1) inertia tensor
惯量张量
1.
The dyadic of the molecular inertia tensor is given.
给出分子惯量张量的并矢式,利用标量场性质得到惯量张量的示性曲面,根据Neumann原理讨论各种点群分子惯量张量示性面的特点,给出分子惯量张量沿不同方向值的分布规律及角动量与角速度共线的方向。
2.
By comparing the integrative approach and Dirichlet formula to calculate inertia tensor and electric quadrupole moment,the author not only draw a conclusion that calculating by using Dirichlet formula is easier and convinent,but also worked out the calculating method of inertia tensor and electic quadrupole moment of a kind of inhomogenous ellipsoid.
对惯量张量、电四极矩用积分法计算和狄利克莱公式计算作对比,表明用狄利克莱公式[1]计算简洁、方便。
2) Inertial tensor
惯性张量
1.
A nodal analysis method for calculating inertial tensor of rotors is described in this paper.
文中对梯形单元法作了改进，提出了一种计算转子惯性张量的多边形节点分析法。
3) tensor of inertia
惯性张量
1.
Relationship of moment of inertia and tensor of inertia;
惯性矩与惯性张量的关系
4) the method of rotational inertia tensor
惯量张量法
1.
The rotational inertias about generator of common uniform revolutional rigid bodies(circular cone and frustum of cone)are simply calculated by using the method of rotational inertia tensor and the parallel axis theorem,and the rotational inertia of cylinder is given as a special example.
运用惯量张量法及平行轴定理,较方便地计算常见均质旋转体(圆锥、圆台)对母线的转动惯量,而均质圆柱对母线的转动惯量可以作为一特例给出。
5) time-varying inertia matrix
时变惯性张量
6) Method of inertia tensor matrix
惯量张量的矩阵法
补充资料：惯量张量
刚体对于一点的转动惯性的量度。若Oxyz是固连在刚体上的一直角坐标系(图1)，l轴是通过坐标原点O的任意轴,它和各坐标轴Ox、Oy、Oz的夹角分别为α、β、γ;设刚体中任一质点P的质量为mi，它的坐标为(xi,yi,zi)，则刚体对轴l的转动惯量为
式中为刚体对坐标轴Ox、Oy、Oz的转动惯量。
称为惯性积。惯性积也依赖于刚体的质量、质量分布和各坐标轴的位置。但它的值可正可负，也可等于零。惯性积的量纲和转动惯量相同，即等于ML2。
刚体对过坐标原点O 的任意轴l的转动惯量I由六个量Ix、Iy、Iz、Ixy、Iyz、Izx及轴l对坐标轴Ox、Oy、Oz的方向余弦决定。I是由刚体本身的质量、质量分布及轴l的方位来决定的，它是一个具有力学性质的量,它的值不因确定物体位置所选取的坐标系的不同而改变。对称的惯量矩阵：
是一个张量，称为刚体关于原点O 的惯量张量。
适当选择坐标系Oxyz的方位,可使刚体的两个惯性积同时为零，例如,，这时,和这两个惯性积同时相关的z轴称为刚体在O点处的一个惯量主轴。一般地说,对于刚体上的任意一点O有三个互相正交的惯量主轴。刚体对惯量主轴的转动惯量称为主转动惯量。如果惯量主轴还通过刚体的质心，则这样的主轴称为中心惯量主轴，刚体对中心惯量主轴的转动惯量称为中心主转动惯量。当刚体绕中心惯量主轴之一转动时，在轴承上将不会由于转动而引起附加的动反力（见刚体的定轴转动）。
若Iс尣′、Iсу′、Iсz′为刚体对以中心惯量主轴为坐标轴Cx┡、Cy┡、Cz┡的转动惯量(图2),则通过O点的任意轴l的转动惯量为
式中α、β、γ为平行于l轴且通过质心C的轴l┡和各坐标轴的夹角，m为刚体的质量，s为轴l和轴l┡之间的距离。可见，只要知道三个中心主转动惯量，则可求出对任意轴l的转动惯量。
一般说来，确定惯量主轴的方向是困难的。但如果刚体的质量分布具有对称轴，则该对称轴便是惯量主轴，也是中心惯量主轴。若刚体的质量分布具有对称面，垂直于这对称面的任一直线是对于这直线和对称面的交点的一个惯量主轴。如这交点和质心重合，则这轴是一个中心惯量主轴。均匀球体的任意三个互相正交的直径是球体的三个中心惯量主轴。均匀椭球通过质心的三个几何对称轴是椭球的三个中心惯量主轴。
式中为刚体对坐标轴Ox、Oy、Oz的转动惯量。
称为惯性积。惯性积也依赖于刚体的质量、质量分布和各坐标轴的位置。但它的值可正可负，也可等于零。惯性积的量纲和转动惯量相同，即等于ML2。
刚体对过坐标原点O 的任意轴l的转动惯量I由六个量Ix、Iy、Iz、Ixy、Iyz、Izx及轴l对坐标轴Ox、Oy、Oz的方向余弦决定。I是由刚体本身的质量、质量分布及轴l的方位来决定的，它是一个具有力学性质的量,它的值不因确定物体位置所选取的坐标系的不同而改变。对称的惯量矩阵：
是一个张量，称为刚体关于原点O 的惯量张量。
适当选择坐标系Oxyz的方位,可使刚体的两个惯性积同时为零，例如,，这时,和这两个惯性积同时相关的z轴称为刚体在O点处的一个惯量主轴。一般地说,对于刚体上的任意一点O有三个互相正交的惯量主轴。刚体对惯量主轴的转动惯量称为主转动惯量。如果惯量主轴还通过刚体的质心，则这样的主轴称为中心惯量主轴，刚体对中心惯量主轴的转动惯量称为中心主转动惯量。当刚体绕中心惯量主轴之一转动时，在轴承上将不会由于转动而引起附加的动反力（见刚体的定轴转动）。
若Iс尣′、Iсу′、Iсz′为刚体对以中心惯量主轴为坐标轴Cx┡、Cy┡、Cz┡的转动惯量(图2),则通过O点的任意轴l的转动惯量为
式中α、β、γ为平行于l轴且通过质心C的轴l┡和各坐标轴的夹角，m为刚体的质量，s为轴l和轴l┡之间的距离。可见，只要知道三个中心主转动惯量，则可求出对任意轴l的转动惯量。
一般说来，确定惯量主轴的方向是困难的。但如果刚体的质量分布具有对称轴，则该对称轴便是惯量主轴，也是中心惯量主轴。若刚体的质量分布具有对称面，垂直于这对称面的任一直线是对于这直线和对称面的交点的一个惯量主轴。如这交点和质心重合，则这轴是一个中心惯量主轴。均匀球体的任意三个互相正交的直径是球体的三个中心惯量主轴。均匀椭球通过质心的三个几何对称轴是椭球的三个中心惯量主轴。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条