1) Pseudo second order phase transition temperature
赝二级相变温度
2) second order temperature
二级相变温度
3) First-order phase transition temperature
一级相变温度
4) second order transition temperature
二级转变温度
5) pseudo temperature
赝温度
1.
At the same time,a random degree of the chaotic state is offered according to the calculation of equation of the pseudo temperature.
同时提出用计算得到的“赝温度”公式来表征混沌态的赝随机程
6) second order phase transition
二级相变
1.
The position of the second order phase transition points for the stationary black holes has been argued by many authors recently.
稳态黑洞在什么条件下出现二级相变，近年来在引力学界存在着争论。
补充资料：第n级相变
吉布斯函数 G对温度T和压力p的第n阶偏导数开始变得不连续的相变。例如，通常的相变（如升华、气化和熔融）是一级相变，因为在相变时，熵S和体积V都突然发生了一定的变化，S＝-(дG/дT)p,V＝(дG/дp)T,G的一阶偏导数也突然发生了一定的变化,即G的一阶偏导数是不连续的。有些相变中,S、V、T、p和G都保持不变,因此焓H、内能U 和亥姆霍兹函数A 也不变，但定压热容Cp则突然发生了一定数值的变化,而Cp/T＝-д2G/дT2，即G的二阶偏导数突然发生了一定数值的变化，而G的一阶偏导数则连续，这样的相变称为二级相变。一级相变和二级相变时,各项热力学性质随温度变化的情况如图1所示，此图中Tt为相变温度。
最初，人们认为二级相变的例子有许多，但在实验测定中，直到愈来愈接近于相变温度时（有时达到百万分之一度以内），都没有发现Cp发生突然的一定值的变化，只有一个例子，即在零磁场中由超导体转变为正常导体时,才观察到Cp发生突然的一定值的变化。因此,可能只有这一个例子是二级相变。
较高级相变有λ相变,其特点是：①T、p、G、S、V、U、H、A都保持不变;②Cp达到无限大。图2是发生λ相变附近的Cp-T曲线。"λ相变"一词是由于此曲线的形状很像希腊字母λ，图中的Tλ为λ相变时的温度。
今举两个λ相变的例子：①合金中的"有序-无序"的转变；②在λ点的温度、压力下由通常的液氦 (即液氦Ⅰ)转变为超流体氦(即液氦Ⅱ),λ点为 Tλ＝2.177K，pλ＝5.035kPa。
由图1a可见，当温度趋近于发生一级相变的温度时，参与相变的两个相中的任何一个相的Cp都保持着有限的数值，直至达到一级相变的温度。只有当有少量的另一相存在时，Cp才变为无限大。在此以前，Cp并没有表现出发生突然变化的任何先兆;而在图2的曲线中，在发生λ相变时，虽然Cp也趋于无限大，但这些相变不是一级相变，因为Cp不是像一级相变中那样突然变为无限大，而是在达到相变温度以前，就已经随着温度的升高而较迅速地增大了。
最初，人们认为二级相变的例子有许多，但在实验测定中，直到愈来愈接近于相变温度时（有时达到百万分之一度以内），都没有发现Cp发生突然的一定值的变化，只有一个例子，即在零磁场中由超导体转变为正常导体时,才观察到Cp发生突然的一定值的变化。因此,可能只有这一个例子是二级相变。
较高级相变有λ相变,其特点是：①T、p、G、S、V、U、H、A都保持不变;②Cp达到无限大。图2是发生λ相变附近的Cp-T曲线。"λ相变"一词是由于此曲线的形状很像希腊字母λ，图中的Tλ为λ相变时的温度。
今举两个λ相变的例子：①合金中的"有序-无序"的转变；②在λ点的温度、压力下由通常的液氦 (即液氦Ⅰ)转变为超流体氦(即液氦Ⅱ),λ点为 Tλ＝2.177K，pλ＝5.035kPa。
由图1a可见，当温度趋近于发生一级相变的温度时，参与相变的两个相中的任何一个相的Cp都保持着有限的数值，直至达到一级相变的温度。只有当有少量的另一相存在时，Cp才变为无限大。在此以前，Cp并没有表现出发生突然变化的任何先兆;而在图2的曲线中，在发生λ相变时，虽然Cp也趋于无限大，但这些相变不是一级相变，因为Cp不是像一级相变中那样突然变为无限大，而是在达到相变温度以前，就已经随着温度的升高而较迅速地增大了。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条