1) Wave function of atomic spectral term
原子谱项波函数
2) spectrum wave function
谱项波函数
1.
That the H^ matrix form satifying the diagonal sum principle is diagonal in the presentation of the equivalent-electron Young basis can be proved by the unitary transformation property between the equivalent-electron configuration spectrum wave function and the electron Young tableau.
由等价电子组态谱项波函数与电子杨盘间的幺正变换性质,证明了等价电子的杨盘基表象中,满足对角和法则的H^矩阵形式是对角化的。
3) Atomic spectral terms
原子谱项
4) Wavefunction of atomic orbital
原子轨道波函数
5) wave spectrum
波谱函数
1.
A method for calculating the wave-making resistance of a multi-hull ship is put forward based on the Michell linear wave resistance theory,which extends the wave spectrum function of mono-hull ship to the multi-hull ship.
利用Michell线性兴波理论,从单体船的波谱函数出发推广到多体船,推导了多体船兴波阻力计算公式,并将计算结果与试验结果进行了比较,计算兴波阻力结果可以反映试验趋势,有效马力比较接近于试验结果,可以为多体船的方案优选提供依据。
2.
The paper presents a method for calculating the wave-making resistance of multi-hull ships, which is based on the Michell linear wave resistance theory and extends the wave spectrum function of mono-hull ship to the multi-hull ship.
该文利用Michell线性兴波理论,从单体船的波谱函数出发,依据波谱函数的可叠加性推广到多体船,推导了单体船、双体船、三体船、四体船以及五体船的兴波阻力计算公式,给出了各种多体船型兴波干扰成分的研究,并将相关船型的阻力计算结果与试验结果进行了对比,比较表明计算的兴波阻力结果可以反映试验趋势,有效功率比较接近于试验结果,可以为方案论证阶段多体船的方案选优提供依据。
6) Atomic Spectroscopic Terms
原子光谱项
1.
The Spin Factoring for Deriving Atomic Spectroscopic Terms of Equivalent Configuration;
自旋因式化法推求同科电子组态原子光谱项
2.
The Spin Factoring for deriving Atomic Spectroscopic Terms in j-j Coupling of Equivalent Configuration;
自旋因式化法推求等价组态j-j耦合原子光谱项
3.
Method of Algebra for Deducing Atomic Spectroscopic Terms in j-j Coupling of Equivalent Configuration;
代数法推求等价组态j-j耦合原子光谱项
补充资料：解析函数项级数
由解析函数组成的级数。在实分析中，可导函数的一致收敛级数不一定可导。例如由外尔斯特拉斯定理知道,在[α,b]上连续的任何函数可表示为一致收敛的多项式级数。在复分析中有不同的结果：一致收敛的解析函数项级数是解析函数。
设??n(z)(n=1,2,...)是在区域D内连续的函数。如果对任何紧集K嶅D以及任何ε>0,存在着正整数N=N(K,ε)，使得对n≥N及任何z∈K,,则称级数（简写为）在D内任何紧集上一致收敛。如果对任何紧集K嶅D，级数收敛，则称在D内任何紧集上正规收敛。正规收敛性在应用中是常见的；显然，如果 在D内任何紧集上正规收敛，那么它在这种集上一致收敛。
应用柯西公式（见柯西积分定理），K.外尔斯特拉斯证明了下列定理：设??n(z)(n=1,2,...)在区域 D 内解析,如果在D内任何紧集上一致收敛，那么它的和??(z)在D内解析，而且在D内，，此式右边的级数在D内任何紧集上一致收敛。如果 在D内任何紧集上正规收敛，那么级数在D内任何紧集上也正规收敛。
形如(简记为,式中αn和z0为复数)的级数是一种特殊的解析函数项级数,称为幂级数。
对于这种级数有下列阿贝尔引理：设在z1≠z0收敛。则对满足的任何z，级数绝对收敛。
由这引理出发，可以证明任何幂级数属于下列三种情况之一。
① 存在着有限正数R;级数在圆盘|z-z0|内绝对收敛而且在这圆盘内任何紧集上正规收敛;当|z-z0|>R时，级数发散。这时R称为级数的收敛半径，|z-z0|称为收敛圆盘，|z-z0|=R 称为收敛圆周。
② 对任何z≠z0，级数发散；这时称级数的收敛半径为0。
③ 对任何z，级数收敛，从而在任何紧集上正规收敛；这时称级数的收敛半径为+∞。
由外尔斯特拉斯定理，在第一种情况下，幂级数在收敛圆盘内解析，并且可逐项求导数；在第三种情况下，幂级数表示一整函数(即在整个有限复平面解析的函数)，并且可在有限复平面内逐项求导数。
在第一种情况下，幂级数在其收敛圆上的点可能收敛，也可能发散。例如的收敛半径都是1,而在收敛圆周上，第三个级数处处收敛；第一个级数处处发散；第二个级数在－1收敛,在1发散(可证明它在收敛圆周上除去1外处处收敛)。对于在圆周上某些点收敛的幂级数，有下列阿贝尔－施托尔茨定理：设幂级数有收敛半径R(0<+∞)，并且它在收敛圆周上一点z*收敛。作以z*为顶点、以z0及z*的联线为平分角线，并且角度小于π的角。那么当z在收敛圆盘内且在这角域内趋近于z*时，有。
幂级数的收敛半径R可以用下列柯西-阿达马公式求出：
；当上式右边中分子为+∞时，R=0；当它为0时，R=+∞。
设??n(z)(n=1,2,...)是在区域D内连续的函数。如果对任何紧集K嶅D以及任何ε>0,存在着正整数N=N(K,ε)，使得对n≥N及任何z∈K,,则称级数（简写为）在D内任何紧集上一致收敛。如果对任何紧集K嶅D，级数收敛，则称在D内任何紧集上正规收敛。正规收敛性在应用中是常见的；显然，如果 在D内任何紧集上正规收敛，那么它在这种集上一致收敛。
应用柯西公式（见柯西积分定理），K.外尔斯特拉斯证明了下列定理：设??n(z)(n=1,2,...)在区域 D 内解析,如果在D内任何紧集上一致收敛，那么它的和??(z)在D内解析，而且在D内，，此式右边的级数在D内任何紧集上一致收敛。如果 在D内任何紧集上正规收敛，那么级数在D内任何紧集上也正规收敛。
形如(简记为,式中αn和z0为复数)的级数是一种特殊的解析函数项级数,称为幂级数。
对于这种级数有下列阿贝尔引理：设在z1≠z0收敛。则对满足的任何z，级数绝对收敛。
由这引理出发，可以证明任何幂级数属于下列三种情况之一。
① 存在着有限正数R;级数在圆盘|z-z0|
② 对任何z≠z0，级数发散；这时称级数的收敛半径为0。
③ 对任何z，级数收敛，从而在任何紧集上正规收敛；这时称级数的收敛半径为+∞。
由外尔斯特拉斯定理，在第一种情况下，幂级数在收敛圆盘内解析，并且可逐项求导数；在第三种情况下，幂级数表示一整函数(即在整个有限复平面解析的函数)，并且可在有限复平面内逐项求导数。
在第一种情况下，幂级数在其收敛圆上的点可能收敛，也可能发散。例如的收敛半径都是1,而在收敛圆周上，第三个级数处处收敛；第一个级数处处发散；第二个级数在－1收敛,在1发散(可证明它在收敛圆周上除去1外处处收敛)。对于在圆周上某些点收敛的幂级数，有下列阿贝尔－施托尔茨定理：设幂级数有收敛半径R(0
幂级数的收敛半径R可以用下列柯西-阿达马公式求出：
；当上式右边中分子为+∞时，R=0；当它为0时，R=+∞。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条