1) anisotropic medium
各向异性媒质
1.
Equivalent source method for calculating 3 D eddy currents in the anisotropic medium;
各向异性媒质中三维涡流场的等效源法
2.
FDTD Method for Simulation of EM Wave Propagation in Anisotropic Medium;
用FDTD算法模拟电磁波在各向异性媒质中的传播
3.
Law of reflection and refraction of the extraordinary ray at the interface between anisotropic mediums;
非常光在各向异性媒质分界面上的反射和折射定律
2) anisotropic media
各向异性媒质
1.
Study on parameters reconstruction of gyrotropic-like anisotropic media;
类回旋各向异性媒质电磁特性及参数反演研究
3) bianisotropic media
双各向异性媒质
1.
The characteristics and constitutive relationship of various media, such as isotropic, double negative, bi-isotropic, anisotropic and bianisotropic media, are given.
从电磁媒质的本构关系出发,给出了线性电磁媒质的分类,详细讨论了包括各向同性、各向同性双负、双各向同性、各向异性、双各向异性等媒质的特征及其本构关系;论述了媒质的互易特性,分析了新型电磁媒质特别是各向同性双负媒质和双各向异性媒质中尚未完善的一些基本概念或有待于研究的问题。
4) anisotropic oriented media
各向异性取向媒质
5) anisotropic and nonlinear media
各向异性非线性媒质
1.
A generalized 3-D finite elemnet analys of potential boundary value field problems withanisotropic and nonlinear media is performed by the variational method.
研究各向异性非线性媒质中三维位场边值问题有限元分析的标量位和矢量位通用分析模型。
6) Uniaxial anisotropic medium
单轴各向异性媒质
补充资料：电磁波在各向异性媒质中的传播
在各向异性的媒质中，媒质的极化强度未必与电场强度同方向，或磁化强度未必与磁场强度同方向。电磁波在各向异性媒质中传播与在各向同性媒质中的传播有显著的区别。电磁波在各向异性媒质中传播的特点，表现在光线通过晶体时发生的双折射现象，这早已为人们所知。M.法拉第曾发现，光通过放在恒磁场中的媒质时，光的偏振面会发生旋转。J.C.麦克斯韦在论证了光是电磁波以后，也曾在理论上分析过电磁波在各向异性媒质中传播的特性。现代，与各向异性媒质中波的传播特性有关的学科，在光学中有晶体光学，在等离子体物理学和电波传播学科中研究电磁波在磁化等离子体中的传播，在微波技术中研究并应用电磁波在磁化铁氧体中的传播，等等。
各向异性媒质的本构关系 这个关系可用矩阵表示。当媒质是线性无损的，可分为三种情形:①[Di]=[εij]·[Ej]而[Bi]＝μ[Hi]，并且εij＝εji，或[D]i＝ε[Ei]而[Bi]=[μij]·[Hj]，并且μij＝μji，这些εij或μij都是实数。在这种媒质中,如有两个场(以角标(1)、(2)区别之)。它们仍能符合E(1)·D(2)=E(2)·D(1)和H(1)·B(2)=H(2)·B(1)的关系,因而倒易原理仍然成立,这种媒质是倒易性的。②虽然仍有电或磁一方面各向异性，但是εij＝ε壥或μij=μ壥，对于ij,εij或μij是复数，这时倒易原理不再成立。以[εij]为例，可以写成[εij]=[ε]+j[gij]，其中[ε]是实对称矩阵。[gij]是实反对称矩阵。[gij]·[Ej]所代表的矢量与E正交,这种媒质称为旋性媒质。③B和D的分量都同时是E和H的分量的齐次线性函数，[Di]=[εij]·[Ej]+[ξij]·[Hj]、[Bi]＝[μij]·[Hj]+[ηij]·[Ej],这是双各向异性媒质。
电磁波在倒易性各向异性媒质中的传播 倒易性各向异性电介质包括各种晶体。有些各向同性媒质在一定强度的恒电场作用下也能成为各向异性电介质（称为克尔效应）；有些弹性体在发生应变时，也会成为各向异性电介质；在液体中有非球形悬浮质点，而液体的流速不均匀时，这液体也可能成为各向异性电介质（称为麦克斯韦效应），它们都是倒易性的。倒易性电介质在适当选择的正交坐标系中，其介电常数矩阵成为对角矩阵，其主对角线元素称为介电常数的主值，此坐标轴称为介质的主轴。三个主值相等的介质称为立方介质，与各向同性一样，任何三个正交方向都可以作为主轴，立方晶系就是如此。有两个主值相等的介质称为单轴介质，与单独的主值相应的主轴称为光轴，在光轴的法平面内的任何一对正交直线都可以作为与一对重值主值相应的主轴，六角、三角和四角晶系都属于这一类。三个主值都不相等的介质称为双轴介质，正交、单斜和三斜晶系都属于这一类。主轴可能不与晶体的对称轴相合，主轴的方向也可能随频率而变。
均匀平面电磁波在倒易性各向异性电介质中，①D、H与波矢k互相正交，因为在一般情形,D与E不同向，所以E的纵分量不为零。②对于任一传播方向,有两个相应的相速v嗞。所以说，沿着每一个传播方向可能存在两个相速不同的波，它们各自独立传播，这两个波的相速还因传播方向而改变，它们的强度则决定于激励条件。③能流的方向与传播方向不同,而且传递速度高于相速,只在波沿主轴传播时二者才相同。能量传递速度称为射线速度。
由于麦克斯韦方程组的对偶性，电磁波在倒易性各向异性磁介质中的传播特性与各向异性电介质中的情形类似。
电磁波在旋性媒质中的传播 典型的旋性媒质是恒磁场作用下的冷等离子体(磁旋性电介质)和铁氧体（磁旋性磁介质），有的晶体，例如石英，是自然的旋性电介质。
在磁旋性电介质中，沿着同一个方向仍可传播两个相速不同的波，波的D的端点轨迹是长、短轴互相交错而旋转方向相反的两个椭圆。当波沿均匀恒磁场的力线传播时，这轨迹成为圆。如果两个波的圆半径相等，在任何空间位置上，两个波的电位移矢量D的和仍然在一条直线段上振动。波的传播路程中，总电位移D的偏振面逐点转变。H和E的顶点轨迹也是如此,这就是法拉第偏振旋转，这偏转的方向与传播方向无关，因而是不可逆的。至于能流的方向，不但与传播方向不同，而且是随时改变的。瞬时的能量传递速度在这里没有意义。
磁旋性磁介质中电磁波的传播特性可由磁旋性电介质类推。
电磁波在磁旋性媒质中的不可逆传播特性在技术上有相当广泛的应用，恒磁化铁氧体元件在微波技术中用途甚广。
电磁波在双各向异性媒质中的传播 这种媒质的存在是Л.Д.朗道、E.M.栗弗席兹等人在1959～1960年间预言的，Д.H.阿斯特罗夫在当时找到了这种材料。现在所知，具有这种性质的媒质限于某些反铁磁性和铁磁性晶体。其分析比较复杂。如果四个参量矩阵可以同时对角化，在这种媒质中可能发生可逆的偏振旋转现象。线偏振的均匀平面波沿着一条主轴传播时，其偏振面沿途旋转，类似于法拉第旋转。但是，旋转方向与传播方向之间的相对关系是恒定的。
各向异性媒质的本构关系 这个关系可用矩阵表示。当媒质是线性无损的，可分为三种情形:①[Di]=[εij]·[Ej]而[Bi]＝μ[Hi]，并且εij＝εji，或[D]i＝ε[Ei]而[Bi]=[μij]·[Hj]，并且μij＝μji，这些εij或μij都是实数。在这种媒质中,如有两个场(以角标(1)、(2)区别之)。它们仍能符合E(1)·D(2)=E(2)·D(1)和H(1)·B(2)=H(2)·B(1)的关系,因而倒易原理仍然成立,这种媒质是倒易性的。②虽然仍有电或磁一方面各向异性，但是εij＝ε壥或μij=μ壥，对于ij,εij或μij是复数，这时倒易原理不再成立。以[εij]为例，可以写成[εij]=[ε]+j[gij]，其中[ε]是实对称矩阵。[gij]是实反对称矩阵。[gij]·[Ej]所代表的矢量与E正交,这种媒质称为旋性媒质。③B和D的分量都同时是E和H的分量的齐次线性函数，[Di]=[εij]·[Ej]+[ξij]·[Hj]、[Bi]＝[μij]·[Hj]+[ηij]·[Ej],这是双各向异性媒质。
电磁波在倒易性各向异性媒质中的传播 倒易性各向异性电介质包括各种晶体。有些各向同性媒质在一定强度的恒电场作用下也能成为各向异性电介质（称为克尔效应）；有些弹性体在发生应变时，也会成为各向异性电介质；在液体中有非球形悬浮质点，而液体的流速不均匀时，这液体也可能成为各向异性电介质（称为麦克斯韦效应），它们都是倒易性的。倒易性电介质在适当选择的正交坐标系中，其介电常数矩阵成为对角矩阵，其主对角线元素称为介电常数的主值，此坐标轴称为介质的主轴。三个主值相等的介质称为立方介质，与各向同性一样，任何三个正交方向都可以作为主轴，立方晶系就是如此。有两个主值相等的介质称为单轴介质，与单独的主值相应的主轴称为光轴，在光轴的法平面内的任何一对正交直线都可以作为与一对重值主值相应的主轴，六角、三角和四角晶系都属于这一类。三个主值都不相等的介质称为双轴介质，正交、单斜和三斜晶系都属于这一类。主轴可能不与晶体的对称轴相合，主轴的方向也可能随频率而变。
均匀平面电磁波在倒易性各向异性电介质中，①D、H与波矢k互相正交，因为在一般情形,D与E不同向，所以E的纵分量不为零。②对于任一传播方向,有两个相应的相速v嗞。所以说，沿着每一个传播方向可能存在两个相速不同的波，它们各自独立传播，这两个波的相速还因传播方向而改变，它们的强度则决定于激励条件。③能流的方向与传播方向不同,而且传递速度高于相速,只在波沿主轴传播时二者才相同。能量传递速度称为射线速度。
由于麦克斯韦方程组的对偶性，电磁波在倒易性各向异性磁介质中的传播特性与各向异性电介质中的情形类似。
电磁波在旋性媒质中的传播 典型的旋性媒质是恒磁场作用下的冷等离子体(磁旋性电介质)和铁氧体（磁旋性磁介质），有的晶体，例如石英，是自然的旋性电介质。
在磁旋性电介质中，沿着同一个方向仍可传播两个相速不同的波，波的D的端点轨迹是长、短轴互相交错而旋转方向相反的两个椭圆。当波沿均匀恒磁场的力线传播时，这轨迹成为圆。如果两个波的圆半径相等，在任何空间位置上，两个波的电位移矢量D的和仍然在一条直线段上振动。波的传播路程中，总电位移D的偏振面逐点转变。H和E的顶点轨迹也是如此,这就是法拉第偏振旋转，这偏转的方向与传播方向无关，因而是不可逆的。至于能流的方向，不但与传播方向不同，而且是随时改变的。瞬时的能量传递速度在这里没有意义。
磁旋性磁介质中电磁波的传播特性可由磁旋性电介质类推。
电磁波在磁旋性媒质中的不可逆传播特性在技术上有相当广泛的应用，恒磁化铁氧体元件在微波技术中用途甚广。
电磁波在双各向异性媒质中的传播 这种媒质的存在是Л.Д.朗道、E.M.栗弗席兹等人在1959～1960年间预言的，Д.H.阿斯特罗夫在当时找到了这种材料。现在所知，具有这种性质的媒质限于某些反铁磁性和铁磁性晶体。其分析比较复杂。如果四个参量矩阵可以同时对角化，在这种媒质中可能发生可逆的偏振旋转现象。线偏振的均匀平面波沿着一条主轴传播时，其偏振面沿途旋转，类似于法拉第旋转。但是，旋转方向与传播方向之间的相对关系是恒定的。
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参考词条