1) second order mean wave drift force
二阶定常波浪力
2) second-order wave force
二阶波浪力
1.
Three-dimensional theories for the second-order wave forces on marine structures have been established mainly for the case of zero advancing speed.
二阶波浪力的三维理论基本上是对无航速的结构物建立起来的,航速的影响不甚清楚。
3) second order wave drift force
二阶波浪力
1.
Review on the study of second order wave drift force on platforms in deep sea;
深水平台二阶波浪力研究综述
2.
A 320 kDWT FPSO is investigated using numerical calculations on second order wave drift force with different water depths in shallow water based on three-dimensional theory and Pinkster s near field analysis approach.
Pinkster的近场分析方法,对超大型浮式生产储油系统(32万吨(DWT)FPSO)的二阶波浪力进行了数值仿真分析,研究浅水情况下, 不同水深对FPSO受到二阶波浪力的影响,对浅水油田中FPSO的设计应用有一定的实用意义。
4) second order wave forces
二阶波浪力
1.
In order to use spectral analysis theory to calculate second order wave forces which naval architectures suffered in the random sea waves, the second order wave forces which naval architectures suffered in any one regular wave or any two regular waves should be calculated firstly.
为了采用谱分析方法预报海洋结构物和船舶在随机海浪中所受的二阶波浪力,必须先求得海洋结构物和船舶在任意单色波和双色波中受到的二阶波浪力。
5) bi-chromatic wave
双色二阶波浪力
6) second order steady force
二阶定常力
补充资料：二阶线性常微分方程
二阶线性常微分方程
f the second order linear ordinary differential equation
[译注1定义万柱人妙份丫，.’‘二阶线性常微分方程〔h幽田优由圈叮J价魏‘闭闪娜仲.of加涨泊.记份山r;月姗e盛肋e脚例姆PeH.田.油.oe冲a-，~咖poro nop.那口] 形如 x“+P(r)x’+住(t)x=r(t)(l)的方程，其中x(t)是未知函数，夕(t)，叼(r)，r(t)是给定的在某个区间(a，b)内连续的函数.对于任何实数x。，x。以及r。‘(a，b)，存在(1)的定义于所有作(a，b)的唯一解x(O。满足初始条件x(t。)=x。，x‘(t。)=x 6.如果义，(t)和xZ(t)是对应的齐次方程(homo-罗neouS equation) x‘’+夕(t)x‘+叮(t)x=o(2)的线性无关的解，而x。(t)是非齐次方程(l)的一个特解，则(l)的通解(罗nenllsolution)由公式 X(t)=x。(t)+C .xt(t)+CZxZ(t)给出，其中C，，CZ是任意常数.如果已知(2)的一个非零解x:(t)，则此方程的另一个与x:(t)线性无关的解由公式 。 exp(一f，(:)、:) ‘2(亡)一‘1(‘)Jee一一及万~石5一一一d亡给出.如果已知(2)的两个线性无关的解x」(t)和x:(t)，则可用常数变易法(vanat10n of constants)求出(1)的一个特解x。(t). 在研究(2)时，把它变换为其他类型的方程起着重要作用.例如，通过变量替换x二x;，x‘=xZ，方程(2)就转化为一阶线性方程构成的正规方程组;作未知函数替换 二一，exnr一令f，(。)己:、， ‘一丫\ZJ“一‘一/’方程(2)就转化为方程y”+R(t)y二0，其中 ;(。)一冬，，(:)一粤，，(。)+。(亡) 2上、一户4称为方程(2)的不变量(m珑川ant ofan以luation);作变量替换x’=yx，方程(2)就转化为Ria习ti方程(Riccati明L以tion) 夕’+夕’+夕(r)夕+g(t)=0.乘以 ，(:)一exn(丁，(:)d:)后，方程(2)就采取自伴形式 (P(r)x’)‘十P(t)q(t)x=0. 方程(2)只在少数几种情形才能由求积来积分;不可积方程(2)的一些最重要的特别类型则产生各种特殊函数(spec妞丘mCtion). 关于零点分隔的Stunn定理(Stujnlt坛”rern)二如果x:(t)，xZ(t)是(2)的线性无关的解，t，，tZ(r，
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条