1) wave equation finite-difference time-domain(WEFDTD) method
波动方程时域有限差分法(WEFDTD)
2) Wave equation finite-difference time-domain method(WEFDTD)
波动方程时域有限差分法
1.
Wave equation finite-difference time-domain method(WEFDTD) has the advantages of simpler program, less computer memory and computational burden in comparison with finite-difference time-domain method(FDTD), but application of WEFDTD is confined to Cartesian coordinate, and computational accuracy is only 2-order currently.
相对于时域有限差分法,波动方程时域有限差分法(WEFDTD)具有程序简单、节约内存和机时等优势,但目前WEFDTD的应用还局限于直角坐标系,计算精度也只有二阶。
3) TDIE/FDTD hybrid method
时域积分方程法/时域有限差分法混合方法
4) finite-difference time-domain
时域有限差分方法
1.
The electrically driven single-cell photonic crystal microcavity laser is studied with three-dimensional finite-difference time-domain.
将三维并行时域有限差分方法用于电激励光子晶体单缺陷激光腔研究,给出了微腔的本征模式分布。
5) FDTD method
时域有限差分方法
1.
The impedance and radiation characteristics of an ultra wide band planar horn antenna are analyzed theoretically and calculated using FDTD method in this paper.
采用时域有限差分方法 (FDTD)分析天线时 ,吸收边界采用了完全匹配层技术 (PML) ,并用环路径分方法 (CP)处理了喇叭脊间窄缝 ,计算结果与实测数据比较 ,两者十分吻合 。
2.
This paper presented calculation models based on morpho s microstructure,and characteristics of structure color from such ridge microstructures were simulated by using the FDTD method in order to explore the color mechanism of the butterfly.
根据M orpho蝴蝶的表皮微结构,建立了计算模型;利用时域有限差分方法(fin ite d ifference tim e dom a in m ethodFDTD)对结构模型在自然光照射下的结构显色特性进行计算,根据计算结果分析了M orpho蝴蝶的颜色之谜,揭示了其结构显色的原理。
6) finite-difference time-domain method
时域有限差分方法
1.
In order to investigate the energy band of photonic crystal,the finite-difference time-domain method was applied to solving the Maxwell′s equations in dispersion media.
为了研究光子晶体的能带,利用时域有限差分方法对矩形几何结构的光子晶体进行数值仿真。
2.
Using the finite-difference time-domain method,the multimode cutoff frequencies and discontinuities of rectangular waveguides are analyzed.
文章采用时域有限差分方法对矩形波导的多模截止频率和不连续性问题进行了分析,提出一种新的电磁流激励和电磁能量提取方法,求解矩形波导的截止频率,与单一的电流源激励方案相比,该方案能更有效地激励多种模式;为了在一次计算中抽取宽频带的散射参量,引入特征阻抗的概念用于分离入射电压波和反射电压波;通过对部分填充介质的三维WR-3矩形波导的数值实验,证明了该散射参量计算方法的可靠性。
3.
The three-dimensional finite-difference time-domain method based on the recursive convolution principle(RC-FDTD)for the electric anisotropic dispersive medium is discussed in detail.
根据递推卷积原理,将磁化等离子体的频域介电系数过渡到时域,通过引入时域复数极化率张量和时域复数电位移矢量,得到了磁化等离子体的三维时域有限差分方法迭代式。
补充资料：微分方程的差分方程逼近
微分方程的差分方程逼近
approximation of a differential equation by difference equations
微分方程的差分方程通近【app拟。mati.ofa山价犯n-ti习闪姗柱.by山血魂.理equa西姗;即即肠。砚田朋.朋巾卜碑四.别吸.。印冲.旧e朋，pa3I.ecTll目M] 微分方程用关于未知函数在某种网格上的值的代数方程组的逼近，当网格的参数(网络、步长)趋于零时可使得逼近更加精确. 设L(Lu可)是某个微分算子，几(L声。=几，。。任叭，人“凡)是某个有限差分算子(见徽分算子的差分算子通近(aPProximation of a dilferential operator by dif-feren沈。perators”.如果算子L、关于解u逼近算子L，其阶为p，即如果 }}Lh[u]*I}汽=o(hp)，那么有限差分式L声、二0(o任凡)称为关于解“对微分方程Lu=O的P阶逼近. 构造有限差分方程L声*=0关于解u逼近微分方程Lu=0的最简单例子是将Lu的表达式中每个导数用相应的有限差分来代替. 例如，方程 _子“.，、血._，_八_一n Lu三书舟+P(x)于+q(x)u=U ~“一dxZr‘~产dxl‘’可用有限差分方程 L‘“‘三生理二丛吐丛二+ h‘ U~丰I一U，_I_ +尸(x们厂竺二兹巴几十，(x功)u朋一o作二阶精度逼近，其中网格几。和几;由点x.“。h组成(m是一整数)，“.是函数u*在点x.的值.又，方程 au aZu L“三共牛一斗冬二0， --一ar ax，可用关于光滑解的两种不同的差分近似来逼近: _.月+1_”月气.月上.” 一门、“nt4用“用十l‘“阴l“用一I八 于九‘(撇式格式(exPlie，}seheme))和! “几’l一嗽试，‘l}一翔二，曰衅，‘从 拭’价二一一-一—一了一--一一几，(隐式格式(一mf)liczt scheme))，其中网格D*。和D*:由点(x。，甲=(川入，似)组成，:二rhZ，r二常数，巾和n是整数，。二是函数翻、在网格点(x，，t。)的值.存在这样的有限差分算子L，它对微分算子L的逼近，仅关于方程L。一0的解。特别好，而关于其他函数则差一些.例如，算一子L*L*U。三兴，·卜·夸卫一尹{刁内队引〔其中汀二·。州一随甲‘气))关f任意的光滑函数。(*)是算 广L- d仪 L“一…一甲〔戈，“)Z(工) 办的一阶逼近(_关于八)、而关于方程大u=O的解却是二阶逼近(假定函数:，充分光滑)在利用有限差分方程与。。
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参考词条