1) ispspin dependent cross section
同位旋相关性碰撞截面
2) elastic collision cross section
弹性碰撞截面
1.
By using first Born approximation of quantum mechanics and analytic wowe function of H and Heatom,their elastic and differential inelastic collision cross section is computed.
应用量子力学第一玻恩近似和氢原子与氦原子的解析波函数,计算了它们弹性碰撞和各种非弹性碰撞截面。
3) inelasic collision cross section
非弹性碰撞截面
4) collision cross section
碰撞截面
1.
Ions can be distinguished by IMMS which depends on the conformation and sizes of ions whose collision cross sections(Ω) are different when they collide with the buffer gas as they fly through the drift tube.
离子淌度质谱是离子淌度分离与质谱联用的一种新型二维质谱分析技术 ,离子淌度分离原理是基于离子在飘移管中与缓冲气体碰撞时的碰撞截面不同 ,离子可按大小和形状进行分离。
2.
Based on the existing four-level model of laser-induced collisional energy transfer,the collision process in Ba-Sr system in both weak and strong fields is calculated by immediate integration of the equation of motion,and profiles of laser-induced transition probability and collision cross section under both conditions are obtained.
以现有的激光感生碰撞能量转移的四能级理论模型为基础,通过直接积分态振幅的运动方程,对弱场、强场两种情况下Ba-Sr系统的激光感生碰撞能量转移过程进行了数值计算,得到了两种情况下的激光感生碰撞跃迁概率和碰撞截面的谱线线型。
5) cross section
碰撞截面
1.
The effects of radial expansion energy on the mean field and nucleon-nucleon cross section are studied by using Skyrme interaction.
在Ｓｋｙｒｍｅ相互作用下讨论了径向膨胀能量对平均场、核子－核子碰撞截面的依赖关系，得到了有关状态方程的信息。
6) isospin dependence
同位旋相关性
1.
A new isospin dependence Z 1/3 formula thus obtained is proved to be more effective to describe the charge radii data.
更细致的考察发现 ,对于远离 β稳定线的核素 ,电荷半径具有近似线性的同位旋相关性 。
2.
It shows that the nuclear stopping is sensitive to the beam energy, the impact parameter and the mass of the colliding system, especially very sensitive to the isospin dependence of in-medium nucleon-nucleon cross section, but insensitive to the symmetry potentials and the r.
计算结果表明 ,原子核阻止灵敏地依赖束流能量、碰撞参数、碰撞系统的质量和核子 -核子碰撞截面的同位旋相关性 ,而 3种对称势和碰撞系统的中质比对它的影响不很明显 ,但在大约费米能量以下能区 ,原子核阻止同时依赖于介质中核子 -核子碰撞截面和对称势 。
补充资料：微分碰撞截面
单位时间内散射到单位立体角中的粒子数与通过垂直入射方向上的单位面积的粒子数之比。在分子散射实验中，不是测量单个分子的碰撞轨迹，而是测量由固定方向入射的分子束经碰撞后发生的偏转数，由于所有可能的碰撞参数都存在,存在着一个与偏转角度θ有关的几率函数。在质心坐标系中，这个几率函数叫做微分碰撞截面I(θ)。这是因为它具有面积的量纲。
在最简单的情况下，设碰撞粒子间的作用力是球形对称的，则单位立体角：
dΩ ＝2πsinθdθ单位时间内在偏转角θ和θ+dθ之间散射的粒子数为：
dQ＝I(θ)dΩ ＝2πI(θ)sinθdθ对于一个给定速度的粒子束,散射到θ和θ+dθ（见图）之间的分子数等于入射粒子束从宽度为db，面积为2πbdb的圆环中通过的分子数：
dQ＝2πbdb＝2πI(E,θ)sinθdθ或
对于给定能量的粒子束，碰撞参数可有许多不同的数值，因而，微分碰撞截面的普遍表达式可写作：
将全部立体角范围对微分碰撞截面加和就得到总的弹性碰撞截面：
根据碰撞对相互作用的性质，非弹性碰撞和反应碰撞也有类似的定义。
在最简单的情况下，设碰撞粒子间的作用力是球形对称的，则单位立体角：
dΩ ＝2πsinθdθ单位时间内在偏转角θ和θ+dθ之间散射的粒子数为：
dQ＝I(θ)dΩ ＝2πI(θ)sinθdθ对于一个给定速度的粒子束,散射到θ和θ+dθ（见图）之间的分子数等于入射粒子束从宽度为db，面积为2πbdb的圆环中通过的分子数：
dQ＝2πbdb＝2πI(E,θ)sinθdθ或
对于给定能量的粒子束，碰撞参数可有许多不同的数值，因而，微分碰撞截面的普遍表达式可写作：
将全部立体角范围对微分碰撞截面加和就得到总的弹性碰撞截面：
根据碰撞对相互作用的性质，非弹性碰撞和反应碰撞也有类似的定义。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条