1) source process
震源过程
1.
The five aspects,such as the source process,transmit medium influence,site effect,ground motion evaluation and strong ground motions prediction,were discussed.
简要地从理论地震学的角度回顾了强震地面运动的研究历史,重点介绍了震源过程、传播介质影响、场地效应、地震动估计以及强震地面运动预测这五个重要方面近年来所取得的研究进展,对有关研究内容进行概述和讨论,并提出一些需进一步研究的建议。
2.
We accurately located the earthquake using the data from the temporal seismic network in the Ning er seismic area,gave the source parameters of the main shock and aftershocks combining with the seismic wave data from Yunnan Regional Digital Seismic Network,and analyzed the source process of the Ning er earthquake.
利用宁洱地震现场流动台网监测资料进行精确定位,结合云南区域测震台网地震波资料,给出了宁洱地震主、余震的震源参数,分析讨论了宁洱地震的震源过程。
3.
The cause of the precursor phenomenon of well water level must be related to seismic source process,resulted in slow ruptures before big rupture on great earthquake fault.
井水位前驱波现象的成因可能与震源过程有关 ,是大地震断层大破裂之前的慢破裂产生的 ,因此对前驱波现象的研究、震源过程与前驱波现象的对比分析、井 -含水层系统对前驱波响应的理论分析和前驱波生成机理的研究是认识震源过程的重要途径之一。
2) rupture process
震源过程
1.
We located the events with high precision,solved the source parameters of the Yanjin earthquake sequences,and discussed the rupture processes of the Yanjin doublet by using the near-field and regional seismic waveforms.
1级地震现场流动台网的近场地震监测资料,结合云南区域地震台网地震波资料进行精确定位,给出了盐津地震主、余震的震源参数,并分析讨论了这两次地震的震源过程。
3) Source rupture process
震源破裂过程
1.
Source rupture process of 3 Jiashi Ms6 events(1998～2003)and its correlation with the aftershock activity;
1998～2003年伽师三次不同类型M_s6级地震震源破裂过程及短期内余震活动特征
2.
This paper briefly introduces two of the important fundamental concepts in modern digital seismology, the source time function and the source rupture process.
首先,从地震断层位移表示定理出发,介绍震源时间函数和震源破裂过程的基本概念;然后,分别介绍两种从远场地震记录中提取震源时间函数和获取有限断层面上时空破裂过程图像的反演方法。
3.
This article discusses the stability of source rupture process inversion by successive over-relaxation iteration method.
主要讨论超松弛迭代法反演震源破裂过程解的稳定性。
4) Earthquake rupture histories
震源破裂时空过程
5) Inversion methods of earthquake rupture process
震源破裂过程反演方法
6) preparation for earthquake
备震过程
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条