1) higher order partial differential equation
高阶偏微分方程
1.
This paper studies oscillation for the solutions of neutral higher order partial differential equation with continuous distributed deviating arguments.
研究了一类含有连续分布滞量的中立型高阶偏微分方程解的振动性,获得了该方程在两类边值条件下解振动的充分条件。
3) high order partial functional differential equations
高阶偏泛函微分方程
4) higher order functional partial differential equation
高阶泛函偏微分方程
1.
In this paper we study the forced oscillations of boundary value problems of a class of higher order functional partial differential equations.
本文研究一类高阶泛函偏微分方程边值问题的强迫振动性。
6) first-order partial differential equation
一阶偏微分方程
1.
As the foundation of his first-order partial differential equation theory,Lagrange s definition plays an important role in his general integral theory.
从微观角度看,拉格朗日基于欧拉的定义,在用"常数变易法"探讨一阶偏微分方程积分的过程中受到启发,萌生了其积分"完全性"的新思想,并把这种新思想运用于常微分方程的研究,成功解释了奇解,在此基础上提出了一阶偏微分方程完全积分的新定义,因此拉格朗日完全积分的新定义是"常数变易法"和微分方程奇解现象共同诱发的产物。
补充资料：一阶偏微分方程
最简单的一类偏微分方程。一个未知函数u(x)=u(x1,x2,..., xn)所适合的一组一阶偏微分方程即
, (1)式中(Rn之开集)，u是实值函数，。适合(1)的函数u称为其解。
单个拟线性方程 (2)是式(1)的重要特例。解u=u(x)定义了D×R中一个曲面，称为(1)的积分曲面，是其上一点(x,u)处的法线方向数，(α1，α2，...，αn,b))则定义一个方向场,称为特征方向场。式(2)表明积分曲面在其各点上均与该方向场相切。特征方向场的积分曲线，称为(2)的特征曲线。它们是常微分方程组(特征方程)
(3)的积分曲线。由上所述,可见式(2)的积分曲面是由式(3)的积分曲线织成的。反之,若一曲面u=u(x)是由(3)之积分曲线织成的，则必为式(2)的积分曲面。因此式(3)的讨论对研究偏微分方程(2)有特别的重要意义。
式(2)的定解问题中，最重要的是柯西问题，即在U中给定一个n－1维子流形 у及其上的函数φ(x)，要求式(2)的解u=u(x)满足以下的附加条件（初始条件）：。 (4)从几何上看，集是U×R中一个给定的n－1维子流形，而条件(4)即要求积分曲线(它是U×R中的一个n维子流形)通过Γ。
柯西问题的解的局部存在的条件从几何上看是很清楚的：若在(x0, u0)∈Γ附近,则在该点附近特征向量场微分同胚于平行向量场，特征曲线族则微分同胚于平行直线族。如果Γ在(x0,u0)附近横截（即不平行）于该平行直线族,就可以以Γ为底,以该平行直线为"母线"作一"柱面"。它就是所求的积分曲面，亦即柯西问题的解。
对一般的单个一阶非线性偏微分方程
， (5)则应以代替上述的U×R。对于积分曲面u=u(x),它在(x,u(x))处的法线方向由所确定，因此(x,u,p)决定了一个过(x,u)的以为法线的超平面,即过该点的积分曲面的切超平面。于是，在U×R中来看,｛(x, u,p)｝给出一个超平面场，每一个这样的超平面称为过（x, u）的接触元素。对于给定的(x, u)，适合方程(5)的p不是惟一的，从而有一个接触元素族。它们的包络是一个以(x, u)为顶点的锥,称为蒙日锥。方程(5)的积分曲面在各点均切于过该点的蒙日锥。
对于拟线性方程(2),蒙日锥蜕化为过（x，u）的以为方向的轴。
积分曲面既切于蒙日锥，则必沿某一母线切于它。这条母线的方向给出了积分曲面上的一个方向场。对于方程(2)来看,它就是特征方向场。所以在一般的非线性方程(5)，也称它为特征方向场,其积分曲线也称为方程(5)的特征曲线。积分曲面仍由特征曲线织成。
但是，与方程(2)也有所不同,即现在必须在U×R×Rn中来考虑特征方向场，从而可以得到如下的常微分方程组
， (6)
(7)
(8)解出这个方程组将得到一个特征带，它在U×R中的投影则称为方程(5)的特征曲线。特征带是一个在 U×R×Rn中的概念。
解柯西问题的特征线法 在解柯西问题(4)时，将у写成参数形式 (9) (10)然而，以它为初始条件还不能解出特征带的方程组，还需要有pj所适合的初始条件。
对于拟线性方程(2)，以(9)、(10)为初始条件解特征方程组(3)，可得 (11) (12)令若在t=0时，即在у上，Δ|t=0≠0,则可以在|t|充分小时即在у附近由(11)解出为 (x1,x2,..., xn)的函数，代入(12)即得柯西问题的解。
在以上讨论中，条件 (13)极为重要。它在几何上表示特征线横截于Γ。没有这种横截性，一般说来特征曲线不能织成积分曲面，然而若仍可能有解，那么解称为奇异解。条件(13)称为特征条件。
对于非线性偏微分方程(5),需要解出特征带的方程组(6)、(7)、(8)。这时需要 pj所适合的初始条件。很容易看到，在t=0时，pj应适合以下条件
， (14)
。 (15)(14)、(15)共有n个方程,它们称为带条件。为了能从其中解出pj，又需要在t=0时 (16)在方程(2)的特例下,它就是式(13)。所以式(16)也称为特征条件。
若带条件和特征条件得以满足，就将得出在 t=0时xj、u和pj所适合的初始条件。于是可以得到， (17)， (18)， (19)
利用特征条件,可以从式(17)中解出为(x1,x2,...,xn)的函数，代入式(18)即得u=u(x)为柯西问题的解。代入式(19)得pj=pj(x),可以证明恰好有。
拉格朗日－查皮特方法 求解柯西问题(5)、(4)的另一方法,是求(5)的含有n个参数α=( α1, α2,..., αn)的解u=u(x,α)。它称为(5)的完全积分。
将(4)所定义的子流形Γ局部地表为。再取α=α(s)使u=u(x,α(s))经过(x(s),u(s))而且在该点切于Γ，即有
这一族解的包络仍是(5)的积分曲面,而且通过Γ，亦即所求柯西问题的解。于是，将问题归结为求(5)的含n-1个参数s=(s1,s2,...,sn-1)的解u(x,α(s))，它称为(5)的通积分。
若将完全积分对n个α求包络，即由
中消去α，还可得到方程(5)的另一种解，称为奇异积分。
于是问题归结为如何求完全积分。为此考虑一个与之相关的问题：求函数u=u(x)使之满足一组偏微分方程 (20)因为方程个数超过未知数个数，故(20)称为超定方程组。超定方程组有解，需有一定条件称为可积性条件。对于(20)，可积性条件为 (21)(Fj, Fj)称为泊松括号。若一个方程组适合(21),则称之为对合方程组。
方程(5)可以化为不显含u的情形。因为若将u=u(x)写为隐函数v(x,u)=с，而以v为新的未知函数,则(5)成为。若视u为自变量则未知函数v不显现。因此可以限于求解以下形式的方程 (22)对(22)补充以n-1个新的方程
(23)式中αj为参数。可以适当取F2,F3,...,Fn使(22)、(23)成为对合方程组。再从(22)、(23)中解出： (其中含常数α2,α3,...,αn)，即可得(5)的含有n个常数的解（即完全积分）以上方法称为拉格朗日-查皮特方法。
普法夫方程组、费罗贝尼乌斯条件 在 U嶅Rn中若给定了一个充分光滑的向量场,则过U之每一点必有其惟一的积分曲线。若给定r(1)个光滑向量场,则不一定经过每一点都有 r维子流形使得在其各点上均与这些向量场相切（也不一定能找到 n-1维子流形使得在其各点上均与这些向量场相切）。若有这样的 r维子流形存在，就说这些向量场可积，该流形称为其积分流形。
求积分流形发生障碍的几何原因，可由下例看出。设在R3中给出一个平面场（相当于两个向量场），作柱面如图，则该平面场在柱面上决定一个向量场。若原平面场可积而有积分曲面存在，则积分曲面与柱面相截将给出柱面上的向量场的封闭积分曲线。但是柱面上的向量场不一定有封闭的积分曲面存在。
上述问题稍加改述：求一个超曲面u=u(x)（而不只是r维子流形）与r个向量场相切，即
， (24)这是一个超定方程组。前述拉格朗日－查皮特方法中已遇到这种问题。
式（24）规定出 r个一阶偏微分算子(亦即向量场)。它们的交换子仍是一阶偏微分算子： 弗罗贝尼乌斯定理指出：超定方程组(24)可积的充分必要条件是存在函数使得满足式(25)的向量场x1,x2,...,xr称为对合的。
一阶偏微分方程的几何理论有悠久的历史渊源，以后经过??.(-J.)嘉当等人的发展,在几何学、力学和物理学中都有重大的意义。
, (1)式中(Rn之开集)，u是实值函数，。适合(1)的函数u称为其解。
单个拟线性方程 (2)是式(1)的重要特例。解u=u(x)定义了D×R中一个曲面，称为(1)的积分曲面，是其上一点(x,u)处的法线方向数，(α1，α2，...，αn,b))则定义一个方向场,称为特征方向场。式(2)表明积分曲面在其各点上均与该方向场相切。特征方向场的积分曲线，称为(2)的特征曲线。它们是常微分方程组(特征方程)
(3)的积分曲线。由上所述,可见式(2)的积分曲面是由式(3)的积分曲线织成的。反之,若一曲面u=u(x)是由(3)之积分曲线织成的，则必为式(2)的积分曲面。因此式(3)的讨论对研究偏微分方程(2)有特别的重要意义。
式(2)的定解问题中，最重要的是柯西问题，即在U中给定一个n－1维子流形 у及其上的函数φ(x)，要求式(2)的解u=u(x)满足以下的附加条件（初始条件）：。 (4)从几何上看，集是U×R中一个给定的n－1维子流形，而条件(4)即要求积分曲线(它是U×R中的一个n维子流形)通过Γ。
柯西问题的解的局部存在的条件从几何上看是很清楚的：若在(x0, u0)∈Γ附近,则在该点附近特征向量场微分同胚于平行向量场，特征曲线族则微分同胚于平行直线族。如果Γ在(x0,u0)附近横截（即不平行）于该平行直线族,就可以以Γ为底,以该平行直线为"母线"作一"柱面"。它就是所求的积分曲面，亦即柯西问题的解。
对一般的单个一阶非线性偏微分方程
， (5)则应以代替上述的U×R。对于积分曲面u=u(x),它在(x,u(x))处的法线方向由所确定，因此(x,u,p)决定了一个过(x,u)的以为法线的超平面,即过该点的积分曲面的切超平面。于是，在U×R中来看,｛(x, u,p)｝给出一个超平面场，每一个这样的超平面称为过（x, u）的接触元素。对于给定的(x, u)，适合方程(5)的p不是惟一的，从而有一个接触元素族。它们的包络是一个以(x, u)为顶点的锥,称为蒙日锥。方程(5)的积分曲面在各点均切于过该点的蒙日锥。
对于拟线性方程(2),蒙日锥蜕化为过（x，u）的以为方向的轴。
积分曲面既切于蒙日锥，则必沿某一母线切于它。这条母线的方向给出了积分曲面上的一个方向场。对于方程(2)来看,它就是特征方向场。所以在一般的非线性方程(5)，也称它为特征方向场,其积分曲线也称为方程(5)的特征曲线。积分曲面仍由特征曲线织成。
但是，与方程(2)也有所不同,即现在必须在U×R×Rn中来考虑特征方向场，从而可以得到如下的常微分方程组
， (6)
(7)
(8)解出这个方程组将得到一个特征带，它在U×R中的投影则称为方程(5)的特征曲线。特征带是一个在 U×R×Rn中的概念。
解柯西问题的特征线法 在解柯西问题(4)时，将у写成参数形式 (9) (10)然而，以它为初始条件还不能解出特征带的方程组，还需要有pj所适合的初始条件。
对于拟线性方程(2)，以(9)、(10)为初始条件解特征方程组(3)，可得 (11) (12)令若在t=0时，即在у上，Δ|t=0≠0,则可以在|t|充分小时即在у附近由(11)解出为 (x1,x2,..., xn)的函数，代入(12)即得柯西问题的解。
在以上讨论中，条件 (13)极为重要。它在几何上表示特征线横截于Γ。没有这种横截性，一般说来特征曲线不能织成积分曲面，然而若仍可能有解，那么解称为奇异解。条件(13)称为特征条件。
对于非线性偏微分方程(5),需要解出特征带的方程组(6)、(7)、(8)。这时需要 pj所适合的初始条件。很容易看到，在t=0时，pj应适合以下条件
， (14)
。 (15)(14)、(15)共有n个方程,它们称为带条件。为了能从其中解出pj，又需要在t=0时 (16)在方程(2)的特例下,它就是式(13)。所以式(16)也称为特征条件。
若带条件和特征条件得以满足，就将得出在 t=0时xj、u和pj所适合的初始条件。于是可以得到， (17)， (18)， (19)
利用特征条件,可以从式(17)中解出为(x1,x2,...,xn)的函数，代入式(18)即得u=u(x)为柯西问题的解。代入式(19)得pj=pj(x),可以证明恰好有。
拉格朗日－查皮特方法 求解柯西问题(5)、(4)的另一方法,是求(5)的含有n个参数α=( α1, α2,..., αn)的解u=u(x,α)。它称为(5)的完全积分。
将(4)所定义的子流形Γ局部地表为。再取α=α(s)使u=u(x,α(s))经过(x(s),u(s))而且在该点切于Γ，即有
这一族解的包络仍是(5)的积分曲面,而且通过Γ，亦即所求柯西问题的解。于是，将问题归结为求(5)的含n-1个参数s=(s1,s2,...,sn-1)的解u(x,α(s))，它称为(5)的通积分。
若将完全积分对n个α求包络，即由
中消去α，还可得到方程(5)的另一种解，称为奇异积分。
于是问题归结为如何求完全积分。为此考虑一个与之相关的问题：求函数u=u(x)使之满足一组偏微分方程 (20)因为方程个数超过未知数个数，故(20)称为超定方程组。超定方程组有解，需有一定条件称为可积性条件。对于(20)，可积性条件为 (21)(Fj, Fj)称为泊松括号。若一个方程组适合(21),则称之为对合方程组。
方程(5)可以化为不显含u的情形。因为若将u=u(x)写为隐函数v(x,u)=с，而以v为新的未知函数,则(5)成为。若视u为自变量则未知函数v不显现。因此可以限于求解以下形式的方程 (22)对(22)补充以n-1个新的方程
(23)式中αj为参数。可以适当取F2,F3,...,Fn使(22)、(23)成为对合方程组。再从(22)、(23)中解出： (其中含常数α2,α3,...,αn)，即可得(5)的含有n个常数的解（即完全积分）以上方法称为拉格朗日-查皮特方法。
普法夫方程组、费罗贝尼乌斯条件 在 U嶅Rn中若给定了一个充分光滑的向量场,则过U之每一点必有其惟一的积分曲线。若给定r(1
求积分流形发生障碍的几何原因，可由下例看出。设在R3中给出一个平面场（相当于两个向量场），作柱面如图，则该平面场在柱面上决定一个向量场。若原平面场可积而有积分曲面存在，则积分曲面与柱面相截将给出柱面上的向量场的封闭积分曲线。但是柱面上的向量场不一定有封闭的积分曲面存在。
上述问题稍加改述：求一个超曲面u=u(x)（而不只是r维子流形）与r个向量场相切，即
， (24)这是一个超定方程组。前述拉格朗日－查皮特方法中已遇到这种问题。
式（24）规定出 r个一阶偏微分算子(亦即向量场)。它们的交换子仍是一阶偏微分算子： 弗罗贝尼乌斯定理指出：超定方程组(24)可积的充分必要条件是存在函数使得满足式(25)的向量场x1,x2,...,xr称为对合的。
一阶偏微分方程的几何理论有悠久的历史渊源，以后经过??.(-J.)嘉当等人的发展,在几何学、力学和物理学中都有重大的意义。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条