1) lattice Boltzmann method
格子Boltzmann法
1.
A chemical mechanical polishing(CMP) lubrication process was numerically simulated with three dimensional lattice Boltzmann method,the pressure distribution under different rotating speeds of wafer and pad was obtained,and the effect of the viscosity of polishing fluid on the maximum magnitude of the pressure was discussed.
利用三维格子Boltzmann法(LBM),对化学机械抛光(CMP)的润滑过程做了数值模拟,得到了不同晶片和抛光垫转速下的压力分布,并讨论了抛光液黏度对高压涡中压力最大值的影响。
3) lattice Boltzmann method
格子Boltzmann方法
1.
Simulation of flow around a single particle based on lattice Boltzmann method;
基于格子Boltzmann方法的单颗粒绕流数值模拟
2.
Two-Dimensional Lattice Boltzmann Method for Compressible Euler Equations;
可压Euler方程的格子Boltzmann方法：二维情形
3.
Applicabmty of lattice Boltzmann method to solve one-dimensional viscous Burgers equation;
格子Boltzmann方法求解一维黏性Burgers方程的适用性研究
4) lattice Boltzmann method
格子-Boltzmann方法
1.
Numerical studies are presented for two-dimensional Rayleigh-Bénard convection in a large scope of Rαnumber using a lattice Boltzmann method based on interpolation.
本文采用插值格子-Boltzmann方法对较大Ra数范围下的二维Rayleigh-Bénard对流进行了模拟研究。
2.
The lattice Boltzmann method was used to simulate the oscillating flow in porous media to study the characteristics of oscillating flow in porous media, with the porous media structure constructed using the quartet structure generation set method.
为研究多孔介质内振荡流流动特性,该文将格子-Boltzmann方法对多孔介质内的振荡流过程进行了数值研究。
3.
In this work,the Lattice Boltzmann Method(LBM)was applied to the simulation of mass transport and electrochemical reaction in a proton exchange membrane fuel cell(PEMFC)cathode catalyst layer.
采用格子-Boltzmann方法(LBM)直接从介观层次数值模拟了质子交换膜燃料电池(PEMFC)阴极催化层的传质和电化学反应过程。
5) method of lattice Boltzmann(LBM)
格子Boltzmann法(LBM)
补充资料：Boltzmann统计法
Boltzmann统计法
Boltanann statistics
玫日。，au。统计法【BJ勿nann 5.血tics;E侧1曰p日姗“盯柳。以] 应用于遵循经典力学的非相互作用粒一子系统(经典理想气体)的统计学，理想气体粒子的分布不在所有粒子的相空间(r一空间)中讨论(既然粒子之间无相互作用)，如在Gibbs统计力学中那样(见Gibbs分布(Gibbs distribution))，而在一个粒子的坐标和动量的相空间恤一空间)中讨论.这与理想气体中相体积在户一空间中得以保持有关(U佣讨1纯定理(Liouvilleth。).℃n石)的一种特殊情况) 根据Boftzmann统计法，这种相空间被分割为具有如此相体积的大量的小相格，使其中每一相格均含有足够多的粒子双.并且讨论粒子在这些相格中一切可能的分布.第i个相格的相体积G是以厅为单位的料一空间中该相格的体积、其中h是Planck常数(普适常数入二6一62 xl一2飞rg·sec)这种无量纲的G‘的意义是第;相格中可能的微状态数的最大值，因为根据量子力学，每一对坐标和动量的乘积的最小值等于h，并且粒子具有笼个自由度. 统计力学是建立一在如下假设之l_的，即对应于给定的总能量和给定的粒子数，所有微观状态的概率相同.将N个粒子分配给每个相格含从个粒子，其大小为G，的M个相格的不同方式的数目等于 _G入 叽‘…N一~N’仃弓于一N二V爪 、资去.N‘一夕 1‘I叹材“’i这里考虑到，粒子完全独立，粒子可互相区分，在每一相格范围内粒子的重新排列不会改变状态.在Boftzmann统计法中此值决定了统计权或者状态的热力学概率(与普通概率不同，此概率尚未归一化).当计算统计权时，已假设全同粒子的排列不会改变状态，从而相体积叽应当除以灿因子: 砰。
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参考词条