1) heavy ion collision
重离子碰撞
1.
Nuclear reaction dynamics induced by halo-nuclei at intermediate energy heavy ion collisions;
中能重离子碰撞中晕核反应动力学
2.
The meson physics in heavy ion collisions around energy 1 A GeV is investigated.
介绍了入射能量约 1AGeV时的重离子碰撞产生的介子物理 ,分析了SIS和Bevalac两个重离子加速器的实验数据中显示的介质效应 ,特别是手征对称性在有限密度时的部分恢复信号 ,指出了目前理论研究中存在的问题 ,最后讨论了兰州重离子加速器CSR可以进行的介子物理研
3.
The entrance channel dependence on the isospin effects of the nuclear stopping in intermediate energy heavy ion collisions was studied by using the isospin-dependent quantum molecular dynamics with three forms of the symmetry potential.
利用含有 3种对称势形式的同位旋相关的量子分子动力学 ,研究了中能重离子碰撞中原子核阻止的同位旋效应和随入射道条件的系统演化过程 。
2) heavy ion collisions
重离子碰撞
1.
Symmetry energy and isospin effects of threshold energy of radial flow in heavy ion collisions;
核物质对称能和重离子碰撞中径向流阈能的同位旋效应
2.
Strange meson production in heavy ion collisions has been studied.
我们研究了重离子碰撞中的奇异介子产生。
3.
A two-body correlation transport theory(TBCTT) for describing the dynamical process in heavy ion collisions(HIC)is established by means of time-dependent coherent single particle state representations and the two-body correlation dynamics.
应用相干态表象和两体关联动力学，建立了非相对论重离子碰撞两体关联输运理论ＴＢＣＴＴ（Ｔｗｏ—ＢｏｄｙＣｏｒｒｅｌａｔｉｏｎＴｒａｎｓｐｏｒｔＴｈｅｏｒｙ）。
3) heavy-ion collisions
重离子碰撞
1.
Flipped symmetry potential in heavy-ion collisions;
重离子碰撞中的对称势翻转
2.
We have investigated the yield and the spectrum of the K~- mesons in the heavy-ion collisions with the relativistic RBUU approach.
用ＲＢＵＵ方法研究了中高能重离子碰撞中Ｋ－介子产额及谱的情况。
4) Heavy-ion collision
重离子碰撞
1.
Based on the deep potential resonance in heavy-ion collisions, the elastic scatterings for 16O+12C, 16O+24Mg and 16O+28Si systems have been studied.
基于重离子碰撞中深势共振的考虑，讨论了16O与12C，24Mg和28Si的弹性散射，结果表明这三个系统的弹性散射角分布后角振荡上升的反常现象是一种深势共振效应。
2.
The kaon flow in heavy-ion collisions at intermediate energy is studied in the QMD model.
用量子分子动力学(QMD)模型研究了中能重离子碰撞中的K+介子流。
5) dissipative heavy ion collision
重离子耗散碰撞
1.
The experimental study and the theoretical development on the structures of excitation functions in dissipative heavy ion collisions at energies ≤10MeV/u have been reviewed.
述评低能重离子耗散碰撞激发函数中截面涨落现象的主要实验结果 :截面及其涨落的不可平滑性、不可重复性以及大角度之间的长程能量关联 ;述评与实验结果相应的理论研究进展 :用双核系统的衰变、相干转动以及相位无规化过程这样三种不同运动形态的相互复杂作用定量描述耗散反应随时间的演
2.
Two independent measurements of excitation functions for the 19F +93 Nb dissipative heavy ion collisions have been performed at incident energies from 100 to 108 MeV in steps of 250 keV.
完成了１９Ｆ＋９３Ｎｂ重离子耗散碰撞激发函数的两次独立测量。
6) high energy heavy ion collisions
高能重离子碰撞
1.
The multiparticle Bose-Einstein correlations for formation of quark-gloun plasma (QGP) in high energy heavy ion collisions are analysed.
对高能重离子碰撞中有夸克-胶子等离子体（QGP）形成时的多粒子玻色-爱因斯坦关联进行了分析。
补充资料：重离子深部非弹性碰撞
介于准弹性碰撞和全熔合反应之间的重离子的核反应机制。前者属于弹核和靶核的核子之间的擦边碰撞(见重离子核物理),后者是弹核同靶核熔合成一个整体形成处于平衡态的复合核，而深部非弹性碰撞中，两核之间既有大量粒子和能量的交换，又保留各自的个体。深部非弹性碰撞有以下明显特征：
大的能量损耗和质量转移 深部非弹性碰撞也称为强阻尼碰撞，由于弹核和靶核的核物质之间的摩擦阻尼随相互作用时间的增加，弹核同靶核相粘形成一个中间复合系统（尚未达到统计平衡），摩擦阻尼使有效相对运动的动能部分或全部耗损，转变为出射碎片的内部激发能。附图是500MeV的氪－84轰击铋－209的反应中所得到的出射碎片动能对碎片质量数的分布图。图中上部两峰对应准弹性峰，下面两峰属于深部非弹性峰，总动能耗损了约100MeV，这是深部非弹性碰撞区别于准弹性碰撞的一个重要特征。从图中区域之广可以明显看到大量质量转移。对于确定质量的弹核和靶核，碰撞后出现很宽的出射碎片质量分布。但两群质量分布的峰位仍在弹核质量数为84和靶核质量数为209附近。这时弹核和靶核之间转移大量核子（或电荷）后再分开，并未熔合成一个整体。这是区别于全熔合反应的重要特征。
各向异性的角分布 呈现出强烈的各向异性特征。随着动能耗损和质量转移的增加，准弹性角分布（在擦边角附近成峰）向复合核发射粒子的角分布（各向同性或90°对称）过渡。
大的角动量转移 在动能耗损和质量交换的同时，弹核对靶核的相对轨道角动量部分地转移为出射碎片的内部角动量，转移角动量的数值随动能耗损和质量转移的增加而增加。对于重核碰撞系统，其转移角动量量子数可达几十。
中子质子比的迅速平衡 在各种量的转移中，中子质子比达到平衡最快。不管弹核同靶核的中子质子比相差多大，两个出射碎片的中子质子比都同中间复合体系的中子质子比相当，同其他自由度趋向平衡的过程相比，是最快的，约10-22s。
预平衡的轻粒子发射 在两个原子核碰撞中，由于动能很快耗损转变成内部激发能，故在深部非弹性碰撞的各个阶段,如两核相切初期、相粘期间和分开以后,都会伴随发射诸如中子、质子、α 粒子等各种轻粒子，而且不同阶段发射的轻粒子的能谱和角分布各有差异。
动能耗损、角动量转移、质量（或电荷）交换、角分布和轻粒子发射等过程的特征都同反应系统的轻重和入射动能的大小紧密相关。同时各量之间互相制约和影响，并且都是相互作用时间的函数。
大的能量损耗和质量转移 深部非弹性碰撞也称为强阻尼碰撞，由于弹核和靶核的核物质之间的摩擦阻尼随相互作用时间的增加，弹核同靶核相粘形成一个中间复合系统（尚未达到统计平衡），摩擦阻尼使有效相对运动的动能部分或全部耗损，转变为出射碎片的内部激发能。附图是500MeV的氪－84轰击铋－209的反应中所得到的出射碎片动能对碎片质量数的分布图。图中上部两峰对应准弹性峰，下面两峰属于深部非弹性峰，总动能耗损了约100MeV，这是深部非弹性碰撞区别于准弹性碰撞的一个重要特征。从图中区域之广可以明显看到大量质量转移。对于确定质量的弹核和靶核，碰撞后出现很宽的出射碎片质量分布。但两群质量分布的峰位仍在弹核质量数为84和靶核质量数为209附近。这时弹核和靶核之间转移大量核子（或电荷）后再分开，并未熔合成一个整体。这是区别于全熔合反应的重要特征。
各向异性的角分布 呈现出强烈的各向异性特征。随着动能耗损和质量转移的增加，准弹性角分布（在擦边角附近成峰）向复合核发射粒子的角分布（各向同性或90°对称）过渡。
大的角动量转移 在动能耗损和质量交换的同时，弹核对靶核的相对轨道角动量部分地转移为出射碎片的内部角动量，转移角动量的数值随动能耗损和质量转移的增加而增加。对于重核碰撞系统，其转移角动量量子数可达几十。
中子质子比的迅速平衡 在各种量的转移中，中子质子比达到平衡最快。不管弹核同靶核的中子质子比相差多大，两个出射碎片的中子质子比都同中间复合体系的中子质子比相当，同其他自由度趋向平衡的过程相比，是最快的，约10-22s。
预平衡的轻粒子发射 在两个原子核碰撞中，由于动能很快耗损转变成内部激发能，故在深部非弹性碰撞的各个阶段,如两核相切初期、相粘期间和分开以后,都会伴随发射诸如中子、质子、α 粒子等各种轻粒子，而且不同阶段发射的轻粒子的能谱和角分布各有差异。
动能耗损、角动量转移、质量（或电荷）交换、角分布和轻粒子发射等过程的特征都同反应系统的轻重和入射动能的大小紧密相关。同时各量之间互相制约和影响，并且都是相互作用时间的函数。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条