋近于零时，磁流应趋近于无限大，而磁流与长度的乘积仍为有限值。其远区辐射场的表示式为
(4)
(5)
(6)
式中Im为线磁流元幅度。式(4)、(5)说明，赫兹磁振子的场结构与赫兹电振子的场结构完全相同,只是E 和H互换了位置。
惠更斯元辐射器 实际上是电磁波传播波前上的无限小的辐射单元。这一单元上的磁场可以用等效电流代替，而电场可以用等效磁流代替，其计算的辐射图形为心脏形。把惠更斯元放在直角坐标系和球坐标系中(图2），其远区辐射场的表示式为
(7)
(8)
(9)
式中η0＝E0/H0；惠更斯元上的电流I＝H0l1,磁流Im＝-E0l2;E0和H0分别由式(4)和式(2)计算；S＝l1l2,为惠更斯元的面积；是r方向的单位矢量。
惠更斯元辐射器可直观地看作是两个基本振子的辐射之和，其方向性与电基本振子或磁基本振子的方向性是不相同的。
典型辐射器 由基本辐射单元构成，主要有线振子天线、缝隙天线和喇叭天线等形式。
①线振子天线：有限长的线振子可看作是由许多个赫兹电振子串接而成。沿振子的全长对式(1)作积分,就可求得远区辐射场。最常用的有半波振子等。
②缝隙天线：在一个无限大、无限薄的理想导电平面上开一个无限小的缝隙，并用接在缝隙边缘的电压激励,就构成了缝隙基本单元(图3)。它与赫兹磁振子等效，是实现赫兹磁振子的可行方案。许多个缝隙基本单元联接在一起就可构成缝隙天线。缝隙可以开在波导壁上，也可开在平板上或圆筒上。
③喇叭天线：由波导末端扩展而成，可以将其口面场分布看成无数的惠更斯元辐射器的总和，沿其口径面对惠更斯元辐射器作积分就可求得它的远区场。
赫兹电振子 有确定方向的无限小的时谐线电流元。由电流与电荷建立的连续性方程，要求电流元相对的两端具有大小相等、极性相反的电荷，且随时间作简谐变化。当电流元的长度趋近于零时，其电流趋近于无限大，而电流与长度的乘积仍为有限值。赫兹电振子的辐射图形为8字形，其远区辐射场的表示式为
(1)
(2)
(3)
式中是TEM。波的波阻抗；λ为波长；β为相位常数；I为基本振子上流过的线电流幅度；l为振子长度；r为离开振子的距离；取球坐标系r,θ,ψ（图1）。
赫兹磁振子 有确定方向的无限小的时谐线磁流元，是假想的基本辐射单元。由磁流和磁荷建立的连续性方程，要求磁流元两端的磁荷大小相等，极性相反，而且随时间作简谐变化。当磁流元的长度趋近于零时，磁流应趋近于无限大，而磁流与长度的乘积仍为有限值。其远区辐射场的表示式为
(4)
(5)
(6)
式中Im为线磁流元幅度。式(4)、(5)说明，赫兹磁振子的场结构与赫兹电振子的场结构完全相同,只是E 和H互换了位置。
惠更斯元辐射器 实际上是电磁波传播波前上的无限小的辐射单元。这一单元上的磁场可以用等效电流代替，而电场可以用等效磁流代替，其计算的辐射图形为心脏形。把惠更斯元放在直角坐标系和球坐标系中(图2），其远区辐射场的表示式为
(7)
(8)
(9)
式中η0＝E0/H0；惠更斯元上的电流I＝H0l1,磁流Im＝-E0l2;E0和H0分别由式(4)和式(2)计算；S＝l1l2,为惠更斯元的面积；是r方向的单位矢量。
惠更斯元辐射器可直观地看作是两个基本振子的辐射之和，其方向性与电基本振子或磁基本振子的方向性是不相同的。
典型辐射器 由基本辐射单元构成，主要有线振子天线、缝隙天线和喇叭天线等形式。
①线振子天线：有限长的线振子可看作是由许多个赫兹电振子串接而成。沿振子的全长对式(1)作积分,就可求得远区辐射场。最常用的有半波振子等。
②缝隙天线：在一个无限大、无限薄的理想导电平面上开一个无限小的缝隙，并用接在缝隙边缘的电压激励,就构成了缝隙基本单元(图3)。它与赫兹磁振子等效，是实现赫兹磁振子的可行方案。许多个缝隙基本单元联接在一起就可构成缝隙天线。缝隙可以开在波导壁上，也可开在平板上或圆筒上。
③喇叭天线：由波导末端扩展而成，可以将其口面场分布看成无数的惠更斯元辐射器的总和，沿其口径面对惠更斯元辐射器作积分就可求得它的远区场。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条