补充资料：量子力学的微扰论

    　　解薛定谔方程的一种常用的近似方法。一个量子体系，如果总哈密顿量的各部分具有不同的数量级，又对于它精确求解薛定谔方程有困难，但对于哈密顿量的主要部分可以精确求解,便可先略去次要部分,对简化的薛定谔方程求出精确解；再从简化问题的精确解出发，把略去的次要部分对系统的影响逐级考虑进去，从而得出逐步接近于原来问题精确解的各级近似解。这种方法称为微扰论。
　　
　　对于哈密顿量H不显含时间的体系,其不含时间的薛定谔方程为
　　
　　 (1)
　　如果 (2)
　　其中为未受微扰的哈密顿算符(主要部分)，为微扰项（次要部分），，λ是用来表示微扰强度特征的小参数。若的本征方程
　　
　　 (3)
　　已解出，是未受微扰体系的能量,是与之相应的波函数。当考虑到的作用后,体系的能量与波函数将发生微小变化,此变化依赖于参数λ，于是体系能量和波函数可按λ的幂次作微扰展开
　　
　　 (4)
(5)
　　当λ＝0时,显然有,且E＝E⁽⁰⁾，ψ＝ψ⁽⁰⁾。将式(4)、(5)代入式(1)，按λ幂次得到一系列确定E⁽⁰⁾、ψ⁽⁰⁾，E⁽¹⁾、ψ⁽¹⁾,...的等式。实际上λ的幂次标志着数量级的大小,依次地，E⁽⁰⁾、ψ⁽⁰⁾分别为E、ψ的零级近似能量和波函数,它们已由式(3)解出，由零级近似解以及，可进一步得到能量和波函数一级修正值E⁽¹⁾和ψ⁽¹⁾,也就是得到了E、ψ的一级近似解E⁽⁰⁾+ E⁽¹⁾、ψ⁽⁰⁾+ψ⁽¹⁾，以此类推，可逐级求出高级近似解。计算表明，准确到n(n=1，2,...)级近似的能量等于对于归一化的第n-1级近似波函数下的平均值。以上是定态微扰论的物理思想。
　　
　　当体系的哈密顿量显含时间时,体系无确定能量,只要求波函数的近似解，处理问题的基本思想与定态微扰论相同，所不同的是将解不含时间的薛定谔方程改为解含时间的薛定谔方程。这种微扰论是含时间的微扰论。微扰论的具体形式虽是多种多样的，但都体现了这样一个特点：微扰项对未受微扰体系的解影响很小，可以通过逐级近似求解。
　　
　　利用微扰论处理实际问题时,如果较小得多,使得微扰展开式收敛得较快，就只要计算一、二级微扰便可得到较为满意的结果。量子力学中的微扰论广泛地应用于原子和分子物理学中，它常与量子力学的变分法等近似方法结合起来使用。
　　

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