1) hyperspectral
超光谱
1.
Road Condition Mapping with Hyperspectral Remote Sensing;
超光谱遥感路面状况检测的应用研究
2.
The Lossless Compression Method for Hyperspectral Images Based on Optimized Prediction Tree
基于改进预测树的超光谱遥感图像无损压缩方法
3.
A hyperspectral reconnaissance system combining image with spectrum is discussed,based on concave grating and BTCCD,an UV/VIS/NIR broadband hyperspectral system(HIS) is constructed.
描述了图谱合一的新型三维超光谱侦察技术,并基于凹面光栅和背照减薄CCD技术,构建了一种UV/VIS/NIR宽波段超光谱系统。
2) hyperspectra
超光谱
1.
A wavelet-based hyperspectral image fusion approach;
一种基于小波变换的超光谱图像融合方法
2.
Here a novel algorithm for automated tongue segmentation was presented based on hyperspectral tongue image data ac.
本文采用超光谱成像系统代替数码相机采集舌图像,并借鉴光谱角度匹配算法,发展了基于超光谱图像的舌体分割算法。
3) hyper-spectral
超光谱
1.
Summarization of hyper-spectral image data compression algorithms;
超光谱图像数据压缩方法综述
4) ultra broadband spectrum
超宽光谱
6) super-high spectrum
超高光谱
补充资料：原子光谱的超精细结构
原子核的磁矩和电矩引起的原子光谱谱线分裂成多条的结构。用分辨率很高的光谱学方法研究原子光谱时，可以发现许多原子光谱线由多条线构成，呈现出非常精细的结构，这是由于原子核的电矩、磁矩与电子间的相互作用引起的。典型的超精细结构有两类。
磁性超精细结构 许多原子核具有自旋，自旋角动量是I媡。I为自旋量子数，取整数或半整数；媡即普朗克常数乘以1/2π。伴随自旋，原子核具有磁偶极矩μI。核磁偶极矩与电子之间有相互作用，表现在核自旋角动量(矢量pi)与电子总角动量（矢量pJ）之间的耦合。总的角动量为pF
pF＝pI+pJ。
表征总角动量的量子数F取值从｜I-J｜到I+J。由于这种相互作用,对于每一个J，能级将分裂成(2I+1)个(I＜J时)或(2J+1)个(I＞J时)子能级，每一子能级由一个量子数F表征。附加的能量修正值是（hfs表超精细结构，m表磁性）
， (1)
式中A与核磁矩及电子运动状态有关，对应于某一个J的能级，它是一常数。例如,当I＝时，J＝的能级分裂见图1。由式(1)可知,这种分裂符合朗德间隔定则。
电性超精细结构 I＞1的原子核具有电四极矩，核电四极矩与电子在核处所产生的电场梯度相互作用，引起能级的微小改变（e表电性）
(2)
式中 A与核电四极矩及核处电场梯度有关，对应于某一个J的能级，它是一常数。由式(2)可知仅出现于的能级中,作用是叠加在磁性超精细分裂之上,使分裂偏离朗德间隔定则。
23Na的共振线(32S-32P)的超精细结构 以的共振线为例,其上、下能级超精细分裂常数A、A之值见表，能级分裂如图2。相应的共振线589.0nm、589.6nm的分裂也可从图上看出，选择定则是ΔF＝0,±1。
原子光谱线超精细结构分裂一般很小。为了观察超精细结构，在常规光谱学方法中，常用原子束技术（见原子束和分子束），并使用高分辨率光谱仪器。近代用高分辨率激光光谱技术则更有效。
参考书目
H. G. Kuhn,Atomic Spectra,Longmans,London,1962.
A. Corney, Atomic and Laser Spectroscopy,Clarendon Press,Oxford,1977.
磁性超精细结构 许多原子核具有自旋，自旋角动量是I媡。I为自旋量子数，取整数或半整数；媡即普朗克常数乘以1/2π。伴随自旋，原子核具有磁偶极矩μI。核磁偶极矩与电子之间有相互作用，表现在核自旋角动量(矢量pi)与电子总角动量（矢量pJ）之间的耦合。总的角动量为pF
pF＝pI+pJ。
表征总角动量的量子数F取值从｜I-J｜到I+J。由于这种相互作用,对于每一个J，能级将分裂成(2I+1)个(I＜J时)或(2J+1)个(I＞J时)子能级，每一子能级由一个量子数F表征。附加的能量修正值是（hfs表超精细结构，m表磁性）
， (1)
式中A与核磁矩及电子运动状态有关，对应于某一个J的能级，它是一常数。例如,当I＝时，J＝的能级分裂见图1。由式(1)可知,这种分裂符合朗德间隔定则。
电性超精细结构 I＞1的原子核具有电四极矩，核电四极矩与电子在核处所产生的电场梯度相互作用，引起能级的微小改变（e表电性）
(2)
式中 A与核电四极矩及核处电场梯度有关，对应于某一个J的能级，它是一常数。由式(2)可知仅出现于的能级中,作用是叠加在磁性超精细分裂之上,使分裂偏离朗德间隔定则。
23Na的共振线(32S-32P)的超精细结构 以的共振线为例,其上、下能级超精细分裂常数A、A之值见表，能级分裂如图2。相应的共振线589.0nm、589.6nm的分裂也可从图上看出，选择定则是ΔF＝0,±1。
原子光谱线超精细结构分裂一般很小。为了观察超精细结构，在常规光谱学方法中，常用原子束技术（见原子束和分子束），并使用高分辨率光谱仪器。近代用高分辨率激光光谱技术则更有效。
参考书目
H. G. Kuhn,Atomic Spectra,Longmans,London,1962.
A. Corney, Atomic and Laser Spectroscopy,Clarendon Press,Oxford,1977.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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