1) optical-magnetic resonance
光磁共振
1.
Abnormal optical pumping signals in optical-magnetic resonance experiment
光磁共振实验中异常光抽运信号的深入探讨
2.
According to the principle of optical-magnetic resonance,polarized distribution of atoms at Zeeman s energy levels is formed by optical-pumping with the corresponding in stru-ment.
根据光磁共振原理,通过光抽运,形成原子的能级分布偏极化,再加入射频信号打破塞曼能级偏极化分布,形成并输出光磁共振信号。
3.
The rubidium(Rb) atomic gas was taken as a sample,and its optical-magnetic resonance was observed.
以铷(Rb)原子气体为样品,观察其光磁共振现象,测量铷原子的g因子,发现加小磁针后的实验误差是未加小磁针测量时实验误差的多倍,并进行了分析。
2) optical magnetic resonance
光磁共振
1.
Data processing in optical magnetic resonance experiment;
光磁共振实验中数据处理
2.
Optical pumping and impact on resonance phenomenon in the optical magnetic resonance;
光磁共振中光抽运的原理及对共振现象的影响
3.
This paper introduces and analyses one new method of sweeping magnetic field to measure the Lande g-factor in optical magnetic resonance.
介绍和分析一种在光磁共振实验中运用扫场法测量样品87Rb和85Rb朗德g因子的新方法的原理和特点。
3) LMR
激光磁共振
1.
RESEARCH OF CHEMICAL REACTION BETWEEN NO x AND α PINENE、β PINENE WITH LMR;
氮氧化物与α-蒎烯、β-蒎烯化学反应的激光磁共振研究
2.
STUDY OF REACTION BETWEEN ISOPRENE AND NOx WITH LMR;
激光磁共振方法研究异戊二烯与NO_x的化学反应
3.
Fitting the observed LMR spectra of NO(X2п)v = 1←0 to theses equation, g factors and the second order Zeeman factor k2 were determined.
根据塞曼效应理论和激光磁共振光谱技术（LMR）的基本原理，讨论了双原子分子2∏态的塞曼效应特性并导出了解释分子塞曼跃迁的简明代数拟合方程，用这些方程对14N16O（X2∏1/2。
4) optical pumped magnetic resonance
光泵磁共振
1.
Discussion about the triangle scanning field signal in optical pumped magnetic resonance;
关于光泵磁共振实验中三角波扫场信号的讨论
2.
The level magnetic field in the experiment of optical pumped magnetic resonance is discussed.
对光泵磁共振实验中水平方向的磁场进行了讨论,指出了在进行光抽运信号观察时所用方波扫场含有一稳恒直流分量,并对这一直流分量进行了测定。
3.
The direct current part of scanning field signal and the method of testing earth magnetic with the optical pumping signal in the experiment are introduced by means of optical pumped magnetic resonance.
介绍了光泵磁共振实验中扫场的直流分量及用光抽运信号测定地磁场的方法。
5) optical pumping magnetic resonance
光泵磁共振
1.
The experimental research of usingthe optical pumping magnetic resonance to measure the terrestrial magnetism induction;
利用光泵磁共振测定地磁感应强度的实验探讨
2.
Measurement of g_F factor in the experiment of optical pumping magnetic resonance;
光泵磁共振实验中g_F因子的测量
6) magnetic resonance imaging with optical pumping
光泵磁共振
1.
We can make use of optical pumped and optical detected to carry on examination to the weak magnetic field signal in the magnetic resonance imaging with optical pumping,then the accurate measurement of gF value may be acquired by transfering the direction the level and constant magnetic field.
光泵磁共振法是用光抽运方法和光探测法对弱磁场信号进行检测。
补充资料：光磁共振
原子、分子的光学频率的共振与射频或微波频率的磁共振同时发生的双共振现象。
对于原子或分子的基态磁共振，由于原子束、分子束或气体状态的原子、分子密度低，信号非常微弱，难于直接观察到共振信号。利用光束，先把这些原子或分子抽运到激发态（即受激态）,然后让它再返回基态,如抽运光的频率或偏振合适，可以增加基态各子能态之间的布居数差，这时再观察基态磁共振，共振信号就大为加强。图1表示了199Hg原子的能级,核自旋量子数I=1/2,基态为1So。总角动量量子数F＝1/2,激发态的一个超精细能级为3P1,F＝1/2态。在磁场中，基态和激发态各分裂为两个子能级。若用左旋圆偏振δ+的共振光把原子从基态F=1/2的mF=-1/2子能级抽运到激发态F=1/2的mF=1/2子能级上,经过激发与自发辐射多次反复，能使大部分原子布居在基态的mF=1/2子能级上，从而使基态的两个子能级的粒子布居数差大为增加，极大地增强了此二子能级间的磁共振信号。
对于原子或分子激发态的磁共振，由于激发态的粒子数非常少(甚至粒子密度较高的凝聚态也是如此)，而不可能直接观察到这些激发态的磁共振现象。但若用光频率的共振把这些原子或分子抽运到所要研究的激发态上，只要抽运光足够强，就可产生足够多的处于激发态的粒子布居数。再观察激发态的磁共振，就可获得很强的共振信号。
图2表示了质量数为偶数的Hg同位素原子能级。核自旋I=0;基态为1So态;激发态为3P1态，在磁场中分裂为三个子能级。若用可偏振的共振光把原子从基态抽运到激发态的mJ=0的子能级上，只要光强足够大，处在激发态的原子就足够多。从激发态mJ=0子能级自发跃迁回到基态,产生π偏振荧光。当发生磁共振时, 原子从mJ＝0的子能级跃迁到mJ＝1或mJ＝-1的子能级上，从这两个子能级自发跃迁产生荧光是σ+和σ-偏振的，只要检测荧光偏振状态的改变，便可检测到来自激发态的很强的磁共振信号。
在光磁共振实验中，一方面通过光抽运增加磁共振能级间?牟季邮睿涣硪环矫嬗钟昧孔幽芰勘壬淦祷蛭⒉孔幽芰看?106～107倍的可见光或紫外线探测磁共振信号。这就使磁共振信号探测灵敏度大大增加。而且由于有效地消除了多普勒增宽（见谱线增宽），与传统的光谱方法相比，分辨率要高得多。光磁共振方法在测定许多原子（包括短寿命稀有同位素）的g因子、超精细结构常数等方面取得了成果。
参考书目
B.Cagnac, Ann.Phys.,No.6,p.467,1961.
对于原子或分子的基态磁共振，由于原子束、分子束或气体状态的原子、分子密度低，信号非常微弱，难于直接观察到共振信号。利用光束，先把这些原子或分子抽运到激发态（即受激态）,然后让它再返回基态,如抽运光的频率或偏振合适，可以增加基态各子能态之间的布居数差，这时再观察基态磁共振，共振信号就大为加强。图1表示了199Hg原子的能级,核自旋量子数I=1/2,基态为1So。总角动量量子数F＝1/2,激发态的一个超精细能级为3P1,F＝1/2态。在磁场中，基态和激发态各分裂为两个子能级。若用左旋圆偏振δ+的共振光把原子从基态F=1/2的mF=-1/2子能级抽运到激发态F=1/2的mF=1/2子能级上,经过激发与自发辐射多次反复，能使大部分原子布居在基态的mF=1/2子能级上，从而使基态的两个子能级的粒子布居数差大为增加，极大地增强了此二子能级间的磁共振信号。
对于原子或分子激发态的磁共振，由于激发态的粒子数非常少(甚至粒子密度较高的凝聚态也是如此)，而不可能直接观察到这些激发态的磁共振现象。但若用光频率的共振把这些原子或分子抽运到所要研究的激发态上，只要抽运光足够强，就可产生足够多的处于激发态的粒子布居数。再观察激发态的磁共振，就可获得很强的共振信号。
图2表示了质量数为偶数的Hg同位素原子能级。核自旋I=0;基态为1So态;激发态为3P1态，在磁场中分裂为三个子能级。若用可偏振的共振光把原子从基态抽运到激发态的mJ=0的子能级上，只要光强足够大，处在激发态的原子就足够多。从激发态mJ=0子能级自发跃迁回到基态,产生π偏振荧光。当发生磁共振时, 原子从mJ＝0的子能级跃迁到mJ＝1或mJ＝-1的子能级上，从这两个子能级自发跃迁产生荧光是σ+和σ-偏振的，只要检测荧光偏振状态的改变，便可检测到来自激发态的很强的磁共振信号。
在光磁共振实验中，一方面通过光抽运增加磁共振能级间?牟季邮睿涣硪环矫嬗钟昧孔幽芰勘壬淦祷蛭⒉孔幽芰看?106～107倍的可见光或紫外线探测磁共振信号。这就使磁共振信号探测灵敏度大大增加。而且由于有效地消除了多普勒增宽（见谱线增宽），与传统的光谱方法相比，分辨率要高得多。光磁共振方法在测定许多原子（包括短寿命稀有同位素）的g因子、超精细结构常数等方面取得了成果。
参考书目
B.Cagnac, Ann.Phys.,No.6,p.467,1961.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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