1) boundary condition
边值关系
1.
How it is obtained the boundary condition A_(1t)=A_(2t) of vector potential;
矢势的边值关系A_(1t)=A_(2t)是怎样得出来的
2.
In addition, the covariance of the boundary condition and integral Maxwell s equation are discussed.
用运动界面的边值关系推导运动镜面的反射定律 ,引出电磁波边值关系的协变性 ,对积分形式的Maxwell方程的协变性进行了讨
3.
Several incorrect formulations on the boundary conditions of vector potential Aare pointed out．Some discussions and demonstmtions are given.
本文指出有关矢势Ａ的边值关系的几个不恰当表述，并作了必要的讨论和论证。
2) boundary relation
边值关系
1.
The boundary relation of the time-domain field and the frequency-domain field is discused,and the independent equations is given.
讨论了在频域和时域中电磁场的边值关系式 ,并给出了独立性方程。
3) relation of boundary value
边值关系
1.
in this paper,the relation of boundary value about the electric field satisfied on the two different medium surface os derived in which the vector differential formula and Maxwell equations are used.
利用矢量积分公式和麦克斯韦方程组,推导电磁场在两种不同介质的分界面处所满足的边值关系。
4) boundary value relation
边值关系
1.
The mistake boundary value relations in contradiction with the precedent conclusion is deduced because of mistake comprehension on field equations, the paper explained the cause that contradiction produce.
本文举出由于对场方程意义理解的错误而推出与这一结论相矛盾的边值关系，并解释了产生矛盾的原因。
5) boundary value expression
边值关系式
1.
When light-ray pass through a couple of fixed points in the medium and a free point on the interface of two me-dium,the boundary value expressions of light-ray-equation is derived by using Fermat principle and variational calculus.
介质中的光线经过两个固定点和两不同介质界面上的任意(可变动)点时,利用光线光学(费马)原理与变分法推得传输光线的轨迹方程应满足的边值关系式,或称边值公式。
6) electromagnetic field boundary conditions
电磁场边值关系
1.
The physics significance of electromagnetic field boundary conditions has been comprehensively discussed.
系统论述了电磁场边值关系的物理起源。
补充资料：微分边值问题的差分边值问题逼近
微分边值问题的差分边值问题逼近
approximation of adifferentia) boundary value problem by difference boundary value problems
微分边值问题的差分边值问题通近{即proxlm浦训ofa山fferential肠扣nd即卿阁此pn由lemby山ffe悦n沈b侧n-da仔耐ue pn由lems;all即旧K。肠，au舰皿呻加脚.胆，日峨成峥ae侧甫，阴，加琳3“心犯川角! 关于未知函数在网格_[的值的有限(通常是代数的)方程组对微分方程及其边界条件的一种逼近.通过使差分间题的参数(网格步长)趋于零，这种逼近会越来越准确. 考虑微分边值问题L:、二0，lu!l二O的解“的川算，其中L“=0是微分方程Iu!二0是一组边界条件.u属于定义在边界为r的给定区域从上的函数所组成的线性赋范空间U设D、。是网格(llL微分算子的差分算子通近(approx，matlon of a ditTere;ltl;，1 op-erator by differe们优。详rators))，并设U*是rlJ定义价该网格上的函数。*所组成的线性赋范空间.设卜j、厂函数v在几;的点上的值表卜在打。中引进范数使得对任意的函数，;〔创，以手‘等式成盆: 恕伽训、·三{训‘现在用近似计算“在D*。中的点上的值表luJ的问题一/*{司、=0代替求解“的问题.这里了*【川。是一组关一)网格函数。*任U。的值的(作微分)方程 设。*是U、中的任意函数.令二。。、二叭片设小是线性赋范空间，对任意的叭6u*有势*。中，二称才*“*二0是对微分边值问题L“二0，l川，一0石其解空间_L的P阶有限差分逼近，若 {}了*lu奴{}。*二O(h尸)方程组J、“*=0的实际构造涉及分别构造它的两个子方程组IJ*u*=o和l、u*}。二0.对L*u儿=0，使用微分方程的差分方程通近(approximat，on。》f a dll化r‘:ntia}equation by differer，沈equations).附加方程I。，、、}:=(”利用边界条件l川。=0来构造. 对无论怎样选取的U、与中人的范数，上面所描述的逼近都无法保证差分问题的解u、收敛到准确解“(见{2])，即等式 {，砚}1 lul*一“六{}、;。成立. 保证收敛性的附加条件是稳定性(见{3!，{5!18])，有限差分间题必须具有这一性质.称有限差分间题了r八“、=0是稳定的，若存在正数占>oh。>0使得对任意毋*‘。*，}一甲*{}<。，h<权，方程一气:二甲*有唯一解:*已认，且此解满足不等式 1}:儿一u*}}:。“{}。、}{。，其中C是与h或右端扰动叭无关的常数，“、是无扰动问题一/*。=O的解‘如果褂于问题的解u存在同时差分问题气“、二O关于解“以p阶精度逼近微分问题，而且是稳定的，则差分问题具有同样阶的收敛性，即 }1[uL一吟}l叭=O(hp). 例如，问题 ，，、_au au L(“)三.举一拼=0，I>0.一的
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