1) surface effective permittivity method
表面有效介电常数方法
1.
The mathematical model of the Lamb wave sensor was established on the basis of the partial wave theory and the surface effective permittivity method.
以部分波理论和表面有效介电常数方法为基础,建立了兰姆波传感器的数学模型。
2) effective surface permittitivity
表面有效介电常数
3) Effective permittivity at the interface
界面有效介电常数
1.
The effective permittivity at the interface of piezoelectric crystal solid layer is employed to analyze the BAW excitation effect.
对压电晶体 -固体 (层 ) -液体结构中叉指换能器的体声波激励效应进行了深入探讨 ,通过引入压电晶体-固体层界面的界面有效介电常数 ,研究了叉指换能器的体声波激励效应与晶体切向、电边界条件及固体层归一化厚度之间的关系。
4) effective dielectric constant
有效介电常数
1.
We calculate effective dielectric constant of a single carbon nanotube with the mean field method.
把有序排列的碳纳米管看做二维光子晶体,引入平均场方法,先计算单根纳米碳管的有效介电常数,再用时域有限差分方法(FDTD)计算碳管阵列的有效介电常数,其结果与Maxwell-Garnett(MG)法结果相比,更接近实验数据。
2.
The effective dielectric constant of single Carbon Nanotube is first calculated,then the On-shell method is applied to calculating the effective dielectric constant of two-dimensional crystal in array Carbon Nanotube.
引入平均场方法,计算单根碳管的有效介电常数。
3.
A novel trapped image guide(NTIG) suitable for millimeter-wave integrated circuits is proposed,and the dispersion properties of the novel trapped image guide are obtained using the effective dielectric constant and the transverse resonance condition.
文中运用有效介电常数和横向谐振条件,将该新型结构等效成简化模型,并推导了新型陷波镜像波导相移常数的计算公式;最后给出2个计算实例,计算结果与Ansoft HFSS仿真结果吻合较好,说明该方法是行之有效的。
5) effective permittivity
有效介电常数
1.
The methods for measuring the characteristic impendence and the effective permittivity at the multi discontinuity of transmission line are introduced.
本文作者提出了采用时域反射测量方法测量传输线的多点不连续性 ,推导了测量传输线多点不连续性所需要的公式 ,介绍了测量传输线多个不连续点特性阻抗和传输线有效介电常数的方法 ,给出了一个传输线不连续性测量实例的实验结果和有关数据 ,对实验条件进行了说明 ,并对实验结果及其误差进行了讨论。
2.
The methods for measuring the characteristic impendence and the effective permittivity of coplanar waveguideswith conductor backing by time domain measurement are introduced.
介绍了测量不连续点特性阻抗和传输线有效介电常数的原理与方法,给出了测量背敷金属化层非对称共面波导的实验结果和有关数据,对实验进行了说明,并对实验结果及其误差进行了分析。
6) Effective relative permittivity
有效相对介电常数
补充资料：复介电常数
复介电常数
complex dielectric constant
倒￡“ED(t)=“(田)及cos田t+￡，，(留)凡sin山t(1)相角子，即式中:/(。卜会cos“(。)，:。(。卜会sin“(。)(2)tg占=损耗电流11_f充电电流Ic一万 (7)即在交变电场下，D(t)和E(t)的关系要用两个物理量口和了来表征。上式中，相位占和了、了都是频率的函数，且与温度和电介质结构密切相关。 D(t)可分解为两个分量:一个与E同相位，另一与E有90。相位差。如将上述关系用复数表示，且令君*=Eoe，“‘，D*=Doej(“一泞)，则刀‘与E*的关系可表示为 D*(t)=‘*(臼)E*(t)(3)在式中引入复数介电常数扩=了一j已，则 二(田卜;斜一会一‘一‘(田卜j一‘。，“， 静态时，。=0、占=0。即￡，，=O，式(3)可表示为D=二，(0)E，其中￡，(O)即为静态介电常数￡s。可见，g(。)是静态介电常数在交变场下的推广，e’(。)称为频率依赖的介电常数。 动态时，在真空电容器中，电流虽然超前电场二/2，但由于占=0，而不产生损耗;故在具有介电常数的电容器中，单位时间、单位体积中损耗的能量评，可由E及与E同相的电流分量。扩E的乘积表示，即]。“E图1电介质中交流电场E 与电流I的矢量图部和虚部表示，而弛豫时间为 根据复介电常数定 义，由式(4)并经简化 处理后可得 ￡*(臼)=￡‘(臼)一j￡“ 6二一己。/。、 t田】=E。十二~一，犷一一~气己少 1一」田T 上式称为德拜公式，用 来表征复介电常数的频 率特性。如将其分成实:时，则得已=昆+65一三.l+田2r2(￡。一氛)田T1十田2丁2 已，，tg口一=万，二 Q(‘s一几)田丁￡s+氛田2丁2 (9)(10)(11)W一晋DOEOS‘n“一晋“‘“一‘E’“‘g“(5，合(￡·l一(去‘一‘。210 10()四T由于了的变化不大，因而能量损耗与复介电常数的虚部已成正比。式(4)中了(动称为介质的损耗因子。式(5)中占称为介质损耗角，tg沙称为介质损耗角正切或介电耗散因子。 在交流电路中，若置介质于平板电容器中，并在两极间外加交流电压V V=Voej“。.，_L一~~，卜。尸。
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参考词条