1) wave generation process
波浪生成过程
2) wave
波浪
1.
Physical model technique on the behaviour of oil spills in grease ice under wave actions;
波浪作用下油脂冰内溢油行为物理模拟实验技术
2.
Numerical analysis of wave-induced non-uniformity of soil strength;
波浪作用下海床土体强度非均匀化数值分析
3.
Influence of interaction of waves in tide-surge on surface wind stress coefficient;
潮汐风暴潮中波浪对表面风应力系数的影响
3) Water waves
波浪
1.
Mixing and dispersion of pollutant under the action of water waves;
波浪作用下污染物的混合和离散
2.
It is found that the sandbar moves onshore and offshore alternately and that this unstable motion can be seen as a type of the instability of the coastal sea bed profile under the action of water waves.
研究沙坝产生的机理和不稳定性,以及不同波浪下所产生的海岸平衡剖面形状。
4) waves
波浪
1.
Calculating for the Length of Let-go Chains in Gale and Waves;
大风浪中偏荡及波浪对出链长度影响的估算
2.
Model Experiment of a Ship Maneuvering in Waves;
船舶在波浪中操纵运动的模型试验研究
3.
Cohesive sediment entrainment from soft muddy bed by waves;
波浪作用下软泥床面的粘性泥沙悬扬
5) water wave
波浪
1.
Three-dimensional free-surface flow model for simulating water wave motions;
模拟波浪运动的三维自由表面流动数值模型
6) wave load
波浪载荷
1.
Calculation and analysis of motion characteristics and wave load for two types of deepwater semi-submersible drilling rig with different configuration;
两种典型深水半潜式钻井平台运动特性和波浪载荷的计算分析
2.
Vertical wave load forecast for trimaran;
三体船垂向波浪载荷预报
3.
The paper calculated the speed and acceleration and wave loads on incline pipe piles with Stokes Nonlinear wave theory.
用Stokes非线性波浪理论计算速度与加速度,采用Morison公式求得任意倾斜柱体的波浪载荷,讨论了如何求小参数与波长、杆件的浸水长度等问题,编写的程序可以按照足够小的时间间隔t=2π/40计算出任意时刻构件或整体结构的波浪载荷,进而求得结构的最大波浪载荷可用于结构设计。
参考词条
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。