1) spin density wave
自旋密度波
1.
The amplitude of the spin density wave (SDW) al.
结果表明,对于维持系统的铁磁态的稳定性而言,系统内的在位电子-电子Hub-bard排斥相互作用与最近邻格点间的电子-电子Coulomb排斥相互作用所起的作用相反,彼此间存在着竞争;最近邻格点间的电子-电子Coulomb排斥相互作用的加强将导致主链反铁磁性自旋密度波(SDW)之振幅的减小,使得主链反铁磁性SDW的耦合传递作用减弱,进而影响到侧自由基自旋间的铁磁耦合强度,这将削弱系统铁磁态的稳定性。
2.
Based on a theoretical model for interchain coupled quasi-one-dimensional organic ferromagnet, the charge density wave(CDW) and spin density wave(SDW) that exist in the system are investigated.
基于考虑链间耦合的准一维有机铁磁体的理论模型 ,对存在于系统内的电荷密度波 ( CDW)和自旋密度波 ( SDW)进行了研究 。
3.
As temperature decreases, paramagnetic-commensurate spin density wave(CSDW)-incommensurate spin density wave(ISDW) transition occurs in the Cr97.
98合金经历了顺磁-公度自旋密度波(CSDW)-非公度自旋密度波(ISDW)的转变。
2) spin density
自旋密度
1.
Further study of energy momentum tensor density and spin density of gravitational field with torsion;
有挠引力场之能动张量密度及自旋密度的再研究
2.
The geometries,natural bond orbital(NBO),electron structures,dipole moment,inclusion energies and HOMO-LUMO energy gap and spin density were discussed at the same level.
采用B3LYP/GenECP方法,对内含式化合物Fe@(BN)24的不同对称性构型进行几何优化,找出了几种较稳定构型并讨论了它们的几何参数、布居分析、极化率、包含能、HOMO-LUMO能隙和自旋密度。
3.
The geometries, natural bond orbital, dipole moment, adiabatic ionization potential, inclusion energies, vibrational frequency, HOMO-LUMO energy gap and spin density were discussed at the same time.
31G*方法,对内含式化合物X@AJ12P12(X=Li0/+,Na0/+,K0/+,Be0/2+,Mg0/2+,Ca0/2+,H和He)的不同对称性构型进行计算,讨论其最稳定构型的几何参数、布居分析、偶极矩、电离势、包含能、频率、HOMO-LUMO能隙和自旋密度。
3) nuclear-spin density
核自旋密度
5) spin density matrix
自旋密度矩阵
6) Nonspin polarized density functional theory
自旋极化密度函数理论
补充资料：自旋密度波
自旋密度波
Spin-density wave
其中云为定义自旋量子化轴的单位矢量，户为自旋密度波的振幅。波矢Q由传导电子费米面决定。自旋密度波的波长人一2二/Q，不是点阵周期的整数倍。这就是说，自旋密度波是无公度的。参阅“费米面”(Fermi surfaee)条。 起源泡利不相容原理自动地使自旋平行的电子保持分离。由它引起库仑作用的减弱称为交换能。当传导电子的电荷密度按式(1)那样调制时，这种减弱增加。然而，调制要求增加传导电子的动能。奥佛好塞(A.W.overhauser)的自旋密度波不稳定性定理指出，若在忽略电子电子散射近似下处理量子理论，则总是可以获得一个新的能量减小。若是没有后一关联的话，每个金属将有一个或更多的自旋密度波。参阅“不相容原理”(exelusion prineiple)条。 对金属稳定性有贡献的相关能主要来自自旋向上的电子波、自旋向下的电子的散射。因为如式(1)所指出的，自旋密度波有使相反自旋的密度形成交替层的趋势，散射被减弱，从而倾向于抑制自旋密度波的不稳定性。这点与电荷密度波(C DW)不同，在那里交换能和相关能同步变化。因此，自旋密度波不像电荷密度波那样经常出现。唯一已知的具有自旋密度波的金属元素是铬。参阅“电荷密度波”(eharge一density wave)条。 探测由于式(l)中户二和p一之和的总电荷密度刚好为尸。(r)，不可能用X射线衍射实验探测自旋密度波。然而，电子的磁矩(1玻尔磁子)，加上自旋密度为式(2)的自旋密度，导致一个正弦型磁场。于是，具有磁矩的中子可以受到自旋密度波影响产生布拉格衍射。在每个晶体学的布拉格反射两边，将出现两条磁伴线。 自旋密度波伴线的磁性起源可以用两个方法证实;第一是在X射线实验中它们不存在;第二是用自旋极化中子束的中子衍射实验，因为在衍射过程中只有一个磁反射可以引起中子极化的反转。参阅“中子衍射”(neutron diffraerion)、“X射线衍射”(X一ray diffraetion)各条。 Q畴和极化畴金属铬在3llK以上具有立方对称性，当冷到该温度以下时，由一级转变得到自旋密度波，Q的方向沿三个立方轴的任意一个。通常一个单晶试样将多少有点等同地分成三类Q畴。然而，在强磁场中冷却完成转变，有可能产生一种单Q畴的样品。 刚低于转变温度时，自旋密度波是横向转化的。亦即式(2)中的云沿着和Q相垂直的两个立方轴中的一个。即使晶体是单Q的，它也可以分成具有‘的两个方向中的一个方向的极化畴。
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参考词条