1) equity of geostatic
刚体力系平衡法
2) rigid equilibrium method
刚体平衡法
1.
The methods of calculation for the structural stability of rock-bolted crane girder include the rigid equilibrium method and the finite element method.
岩锚吊车梁结构稳定计算所普遍采用的方法有刚体平衡法和有限单元法。
3) rigid limit equilibrium method
刚体极限平衡法
1.
Base on rigid limit equilibrium method for the analysis standard double slide mode in the Gravity Dam Design Code,A new approach of rigid limit equilibrium for the calculation of stability safety factors was proposed.
基于重力坝设计规范给出的标准双滑面刚体极限平衡法,介绍了计算特殊双滑面抗滑稳定性安全系数的刚体极限平衡法,并结合工程实例对特殊双滑面抗滑稳定性进行分析。
2.
Based on 3D nonlinear FEM analysis of Jinping high slope,the rigid limit equilibrium method in the stability analysis of high slope is discussed.
提出并采用多重网格的概念和方法,将有限元的应力成果转移到任一滑面(平面或曲面)上,进而分析滑面的稳定状态,包括滑面的应力、屈服区与剪应力的分布及变化过程,并可求出类似刚体极限平衡法的滑面安全系数和滑块体安全系数,进而对块体变形直至失稳的全过程进行了全面深入的探讨。
3.
From the mechanism of traditional rigid limit equilibrium method for solving deep slide of gravity dams,this paper deduces the limit state equations for reliability analysis applied to rigid limit equilibrium method.
本文对现行规范关于结构承载能力验算表达式进行了进一步探讨 ,从传统刚体极限平衡法计算重力坝深层抗滑稳定问题三种方法的力学机理出发 ,推导了传统刚体极限平衡法用于可靠度计算的极限状态表达式 ,得出了现行规范规定的对结构承载能力验算表达式应该与之所导出的极限状态式在力学概念上应该相同的结论 ,在此基础上得出了抗力和作用函数的正确表达式。
4) rigid body limit equilibrium method
刚体极限平衡法
1.
The nonlinear finite element method was combined with the rigid body limit equilibrium method for analysis of the interaction between the crane beam and surrounding rock.
针对刚体极限平衡法的不足,利用非线性有限元方法,分析了岩壁吊车梁与围岩的相互作用,研究了锚杆的受力机理,并利用超载和强度储备法研究了岩壁吊车梁的安全裕度。
2.
An improved Rigid Body Limit Equilibrium Method——Block Element Method is applied to analyze slope stability.
利用一种改进的刚体极限平衡法——块体单元法进行边坡稳定分析 ,该方法兼有刚体极限平衡法和有限元法的优点 ,既满足全部的平衡条件 ,又在一定程度上考虑了材料的变形。
3.
The gravity dam failure usually led by slide,the anti-slide stability is the stability of the dam s main problem;this paper mainly checks the safety stability of the gravity dame with both the rigid body limit equilibrium method and finite element method.
重力坝失事往往是由于滑动导致的,因此抗滑稳定问题是大坝稳定的主要问题,本论文主要运用刚体极限平衡法和有限元法对某重力坝进行安全稳定性校核。
5) rigid limit balance method
刚体极限平衡法
1.
The application and compare of the rigid limit balance method and finite element approach in the slope stability analysis;
刚体极限平衡法与有限元法在工程边坡稳定性分析中的应用与比较
2.
Gravity dam deep anti-slip stability analysis of the rigid limit balance method
刚体极限平衡法的重力坝深层抗滑稳定分析
6) rigid-body limit equilibrium method
刚体极限平衡法
1.
Based on 3D nonlinear finite element emulation analysis of Xiluodu arch dam,the fundamental and supposition of rigid-body limit equilibrium methods are discussed.
结合溪洛渡高拱坝三维非线性有限元仿真分析,对拱坝设计规范采用的坝肩稳定的刚体极限平衡法的基本机理和假说进行了探讨。
补充资料：力系
作用在同一物体上的一群力。诸力作用线在同一平面，称为平面力系；作用线不在同一平面，称为空间力系；作用线汇交于一点，称为汇交力系；作用线互相平行，称为平行力系；作用线既不汇交又不平行，称为任意力系。若两力系分别使一刚体在相同的初始运动条件下产生相同的运动则称为等效力系。
力线的平移 要使作用于刚体上A点的力F平移至另一点O（图1）,可在O点加上大小相等、方向相反且与力F平行的两个力F┡和F″，并使它们的大小相等。F和F″组成一力偶，称为附加力偶。于是，作用于A点的力F可由作用于O点的力F┡和附加力偶(F，F″)来代替。换言之，要使作用于刚体上A点的力F等效地平移至O点，必须附加一个力偶，其矩等于原力对平移点O的矩。
力系的简化 要把一个复杂的力系化为一个简单的等效力系,可用力线的平移将力系中的诸力Fi(i=1,2,...,n）移向指定点（简化中心）,得到一个作用在简化中心O 的汇交力系和一个附加力偶系。此汇交力系又可合成一个合力R，它等于原力系中诸力的矢量和：
，R为原力系的主矢。不论选何点为简化中心,主矢的大小和方向都不变。因此，主矢与简化中心的位置无关。
简化中引入的附加力偶系可合成一力偶，其力偶矩MO等于原力系诸力分别对简化中心O点之矩的矢量和：
，MO称为原力系对简化中心O的主矩。对于不同的简化中心，各力的力臂也不同，因此，主矩同简化中心的位置有关。简化结果不外乎以下几种情况：
表明原力系和一个力偶等效,即简化为一个力偶，其力偶矩等于力系对简化中心的主矩。若向不同的简化中心简化，也将得到彼此等效的力偶。因此，简化结果同简化中心位置无关。这样的力系如作用于刚体，能使刚体产生角加速度转动。
表明原力系和一个力等效,即简化为一个力。这样的力系如作用于刚体，能使刚体的质心产生加速度运动。
对于空间任意力系又可分为以下四种情况：
①R⊥MO 即主矢与力偶矩矢垂直,所以,主矢R与表示主矩MO的一对力（图2中的R┡，R″）在同一平面上。改变主矩的力使其大小等于R，即R┡＝R″＝R，便可求得力偶臂。由于作用在简化中心O的R″的方向与R相反,所以R″与R相抵消，只剩下作用于O1点的力R┡,即力系简化为作用于O1点的一个力R┡。
②R∥MO 原力系简化为一个力和一个力偶，且这力垂直于力偶作用面（图3）,称为力螺旋。例如钻孔或拧螺丝钉时，作用在钻头或改锥上的就是力螺旋。力螺旋作用于刚体时，使其质心作加速度运动，同时又产生角加速度转动。
③R和M成任意角度 可将MO分解为平行和垂直于R的两个分量和 。按上述两种情形，R和可简化为作用于O┡点的一个力R┡;而R┡和又组成一个力螺旋(图4)。沿R┡的作用线作直线AB。当R┡沿AB移动时,简化结果不变(因R┡对O点之矩不变),故只要简化中心取在AB上,力系就可简化为力螺旋。直线AB称为该力系的中心轴或最小力矩轴，因为力系对不在中心轴上的任一点的主矩其与之和总是大于。
④R=，MO= 这时力系处于平衡状态，称为平衡力系。受平衡力系作用的物体，其质心的运动状态不变，即保持静止或作匀速直线运动，同时绕质心转动的动量矩守恒。
平衡方程 力系平衡条件的数学形式。空间任意力系的平衡条件是，力系的主矢和主矩都等于零，即R=，MO=。因，
，故得出空间任意力系的6个平衡方程：
式中Fx、Fy、Fz分别为各分力在x、y、z轴上的投影；ΜOx、ΜOy、ΜOz分别为各分力对通过O点的x、y、z轴的矩。从以上六式可解出 6个未知量。其他力系均可看成是它的特殊情形。例如平面任意力系的平衡方程为：
。平面汇交力系的平衡方程为：
。
对于流体、弹性体等变形体的平衡，也可应用上述平衡方程，但还不充分（见静力学公理）。
力线的平移 要使作用于刚体上A点的力F平移至另一点O（图1）,可在O点加上大小相等、方向相反且与力F平行的两个力F┡和F″，并使它们的大小相等。F和F″组成一力偶，称为附加力偶。于是，作用于A点的力F可由作用于O点的力F┡和附加力偶(F，F″)来代替。换言之，要使作用于刚体上A点的力F等效地平移至O点，必须附加一个力偶，其矩等于原力对平移点O的矩。
力系的简化 要把一个复杂的力系化为一个简单的等效力系,可用力线的平移将力系中的诸力Fi(i=1,2,...,n）移向指定点（简化中心）,得到一个作用在简化中心O 的汇交力系和一个附加力偶系。此汇交力系又可合成一个合力R，它等于原力系中诸力的矢量和：
，R为原力系的主矢。不论选何点为简化中心,主矢的大小和方向都不变。因此，主矢与简化中心的位置无关。
简化中引入的附加力偶系可合成一力偶，其力偶矩MO等于原力系诸力分别对简化中心O点之矩的矢量和：
，MO称为原力系对简化中心O的主矩。对于不同的简化中心，各力的力臂也不同，因此，主矩同简化中心的位置有关。简化结果不外乎以下几种情况：
表明原力系和一个力偶等效,即简化为一个力偶，其力偶矩等于力系对简化中心的主矩。若向不同的简化中心简化，也将得到彼此等效的力偶。因此，简化结果同简化中心位置无关。这样的力系如作用于刚体，能使刚体产生角加速度转动。
表明原力系和一个力等效,即简化为一个力。这样的力系如作用于刚体，能使刚体的质心产生加速度运动。
对于空间任意力系又可分为以下四种情况：
①R⊥MO 即主矢与力偶矩矢垂直,所以,主矢R与表示主矩MO的一对力（图2中的R┡，R″）在同一平面上。改变主矩的力使其大小等于R，即R┡＝R″＝R，便可求得力偶臂。由于作用在简化中心O的R″的方向与R相反,所以R″与R相抵消，只剩下作用于O1点的力R┡,即力系简化为作用于O1点的一个力R┡。
②R∥MO 原力系简化为一个力和一个力偶，且这力垂直于力偶作用面（图3）,称为力螺旋。例如钻孔或拧螺丝钉时，作用在钻头或改锥上的就是力螺旋。力螺旋作用于刚体时，使其质心作加速度运动，同时又产生角加速度转动。
③R和M成任意角度 可将MO分解为平行和垂直于R的两个分量和 。按上述两种情形，R和可简化为作用于O┡点的一个力R┡;而R┡和又组成一个力螺旋(图4)。沿R┡的作用线作直线AB。当R┡沿AB移动时,简化结果不变(因R┡对O点之矩不变),故只要简化中心取在AB上,力系就可简化为力螺旋。直线AB称为该力系的中心轴或最小力矩轴，因为力系对不在中心轴上的任一点的主矩其与之和总是大于。
④R=，MO= 这时力系处于平衡状态，称为平衡力系。受平衡力系作用的物体，其质心的运动状态不变，即保持静止或作匀速直线运动，同时绕质心转动的动量矩守恒。
平衡方程 力系平衡条件的数学形式。空间任意力系的平衡条件是，力系的主矢和主矩都等于零，即R=，MO=。因，
，故得出空间任意力系的6个平衡方程：
式中Fx、Fy、Fz分别为各分力在x、y、z轴上的投影；ΜOx、ΜOy、ΜOz分别为各分力对通过O点的x、y、z轴的矩。从以上六式可解出 6个未知量。其他力系均可看成是它的特殊情形。例如平面任意力系的平衡方程为：
。平面汇交力系的平衡方程为：
。
对于流体、弹性体等变形体的平衡，也可应用上述平衡方程，但还不充分（见静力学公理）。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条