1) cubic and uniaxial anisotropy
立方和单轴各向异性
2) uniaxially anisotropic
单轴各向异性
1.
Surface polaritons in semi-infinite uniaxially anisotropic left-handed material;
单轴各向异性半无限左手化材料中的表面极化激元
2.
The Goos-Hnchen shift of uniaxially anisotropic left-handed material film;
单轴各向异性左手材料薄层的Goos-Hnchen位移
3.
Electromagnetic characteristics of uniaxially anisotropic left-handed material;
单轴各向异性左手材料的电磁特性
3) uniaxial anisotropy
单轴磁各向异性
1.
The anisotropic coupling mechanism was presented to interpret the origin of the strong uniaxial anisotropy for CoFe based multi-layer films.
基于实验结果及其分析讨论,探讨了CoFe基纳米多层膜中强单轴磁各向异性的起源问题,从而为更好地调控纳米多层膜的磁各向异性场和高频电磁性能提供理论参考和指导。
2.
The anisotropic coupling model was presented to interpret the origin of the strong uniaxial anisotropy for CoFe based granular films.
采用磁控溅射工艺制备Co40Fe40B20-S iO2纳米颗粒膜;研究影响颗粒膜磁各向异性的主要因素;基于实验结果及其分析讨论,提出各向异性耦合模型,解释了CoFe基纳米颗粒膜中强单轴磁各向异性的起源问题,从而为更好地调控纳米颗粒膜的微波电磁性能提供了理论参考。
4) uniaxial anisotropy
体单轴各向异性
1.
Meanwhile,the effect of uniaxial anisotropy on the dispersion relation and the wave form of the spin-waves is discussed.
采用界面重标度(IR)方法〔1〕,研究了非周期性边界条件下,双层非对称铁磁薄膜中自旋波的本征值问题,并计入体单轴各向异性,讨论了其对非对称铁磁薄膜中自旋波色散关系以及其波形的影响。
2.
The effect of the uniaxial anisotropy on the dispersion relation and the wave forms of the spin waves are discussed.
采用界面重标度(IR)方法,研究了非周期性边界条件下,双层铁磁薄膜中自旋波的本征值问题及对称薄膜中自旋波的存在条件;并计入体单轴各向异性,讨论了其对对称铁磁薄膜中自旋波色散关系及波形的影响,结果表明:在完全对称情况下,该系统除了可能存在一支光学—光学界面模外,只存在体模一种形式。
5) uniaxial anisotropy
单轴各向异性
1.
For the study of effects of uniaxial anisotropy in the substrate on radiation property of cavity-backed microstrip patch antenna, the hybrid method of Edge-Based finite element (Edge-Based FEM) and boundary integral (BI) is adopted to solve the tangential electric field distribution on the surface and the cross polarization radiation pattern.
为了研究单轴介质基片的各向异性性质对微带贴片天线辐射特性的影响 ,采用矢量有限元 边界积分法 (Edge BasedFEM BI)对填充单轴各向异性介质的背腔式微带贴片天线表面缝隙部分的切向电场分布及交叉极化方向图进行了计算及分析。
6) anisotropy axis
各向异性轴
1.
Magnetostriction in metallic glasses ribbon in high magnetic field is disouesed, and analytic expressions for the magnetostiction as a function of applid magnetic field is computed by introducing distribution models of anisotropy axis.
本文引入各向异性轴分布的简单模型，讨论了金属玻璃带在强外磁场中的磁致伸缩，据此得出了磁致伸缩的表达
补充资料：各向同性和各向异性
物理性质可以在不同的方向进行测量。如果各个方向的测量结果是相同的,说明其物理性质与取向无关,就称为各向同性。如果物理性质和取向密切相关，不同取向的测量结果迥异，就称为各向异性。造成这种差别的内在因素是材料结构的对称性。在气体、液体或非晶态固体中，原子排列是混乱的,因而就各个方向而言,统计结果是等同的，所以其物理性质必然是各向同性的。而晶体中原子具有规则排列，结构上等同的方向只限于晶体对称性所决定的某些特定方向。所以一般而言，物理性质是各向异性的。例如， α－铁的磁化难易方向如图所示。铝的弹性模量E沿[111]最大(7700kgf/mm2),沿[100]最小(6400kgf/mm2)。对称性较低的晶体（如水晶、方解石）沿空间不同方向有不同的折射率。而非晶体(过冷液体)，其折射率和弹性模量则是各向同性的。晶体的对称性很高时，某些物理性质(例如电导率等)会转变成各向同性。当物体是由许多位向紊乱无章的小单晶组成时，其表观物理性质是各向同性的。一般合金的强度就利用了这一点。倘若由于特殊加工使多晶体中的小单晶沿特定位向排列（例如金属的形变"织构"、定向生长的两相晶体混合物等），则虽然是多晶体其性能也会呈现各向异性。硅钢片就是这种性质的具体应用。
介于液体和固体之间的液晶，有的虽然分子的位置是无序的，但分子取向却是有序的。这样，它的物理性质也具有了各向异性。
介于液体和固体之间的液晶，有的虽然分子的位置是无序的，但分子取向却是有序的。这样，它的物理性质也具有了各向异性。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条