1) high-power CO 2 laser beams
光束横截面能量分布
2) transverse intensity distribution.T
横截面能量分布
3) beam cross-section energy
光束截面能量
1.
We prove that, for any stable propagating monochromatic scalar beam in vacuum, the radial component E and the z component E of the beam cross-section energy are invariances and independent of the position of the cross- section if the evanescent waves of the plane-wave spectrum of the beam are ignored.
证明了任何一个在真空中稳态传输的单色标量光束，在忽略了瞬逝波的条件下，其光束截面能量的径向分量E及轴向分量E||都与轴坐标无关，它们都为不变量；文中还进一步给出了光束能量衍射发散度的x、y分量的表达式。
4) transverse intensity distribution
横截面强度分布
1.
According to the changing rule of transverse intensity distribution of blending-mode laser beam, and two arbitrary measured transverse intensity distributions, the optical parameters of high power CO 2 blending-mode laser beam are calculated by means of least squares method and iterative process.
根据大功率 CO2 混合模激光束横截面强度分布的变化规律 ,任选两个横截面的强度分布 ,采用数值迭代方法 ,精确计算出混合模传输的光学参数。
5) Laser beam energy distribution
激光光束能量分布
6) transverse energy distribution
横能量分布
1.
A simple analytical formula for transverse energy distributions is derived which is then compared with the experimental data obtained by NA35 Collaboration at CERN.
将强子－核碰撞的独立源模型推广到核－核碰撞，给出了核－核碰撞末态产生粒子横能量分布方程，将其与ＣＥＲＮ的ＮＡ３５合作组得到的实验数据相比较，模型较好地解释了实验结果。
2.
We adopt Woods-Saxon profile as the nucleon number density; derive out the equation of transverse energy distribution in high-energy AA collisions; analyze the data of the NA35 collaboration; and discuss the effects of nucleon distribution on transverse energy distribution.
采用核子密度的Woods Saxon分布形式,导出了高能核核碰撞中的横能量分布方程,并用其分析了NA35合作组的实验数据,讨论了核子分布对横能量分布的影响。
补充资料：反应碰撞能量分布
分子式：
CAS号：
性质：是所有碰撞的麦克斯韦—玻尔兹曼能量分布函数乘以激发函数的积，并以dNR/NdER对正作图即得反应碰撞的能量分布曲线Ⅱ(图暂缺)。I线是所有碰撞的能量分布曲线σR是激发函数的曲线。据阿累尼乌斯活化能定义dlnk/dT=Ea/RT2可得 ，即阿累尼乌斯活化能是引起反应的所有碰撞的平均能量与所有碰撞的平均能量的差值。
CAS号：
性质：是所有碰撞的麦克斯韦—玻尔兹曼能量分布函数乘以激发函数的积，并以dNR/NdER对正作图即得反应碰撞的能量分布曲线Ⅱ(图暂缺)。I线是所有碰撞的能量分布曲线σR是激发函数的曲线。据阿累尼乌斯活化能定义dlnk/dT=Ea/RT2可得 ，即阿累尼乌斯活化能是引起反应的所有碰撞的平均能量与所有碰撞的平均能量的差值。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条