1) Micropolar fluids
微极流体
1.
Numerical simulation of micropolar fluids elastic lubrication with mixed friction in mechanical seal;
机械密封混合摩擦微极流体弹性润滑的数值模拟
2.
The basic line contact elasto-hydrodynamic lubrication(EHL) equations for micropolar fluids were developed on the basis of the theory of micropolar fluids.
应用微极流体理论,考虑流体的可压缩性,建立线接触微极流体动力润滑的基本方程,进行固液两相流体稳态流动弹流润滑数值分析,获得了润滑油膜压力、形状以及摩擦力分布,分析了微极参数对润滑性能的影响,并与不可压缩流体结果进行比较。
3.
To investigate the characteristics of thermo-hydrodynamic lubrication with micropolar fluids, the energy equation for micropolar fluids is derived, based on the theory of micropolar fluids and the laws of conservation and conversion of energy.
为考察微极流体的热流体动力润滑特性,根据微极流体的基本理论和能量守恒与转换定律,推导了微极流体的能量方程;依据其润滑条件假设,得出了润滑条件下微极流体的能量方程的简化形式。
2) micropolar fluid
微极流体
1.
Flow of micropolar fluid through a smalltapered tube;
微极流体在带有小锥度圆管管道内的流动
2.
The micropolar fluid theory by A.
Eringen的微极流体理论,对含有固体微粒添加剂的润滑流体进行线接触弹流润滑理论分析。
3.
Heat and mass transfer effects on unsteady flow of a micropolar fluid through a porous medium bounded by a semi-infinite vertical plate in slip-flow regime was studied,taking into account the homogeneous chemical reaction of first order.
对半无限竖直平板为边界的多孔介质,研究了传热、传质对微极流体不稳定滑流的影响,其化学反应是一级均匀的。
3) micropolar liquid-saturated porous solid
微极流体-饱和多孔固体
4) polar fluids
极性流体
1.
Iwai, Margerum and Lu modified it to improve its representation for pure component liquid densities for polar fluids.
1980年Schmidt和Wenzel提出一个普遍化范德华状态方程,Iwai,Margerum和Lu对此方程加以改进,使极性流体的液体密度计算结果得到了改善。
5) polar fluid
极性流体
1.
Study on perturbation theory for polar fluids;
极性流体的微扰理论研究
2.
In order to examine the electroviscous effect of polar fluids on the friction factor for the laminar flow in microchannels,the numerical investigations were conducted,and the results were compared with the experimental data available in literature.
采用数值模拟方法确定极性流体电黏性对于微通道内流动摩擦系数的影响,并与文献中的实验结果进行了比较。
6) fluid limit
流体极限
补充资料：微极流体
广义连续介质力学中一个典型的物质模型，是一类可以承受力偶应力和体力偶的流体。这种模型是古典流体模型的推广。为了大体上看出微极流体和一般流体这两种模型的差异，下面给出各向同性线性微极流体的本构方程：
tij＝-πδij＋λ＊δijAkk＋(μ＊＋κ＊)Aij＋μ＊Aji，
mij＝α＊δijBkk＋β＊Bij＋γ＊Bji，式中tij和mij为应力张量和力偶应力张量；λ＊、μ＊、κ＊、α＊、β＊、γ＊为粘性系数,δij为克罗内克符号，π为动压力；而
Aij＝vj,i＋vij，
Bij＝vi,j，式中vi和νi为速度矢量v和角速度矢量ν的分量,νij为回转张量分量，在直角坐标系下,下角标间的","表示偏导。各向同性牛顿流体的本构方程为：
tij＝-πδij＋λ＊δijDkk＋2μ＊Dij，式中λ＊和μ＊为粘性系数；Dij为变形速率张量（见速度梯度）。通过比较可见，在微极流体中，由于考虑微极效应，总共需要六个物性模量，应力张量不再对称，并且出现力偶应力。
tij＝-πδij＋λ＊δijAkk＋(μ＊＋κ＊)Aij＋μ＊Aji，
mij＝α＊δijBkk＋β＊Bij＋γ＊Bji，式中tij和mij为应力张量和力偶应力张量；λ＊、μ＊、κ＊、α＊、β＊、γ＊为粘性系数,δij为克罗内克符号，π为动压力；而
Aij＝vj,i＋vij，
Bij＝vi,j，式中vi和νi为速度矢量v和角速度矢量ν的分量,νij为回转张量分量，在直角坐标系下,下角标间的","表示偏导。各向同性牛顿流体的本构方程为：
tij＝-πδij＋λ＊δijDkk＋2μ＊Dij，式中λ＊和μ＊为粘性系数；Dij为变形速率张量（见速度梯度）。通过比较可见，在微极流体中，由于考虑微极效应，总共需要六个物性模量，应力张量不再对称，并且出现力偶应力。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条