1) scalar potential
标量位
1.
In the time varying electromagnetic field,we have solved Helmholtz equation of a scalar potential under the spherical polar coordinate,and obtained its general solution.
求解了时变场中球坐标系下标量位ψ(r,t)的亥姆霍兹方程。
2.
The essay gives two calculation methods for coaxial conductor s inductance and capacitance,one was by (Gauss s) Theorem and Ampere Circuital Theorem,another was by vector potential and scalar potential.
给出了计算同轴线导体的电容和电感的两种方法,即利用高斯定理及安培环路定律、利用标量位及矢量位,从而得到了不同情况下两种算法的优越性。
3.
In this paper, the boundary value problems of three demensional nonlinear magnetostatic fied are described by the reduced scalar potential.
阐述由简化标量位，双标量位和差场标量位描述的三维非线性磁场的边值问题，并对各种标量位法进行比较。
3) scalar magnetic potential
标量磁位
1.
They were formulated in polar coordinates,and the magnetization intensity of PM were expanded into a Fourier series,the basic magnetic field equation were described by the scalar magnetic potential.
该模型和公式是建立在极坐标基础上的,首先对永磁体的磁化强度作Fourier级数分解,再列出标量磁位磁场基本方程,最后利用边界条件将两者结合,求出磁场分布。
2.
This paper adopts the conformal transformation method by the LAPLACE scalar magnetic potential Equation and.
针对径向磁化的双筒永磁轴承存在磁力计算复杂、由等效磁荷法得出的磁力数学模型不便推广到多筒永磁轴承及缺乏具有明确参量关系的工程化解析磁力计算公式等问题,该文用标量磁位的拉普拉氏方程经复变函数的保角变换等方法,得出一个简明的工程化磁力解析计算公式。
3.
Because the model employs the scalar magnetic potential with one degree of freedom (DOF), its calculation is simpler than the electric-current pattern employing the vec.
由于等效磁荷模型使用仅有一个自由度的标量磁位,因而计算起来比具有3个自由度的矢量磁位的等效电流法更简便。
4) scalar potential
标量磁位
1.
If using the scalar potential instead of the vector potential to analyze the current-carrying regions in a 3D magnetostatic field, the computing time can be greatly reduced.
在三维有限元磁场中,如果对电流区域进行适当处理,采用标量磁位进行分析,与采用矢量磁位相比,可大大提高计算速度。
2.
A scalar potential method for 3D is given to analyze the area including current in this paper.
文章推导了应用标量磁位对含有电流的区域进行三维分析的方法,并基于该方法利用软件对一台多极TFM样机进行分析。
5) new scalar potential
新标量位
6) magnetic scalar potential
磁标量位
补充资料：标量磁位
在一定条件下描述磁场的物理量。又称磁标势。在恒定磁场中，它只适用于无传导电流分布的区域，如载流导线之外的空间。根据安培环路定律，一般情况下磁场强度H 的环路积分不为零。但是,如果附加以下限制条件：①积分路径限制在无传导电流分布的区域，即载流导线以外；②对每个传导电流回路设置一假想壁障，使积分路径不穿越壁障（图1）。那么，环路将不能链环任何传导电流，因而有
在上述条件下，
即
上式表明,加以限制条件后，H 的线积分决定于始点P及终点Q而与路径无关,即具有位场的性质。因而可以引入一标量函数描写磁场的分布，这就是标量磁位φm，
式中Q点为所选标量磁位参考点。参考点选定后,场中各点的标量磁位各有一确定值。这就形成了一个标量磁位函数,它随P点的空间坐标而改变。参考点处标量磁位取为零。上式的微分形式为
即磁场强度等于标量磁位的负梯度。
在φm存在的区域,联接φm相等的各点组成的面称为等磁位面。作场图时，如使任何两个相邻等磁位面间的磁位差都相等，则等标量磁位面愈密之处其磁场强度愈大。磁场强度的方向与等磁位面的法向一致，并从高磁位处指向低磁位处。
标量磁位的单位在国际单位制中为安〔培〕(A),它与电流量纲相同。
利用标量磁位计算细线状电流回路的磁场是方便的。在介质均匀的磁场中，根据毕奥－萨伐尔定律可以证明一任意电流回路在任一点P的标量磁位为式中Ic是回路中的电流，Ω是回路壁障面S在P点所张的立体角。从P点看电流回路为顺时针方向时，Ω为正,逆时针方向时，Ω为负。式中的φ0为常数，它与参考点的选择有关。若选Ω=0处为参考点，则φ0＝0。
小圆形线圈在远处所建立的磁场强度可利用立体角、标量磁位予以计算。此时
此处令处为参考点。在采用球坐标后，
标量磁位满足微分方程
墷2φm=墷·M式中M 为磁化强度。在磁介质为均匀、各向同性和线性的情形下,Δ·M =0,此时φm 满足拉普拉斯方程
墷2φm=0
在时变电磁场中，一般情况下磁场强度是有旋有散的。当它被分解出无旋有散分量时，仍可引用标量磁位来描述该分量。但此时标量磁位满足的是广义波动方程。
在上述条件下，
即
上式表明,加以限制条件后，H 的线积分决定于始点P及终点Q而与路径无关,即具有位场的性质。因而可以引入一标量函数描写磁场的分布，这就是标量磁位φm，
式中Q点为所选标量磁位参考点。参考点选定后,场中各点的标量磁位各有一确定值。这就形成了一个标量磁位函数,它随P点的空间坐标而改变。参考点处标量磁位取为零。上式的微分形式为
即磁场强度等于标量磁位的负梯度。
在φm存在的区域,联接φm相等的各点组成的面称为等磁位面。作场图时，如使任何两个相邻等磁位面间的磁位差都相等，则等标量磁位面愈密之处其磁场强度愈大。磁场强度的方向与等磁位面的法向一致，并从高磁位处指向低磁位处。
标量磁位的单位在国际单位制中为安〔培〕(A),它与电流量纲相同。
利用标量磁位计算细线状电流回路的磁场是方便的。在介质均匀的磁场中，根据毕奥－萨伐尔定律可以证明一任意电流回路在任一点P的标量磁位为式中Ic是回路中的电流，Ω是回路壁障面S在P点所张的立体角。从P点看电流回路为顺时针方向时，Ω为正,逆时针方向时，Ω为负。式中的φ0为常数，它与参考点的选择有关。若选Ω=0处为参考点，则φ0＝0。
小圆形线圈在远处所建立的磁场强度可利用立体角、标量磁位予以计算。此时
此处令处为参考点。在采用球坐标后，
标量磁位满足微分方程
墷2φm=墷·M式中M 为磁化强度。在磁介质为均匀、各向同性和线性的情形下,Δ·M =0,此时φm 满足拉普拉斯方程
墷2φm=0
在时变电磁场中，一般情况下磁场强度是有旋有散的。当它被分解出无旋有散分量时，仍可引用标量磁位来描述该分量。但此时标量磁位满足的是广义波动方程。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条