1) non-fourier heat effect
非傅立叶热效应
2) non-Fourier heat conduction law
非傅立叶导热效应
3) non-Fourier effect
非傅立叶效应
1.
However,for unsteady state heat conduction,the variable heat capacity may lead to non-Fourier effect and thus Fourier s law is not valid.
结果表明:当导热介质的比热容为常数时,(火积)平衡方程和能量守恒方程联立可以得到傅立叶导热定律;当导热介质的比热容随温度变化时,在瞬态导热情况下傅立叶定律失效,表现出明显的非傅立叶效应。
4) non Fourier heat conduction law
非傅里叶导热效应
1.
Based on the hyperbolic heat conduction equation of non Fourier heat conduction law,an analytical solution of a semi infinite body has been derived under the first boundary condition.
通过分析非傅里叶导热定律在瞬态条件下温度分布的变化过程 ,提出了非傅里叶导热效应的瞬态判据以及非傅里叶导热的作用范围 ,对研究工程中瞬态导热问题 (如激光处理 ,电子束处理等 )有重要意
5) non-Fourier heat conduction
非傅立叶热传导
1.
A spatial and temporal multiple scale method is studied to simulate the phenomenon of non-Fourier heat conduction in periodic heterogeneous materials .
研究了一种空间 时间多尺度的方法,来分析周期性材料中非傅立叶热传导问题。
2.
In this paper,the temperature field obtained from combining non-Fourier heat conduction model for TBCs and Fourier heat conduction model for substrate is used as the thermal load in the finite element analyses of thermal stress and J-integral of an edge crack in the TBCs.
将非傅立叶热传导模型(用于超薄热涂层)与傅立叶热传导模型(用于结构层)相结合求解温度场,运用有限元法求解热涂层热应力和裂纹驱动力,并分析结构层材料热扩散系数的变化对热涂层的热力学性能(温度场、应力场和断裂性能)的影响。
6) non-Fourier heat conduction
非傅立叶导热
1.
Some non-Fourier heat conduction phenomena are observed in the experimental sample.
文中列示了实验观察到的、受微秒脉冲激光加热的多孔材料内的非傅立叶导热现象。
2.
By using the developed numerical method, which combines the dual reciprocity boundary element method (DRBEM) with Laplace transform and inverse transform, a kind of non-Fourier heat conduction problem under isothermal inlet condition is numerically simulated.
用已发展的双倒易边界元和Laplace变换、反变换相结合的方法求解非傅立叶导热 ,对于一类等温进口条件下的问题 ,数值预示了热波导热、非傅立叶导热和傅立叶扩散的温度场随时间推进的不同特征 ,并且发现了温度变化前缘的推进速度存在着明显的差
补充资料：傅里叶级数与傅里叶积分
傅里叶级数与傅里叶积分
Fourier series and integrals
傅里叶级数与傅里叶积分(F ourierse-ries and integrals) 傅里叶级数与傅里叶积分是研究周期现象的数学工具，它在波(例如光波和声波)的运动、振动力学系统(例如振动的弦)和天体轨道理论中是必不可少的。傅里叶级数及下面将要讨论的有关论题，在其他数学分支中有着重要的应用，其中特别值得提出的是概率论和偏微分方程。这个课题本身所促成的一些学科在纯数学的研究中也占有突出的位置。 单实变量函数f有周斯T，如果对每个t，有f(t+T)一f(t)。具有给定周期T的函数的最简单例子是简谐函数，即形如f(t)=aneosn叫+占。sin明的函数，其中。2二T一’是基频，a。，b。是常数。傅里叶级数的应用，其基本思想是:任意满足相当宽的条件且周期为T的函数f能够表为如下式所示的一些纯简谐函数的叠加: f(‘)一艺(a。eosn。:+。。sinn。‘)，(1)或者利用复指数表为如f(‘)一艺c。e一(2)所示更为方便的形式。 假定式(2)逐项积分是合法的，则通过简单的计算表明，式‘一T一‘}f(t)。一‘”“dt(3)(积分区间可以是长为T的任意区间)成立。由此可诱导出傅里叶级数的正式定义。假设f是使得积分睽一f(‘’1“‘(4)存在且为有限的周期T的函数，由式(3)定义的系数{‘)是f的傅里叶系数，而式(2)中的级数是f的傅里叶级数。这些系数唯一地确定函数.即若对每一n有‘二一。，则f本质上是零函数。此外，还可以证明，许多对于函数的形式运算，施加到级数逐项进行仍是正确的。由此立即引出两个重要的问题。设s、(，)一名e，了一(5)是f的傅里叶级数的第N个部分和，第一个问题是当N趋于co时:斌t)是否收敛于f(t)?第二个问题是给定了一个序列(c。}，它是否为某一函数的傅里叶系数序列? 一个连续函数的傅里叶级数不一定处处收敛。如果t0是一给定点，sN(t。)趋于f(t。)的收敛性依赖于f(t)在t。的邻域内关于t的性态。然而，如果我们取平均的部分和a、一(N+1)一，习s，，(6)则对于连续的f，将一致地有如“f。仅仅知道傅里叶级数的普通收敛性，在应用上并不重要。由于计算上的目的.必须知道一些有关收敛速度的知识。下面的论述这个问题的定理的例子:假设}df/dt}(M处处成立，则有}，(，)一(‘)，、六M(N+1)一。 黎曼一勒贝格引理断言，若{c。}是一个可积函数的傅里叶系数序列，则当n~士二~时伽~。。但逆命题不真，即并非系数趋于零的所有三角级数艺二‘““(7)都是傅里叶级数。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条