1) layered transversely isotropic saturated media
层状横观各向同性饱和地基
2) transversely isotropic saturated multi-layered soil
横观各向同性层状饱和地基
1.
This paper presents a systematical research on Biot s consolidation problem of multi-layered soils, and the interactions between transversely isotropic saturated multi-layered soils and foundations structures such as pile and plate in the Cartesian coordinate system.
本文在直角坐标系下对横观各向同性层状饱和地基Biot固结问题进行了较为系统的研究,并基于其解答来对横观各向同性层状饱和地基与方形桩基础、刚性矩形板等基础结构的共同作用问题进行了一些探讨与分析。
3) transversely isotropic saturated soil
横观各向同性饱和地基
1.
Dynamic response of transversely isotropic saturated soil under transient torsional loading;
瞬态扭矩作用下横观各向同性饱和地基的响应
2.
The dynamic differential equations of transversely isotropic saturated soil subjected to harmonic torque were solved by using the Hankel transform.
通过Hankel变换求解了横观各向同性饱和地基在简谐扭矩作用下的动力方程,结合基础与地基接触面为混合边界和基岩面处地基位移为零的边界条件,建立了刚性基础的扭转对偶积分方程,化对偶积分方程为第二类Fredholm积分方程求解了相应的动力响应问题,并给出了基础的动力柔度系数和角位移幅值以及基底接触剪应力的表达式。
4) saturated layered transversely isotropic soils
饱和成层横观各向同性地基
1.
This paper presents a systematic research on the interaction between saturated layered transversely isotropic soils and foundation structure such as pile and plate in the cylindrical coordinate system.
本文在柱坐标系下对饱和成层横观各向同性地基与桩及板等基础结构的共同作用问题进行了较为系统地研究。
5) transversely isotropic single-layeted soil
横观各向同性层状地基
6) transversely isotropic saturated soil
横观各向同性饱和土
1.
A pair of dual integral equations,which describe the mixed boundary-value problem for dynamic interaction between a half-space with transversely isotropic saturated soil and elastic thick circular plate,is established based on the general solutions of Biot s motion equations for transversely isotropic saturated poroelastic media.
研究横观各向同性饱和土地基上中厚弹性圆板的非轴对称振动问题。
2.
The work is extended to the case of a circular plate resting on transversely isotropic saturated soil and subjected to a non-axisymmetical harmonic force.
研究横观各向同性饱和土地基上中厚弹性圆板的非轴对称振动问题,即首先利用Fourier展开和Hankel变换技术,求解了简谐激励下横观各向同性饱和土地基的非轴对称Biot波动方程,然后按混合边值问题建立地基与弹性中厚圆板非轴对称动力相互作用的对偶积分方程,并将对偶积分方程化为易于数值计算的第二类Fredholm积分方程。
补充资料：各向同性和各向异性
物理性质可以在不同的方向进行测量。如果各个方向的测量结果是相同的,说明其物理性质与取向无关,就称为各向同性。如果物理性质和取向密切相关，不同取向的测量结果迥异，就称为各向异性。造成这种差别的内在因素是材料结构的对称性。在气体、液体或非晶态固体中，原子排列是混乱的,因而就各个方向而言,统计结果是等同的，所以其物理性质必然是各向同性的。而晶体中原子具有规则排列，结构上等同的方向只限于晶体对称性所决定的某些特定方向。所以一般而言，物理性质是各向异性的。例如， α－铁的磁化难易方向如图所示。铝的弹性模量E沿[111]最大(7700kgf/mm2),沿[100]最小(6400kgf/mm2)。对称性较低的晶体（如水晶、方解石）沿空间不同方向有不同的折射率。而非晶体(过冷液体)，其折射率和弹性模量则是各向同性的。晶体的对称性很高时，某些物理性质(例如电导率等)会转变成各向同性。当物体是由许多位向紊乱无章的小单晶组成时，其表观物理性质是各向同性的。一般合金的强度就利用了这一点。倘若由于特殊加工使多晶体中的小单晶沿特定位向排列（例如金属的形变"织构"、定向生长的两相晶体混合物等），则虽然是多晶体其性能也会呈现各向异性。硅钢片就是这种性质的具体应用。
介于液体和固体之间的液晶，有的虽然分子的位置是无序的，但分子取向却是有序的。这样，它的物理性质也具有了各向异性。
介于液体和固体之间的液晶，有的虽然分子的位置是无序的，但分子取向却是有序的。这样，它的物理性质也具有了各向异性。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条