1) natural frequency of displacement function
位移函数自振频率
3) frequency transition function
频率转移函数
1.
Matching design of encoder and frequency transition function in different frequency hopping system
差分跳频系统编码器与频率转移函数的匹配设计
2.
The turbo-DFH encoder consists of two frequency transition functions parrallely concatenated via a random interleaver.
Turbo-DFH编码器由2个频率转移函数通过一个随机交织器并行级联而成,译码器采用迭代结构译码。
3.
In this paper, the characteristics of the DFH technologies are described, and the frequency transition function based on the recursive shift register is proposed.
介绍了差分跳频技术的特点,构造了一类基于回归移位寄存器的频率转移函数。
4) G function
频率转移函数
1.
The design of the G function (GF) is the core of the DFH system.
频率转移函数(又称G函数)的设计是差分跳频通信系统设计的核心。
2.
By analyzing algorithms of G function and multi-path of received differential frequency-hopping signal,a method of hop-detecting based on the autocorrelation and STFT transform was proposed.
通过分析其频率转移函数的构造方法和差分跳频信号的多途特征,提出一种基于自相关的短时傅里叶变换的跳频检测方法,并利用Viterbi算法纠正部分错码。
5) displacement frequency response function
位移频响函数
6) natural frequency
自振频率
1.
Calculating method of natural frequency of pile in layered soils;
层状地基中单桩自振频率的计算方法
2.
Simplified calculating method for natural frequency of aqueduct structures with framed bent support;
排架支承式渡槽自振频率的简化计算方法
3.
Calculation of the natural frequency of main frame in radial gate;
弧门主框架自振频率计算
补充资料：应力函数和位移函数
在弹性力学中，为方便求解，常把应力或位移用几个任意的或某种特殊类型的函数表示，这些函数通常叫作应力函数或位移函数。
应力函数 最有名的应力函数是弹性力学平面问题中的艾里应力函数。如果没有体力，平面中的三个应力分量σxx、σyy、τxy满足下列方程：
。
(1)根据方程(1),可将应力分量用一个函数φ（x，y）表示为：
。
(2)φ便是艾里应力函数。对于均匀和各向同性的物体,φ是一个双调和函数，即它满足下列双调和方程：
ΔΔφ=0，
(3)式中是平面的拉普拉斯算符。引入φ后,平面问题原来的8个未知函数(两个位移分量、三个应变分量和三个应力分量σxx、σyy、τxy就归结为一个函数φ。这对求解具体问题很有好处。
在弹性柱体的扭转问题中,剪应力分量τxz、τyz满足下列平衡方程：
。
(4)据此可将τxz、τyz用一个函数Ψ(x，y)表示为：
。
(5)Ψ称为普朗特应力函数。对于均匀和各向同性的柱体,Ψ满足下列方程：
ΔΨ=-2Gθ，
(6)式中G为材料的剪切模量（见材料的力学性能）;θ为单位长度的扭转角。
位移函数 在求解弹性力学的空间问题时，也可以用六个应力函数代替原来的六个应力分量，但好处不多。所以，一般多采用各种位移函数。对于均匀和各向同性弹性体，位移分量u1、u2、u3满足下列平衡方程：
式中是空间中的拉普拉斯算符；ν为材料的泊松比；G为剪切模量；┃i为体力分量。方程(7)的解可以表达成多种形式。一种形式为： 式中ψ1、ψ2、ψ3、嫓四个函数满足下列方程：
。 (9)函数ψ1、ψ2、ψ3、嫓称为布森涅斯克-帕普科维奇-纽勃位移函数。 弹性力学中许多空间问题的解都是从公式(8)推导出来的。
方程(7)还有另一种形式的解，即
式中Fi满足下列方程：
。
(11)函数F1、F2、F3称为布森涅斯克-索米利亚纳－伽辽金位移函数。对于回转体的轴对称问题，公式(10)可作许多简化。取对称轴为z轴(x3轴),记r为所考虑点到z轴的距离,并记位移在r、z轴上的投影分别为u、ω。若┃1=┃2=0，可取F1=F2=0，F3=F(r，z)。这样，由公式(10)可得到：
,
(12)式中,即柱坐标中的拉普拉斯算符；F满足下列方程：
。
(13)
公式(12)中的函数F称为乐甫位移函数。 在求解轴对称问题时，经常利用公式(12)。
在┃1=┃2=0的情况下,即使不是轴对称问题,方程(7)的解也可用一组位移函数F、┃表示如下：
式中F、┃满足下列方程：
, Δ┃=0。
(15)这组位移函数特别适用于求解无限体、半无限体和厚板等问题。
应力函数 最有名的应力函数是弹性力学平面问题中的艾里应力函数。如果没有体力，平面中的三个应力分量σxx、σyy、τxy满足下列方程：
。
(1)根据方程(1),可将应力分量用一个函数φ（x，y）表示为：
。
(2)φ便是艾里应力函数。对于均匀和各向同性的物体,φ是一个双调和函数，即它满足下列双调和方程：
ΔΔφ=0，
(3)式中是平面的拉普拉斯算符。引入φ后,平面问题原来的8个未知函数(两个位移分量、三个应变分量和三个应力分量σxx、σyy、τxy就归结为一个函数φ。这对求解具体问题很有好处。
在弹性柱体的扭转问题中,剪应力分量τxz、τyz满足下列平衡方程：
。
(4)据此可将τxz、τyz用一个函数Ψ(x，y)表示为：
。
(5)Ψ称为普朗特应力函数。对于均匀和各向同性的柱体,Ψ满足下列方程：
ΔΨ=-2Gθ，
(6)式中G为材料的剪切模量（见材料的力学性能）;θ为单位长度的扭转角。
位移函数 在求解弹性力学的空间问题时，也可以用六个应力函数代替原来的六个应力分量，但好处不多。所以，一般多采用各种位移函数。对于均匀和各向同性弹性体，位移分量u1、u2、u3满足下列平衡方程：
式中是空间中的拉普拉斯算符；ν为材料的泊松比；G为剪切模量；┃i为体力分量。方程(7)的解可以表达成多种形式。一种形式为： 式中ψ1、ψ2、ψ3、嫓四个函数满足下列方程：
。 (9)函数ψ1、ψ2、ψ3、嫓称为布森涅斯克-帕普科维奇-纽勃位移函数。 弹性力学中许多空间问题的解都是从公式(8)推导出来的。
方程(7)还有另一种形式的解，即
式中Fi满足下列方程：
。
(11)函数F1、F2、F3称为布森涅斯克-索米利亚纳－伽辽金位移函数。对于回转体的轴对称问题，公式(10)可作许多简化。取对称轴为z轴(x3轴),记r为所考虑点到z轴的距离,并记位移在r、z轴上的投影分别为u、ω。若┃1=┃2=0，可取F1=F2=0，F3=F(r，z)。这样，由公式(10)可得到：
,
(12)式中,即柱坐标中的拉普拉斯算符；F满足下列方程：
。
(13)
公式(12)中的函数F称为乐甫位移函数。 在求解轴对称问题时，经常利用公式(12)。
在┃1=┃2=0的情况下,即使不是轴对称问题,方程(7)的解也可用一组位移函数F、┃表示如下：
式中F、┃满足下列方程：
, Δ┃=0。
(15)这组位移函数特别适用于求解无限体、半无限体和厚板等问题。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条