1) vector magnetic potential
向量磁位
1.
The leakage magnetic field in cable winding transformer core window was analyzed and calculated by means of image current,the relationship among vector magnetic potential,magnetic-flux-density and parity of image current was also described and the value of the vector magnetic potential and magnetic-flux-density can be accurately gained by using such duality rel.
应用镜像电流法对其铁心窗中的漏磁场进行了分析和计算,描述了场点处向量磁位、磁感应强度与镜像电流次数奇偶性的关系,利用这种对偶关系近似得到了场点处向量磁位和磁场感应强度的较准确值。
2) vector potential method
向量磁位法
1.
While applying the vector potential method to calculate the distribution of magnetic field under complex structure,the influence of distribution of magnetic field result is analyzed from the existence of iron magnetic objects.
ＳＦ６旋弧灭弧室利用电弧在磁场中快速旋转而熄弧，了解磁场的大小分布情况十分重要，因此采用向量磁位法对复杂结构下灭弧室磁场分布进行计算，同时也分析了铁磁物的存在对磁场分布的影响。
3) vector
向量
1.
Vector analysis of EEG in patients with paranoia type of schizophrenia and normal subjects;
偏执型精神分裂症病人与正常人脑电图向量分析
2.
Vector Valued Stieltjes-Newton s Rational Interpolants Based on Generalized Inverse;
基于广义逆的向量值Stieltjes-Newton型有理插值
3.
The Use of the Matrix Elementary Line Operation for the Maximum Linear Independence Group of the Vector Group;
利用矩阵的初等行变换求向量组的极大线性无关组
4) vectors
向量
1.
The composite product properties can be denoted by a series of attaching degree vectors.
提出了复合材料制品质量的贴近度综合评定方法,复合材料制品的性能可以用一系列的隶属度向量表示,利用这些隶属度向量,考察2个模糊集合的接近程度来进行判定,旨在对产品的可用性及产品性能给出较为客观的评价方法。
2.
The paper debates mainly on the distance of a vector has relation to formative linear subspaces by another two vectors.
讨论了复内积空间上某向量与另一(两)个向量所张成的线性子空间的距离间的关系,得到了复内积空间上有关这些距离的一个等式。
3.
How can themlinearly independent vectors group in n dimensions linear spaces V be extended to the basis of linear spaces,the concrete and valid methods are not given in the higher algebra and linear algebra textbooks.
m个n维(m
5) tangent vector & normal vector
切向量与法向量
6) vector vectorial product
向量的向量积
参考词条
补充资料：标量磁位
在一定条件下描述磁场的物理量。又称磁标势。在恒定磁场中，它只适用于无传导电流分布的区域，如载流导线之外的空间。根据安培环路定律，一般情况下磁场强度H 的环路积分不为零。但是,如果附加以下限制条件：①积分路径限制在无传导电流分布的区域，即载流导线以外；②对每个传导电流回路设置一假想壁障，使积分路径不穿越壁障（图1）。那么，环路将不能链环任何传导电流，因而有
在上述条件下，
即
上式表明,加以限制条件后，H 的线积分决定于始点P及终点Q而与路径无关,即具有位场的性质。因而可以引入一标量函数描写磁场的分布，这就是标量磁位φm，
式中Q点为所选标量磁位参考点。参考点选定后,场中各点的标量磁位各有一确定值。这就形成了一个标量磁位函数,它随P点的空间坐标而改变。参考点处标量磁位取为零。上式的微分形式为
即磁场强度等于标量磁位的负梯度。
在φm存在的区域,联接φm相等的各点组成的面称为等磁位面。作场图时，如使任何两个相邻等磁位面间的磁位差都相等，则等标量磁位面愈密之处其磁场强度愈大。磁场强度的方向与等磁位面的法向一致，并从高磁位处指向低磁位处。
标量磁位的单位在国际单位制中为安〔培〕(A),它与电流量纲相同。
利用标量磁位计算细线状电流回路的磁场是方便的。在介质均匀的磁场中，根据毕奥－萨伐尔定律可以证明一任意电流回路在任一点P的标量磁位为式中Ic是回路中的电流，Ω是回路壁障面S在P点所张的立体角。从P点看电流回路为顺时针方向时，Ω为正,逆时针方向时，Ω为负。式中的φ0为常数，它与参考点的选择有关。若选Ω=0处为参考点，则φ0＝0。
小圆形线圈在远处所建立的磁场强度可利用立体角、标量磁位予以计算。此时
此处令处为参考点。在采用球坐标后，
标量磁位满足微分方程
墷2φm=墷·M式中M 为磁化强度。在磁介质为均匀、各向同性和线性的情形下,Δ·M =0,此时φm 满足拉普拉斯方程
墷2φm=0
在时变电磁场中，一般情况下磁场强度是有旋有散的。当它被分解出无旋有散分量时，仍可引用标量磁位来描述该分量。但此时标量磁位满足的是广义波动方程。
在上述条件下，
即
上式表明,加以限制条件后，H 的线积分决定于始点P及终点Q而与路径无关,即具有位场的性质。因而可以引入一标量函数描写磁场的分布，这就是标量磁位φm，
式中Q点为所选标量磁位参考点。参考点选定后,场中各点的标量磁位各有一确定值。这就形成了一个标量磁位函数,它随P点的空间坐标而改变。参考点处标量磁位取为零。上式的微分形式为
即磁场强度等于标量磁位的负梯度。
在φm存在的区域,联接φm相等的各点组成的面称为等磁位面。作场图时，如使任何两个相邻等磁位面间的磁位差都相等，则等标量磁位面愈密之处其磁场强度愈大。磁场强度的方向与等磁位面的法向一致，并从高磁位处指向低磁位处。
标量磁位的单位在国际单位制中为安〔培〕(A),它与电流量纲相同。
利用标量磁位计算细线状电流回路的磁场是方便的。在介质均匀的磁场中，根据毕奥－萨伐尔定律可以证明一任意电流回路在任一点P的标量磁位为式中Ic是回路中的电流，Ω是回路壁障面S在P点所张的立体角。从P点看电流回路为顺时针方向时，Ω为正,逆时针方向时，Ω为负。式中的φ0为常数，它与参考点的选择有关。若选Ω=0处为参考点，则φ0＝0。
小圆形线圈在远处所建立的磁场强度可利用立体角、标量磁位予以计算。此时
此处令处为参考点。在采用球坐标后，
标量磁位满足微分方程
墷2φm=墷·M式中M 为磁化强度。在磁介质为均匀、各向同性和线性的情形下,Δ·M =0,此时φm 满足拉普拉斯方程
墷2φm=0
在时变电磁场中，一般情况下磁场强度是有旋有散的。当它被分解出无旋有散分量时，仍可引用标量磁位来描述该分量。但此时标量磁位满足的是广义波动方程。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。