1) adiabatic flow
绝热流动
1.
The adiabatic flow in capillary tube was analyzed and modeled for R407C, which is a nonazeotropic mixed refrigerant and one of the promising alternatives to R22.
顺应开展制冷工质替代研究的趋势 ,对 R2 2的替代工质三元非共沸混合工质 R40 7C在毛细管中的绝热流动进行了分析计算 ,分别建立了能量、质量方程和压降计算公式 ,并分别就过冷区和两相区作了理论求解 。
2) adiabatic flow
绝热流动;绝热流
3) diabatic flow
非绝热流动
4) adiabatic steady flow
绝热稳定流动
1.
The energy equation for onedimension adiabatic steady flowing of ideal fluid is acquired in two ways.
对理想流体一维绝热稳定流动作了讨论。
2.
The energy formula of adiabatic steady flowing of fluid in the varying cross - section horizontal tube is acquired with the help of the closed thermodynamic system, on the basis of which, the author discusses the influence of the reversibility and the different nature between the fluids on the fluid parameters.
利用闭系能量方程,推出了变截面水平管中流体绝热稳定流动的能量方程。
5) heat-insulation runner
绝热流道
6) adiabatic throttle
绝热节流
1.
The determination of throttle coefficient of high-pressure natural gas in adiabatic throttle process is discussed, and the average throttle coefficient can be calculated by the enthalpy-pressure chart and equal enthalpy equation.
讨论了高压天然气绝热节流过程中节流系数的确定。
2.
Adiabatic throttle coefficient is used to denote adiabatic throttle effect of real gas.
实际气体的绝热节流效应通常用绝热节流系数来表示。
3.
The key to calculate the temperature drop induced by adiabatic throttle of compressed natural gas is to find the solution of the Joule-Thomson coefficient.
计算压缩天然气绝热节流的温度降的关键是求解焦耳-汤姆逊系数。
补充资料：绝热流动
对整个流体介质而言，没有热量进出，而且流体内各部分之间没有热传导的流动。热量的进出可借助于流体与周围介质的热传导作用，也可以借助于各种热源来实现。介质的热辐射，介质放电（电能转化为热），介质的化学反应（化学能转化为热）等，都可以看成是某种热源。作绝热流动的流体不存在上述现象。
由于有粘性作用或有激波出现，流体介质会有机械能损耗，转变为热。这种现象虽也能使整个流体介质的热量增加，但这种热量不是自流体外部进入的，绝热流动可以允许这种现象存在。对没有这种机械能损耗的绝热流动，通常称为可逆绝热流动。
严格的绝热流动不允许有任何热传导现象存在。尽管实际的流体介质在温度不均匀分布时总会或多或少要传热，只要热传导现象的影响不大，就可以忽略，把流体的流动看成是绝热的。于是绝热流动研究就具有实际意义。声波和边界层外的气体动力学问题常被看作是绝热流动。如空气中声波的运动，联系温度和热量变化的能量方程为：
，式中ρ为密度;T为热力学温度;p为压力;t为时间;k为热导率;为定压比热；ф为粘性耗损项。若空气中的声波波长为λ，声速为c，在上述能量方程中,惯性项的主要项是,其数量级大小为，而热传导项墷·(k墷T)的数量级为,惯性项与热传导项的量级之比为,用普朗特数Pr表示,则这两者之比为,其中μ为动力粘性系数。对空气而言,Pr≈0.71,c=340米/秒，=1.57×10-5米2/秒。人耳可闻的声波波长一般在10-2～20米的范围，若取λ为10-2米,则这个比值约为1.5×105。因此，热传导项的作用可以完全忽略不计，从而可以认为声波运动是绝热流动。
参考书目
H.W.李普曼、A.罗什柯合著,时爱民等译:《气体动力学基础》,机械工业出版社,北京,1981。(H.W.Liepmann and A.Roshko,Elements of Gasdynamics，John Wiley ＆ Sons,New York,1957.)
由于有粘性作用或有激波出现，流体介质会有机械能损耗，转变为热。这种现象虽也能使整个流体介质的热量增加，但这种热量不是自流体外部进入的，绝热流动可以允许这种现象存在。对没有这种机械能损耗的绝热流动，通常称为可逆绝热流动。
严格的绝热流动不允许有任何热传导现象存在。尽管实际的流体介质在温度不均匀分布时总会或多或少要传热，只要热传导现象的影响不大，就可以忽略，把流体的流动看成是绝热的。于是绝热流动研究就具有实际意义。声波和边界层外的气体动力学问题常被看作是绝热流动。如空气中声波的运动，联系温度和热量变化的能量方程为：
，式中ρ为密度;T为热力学温度;p为压力;t为时间;k为热导率;为定压比热；ф为粘性耗损项。若空气中的声波波长为λ，声速为c，在上述能量方程中,惯性项的主要项是,其数量级大小为，而热传导项墷·(k墷T)的数量级为,惯性项与热传导项的量级之比为,用普朗特数Pr表示,则这两者之比为,其中μ为动力粘性系数。对空气而言,Pr≈0.71,c=340米/秒，=1.57×10-5米2/秒。人耳可闻的声波波长一般在10-2～20米的范围，若取λ为10-2米,则这个比值约为1.5×105。因此，热传导项的作用可以完全忽略不计，从而可以认为声波运动是绝热流动。
参考书目
H.W.李普曼、A.罗什柯合著,时爱民等译:《气体动力学基础》,机械工业出版社,北京,1981。(H.W.Liepmann and A.Roshko,Elements of Gasdynamics，John Wiley ＆ Sons,New York,1957.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条