1) magnetic vector potential
矢量磁位
1.
The fast multipole method(FMM) is introduced to solve the magnetic vector potential in 3-D electromagnetoquasistatic field.
将快速多极算法(FMM)应用于三维准静态电磁场矢量磁位的求解,首先根据计算精度的要求把连续分布的场源进行离散化处理,然后通过静电类比分析,将求解三维准静态矢量磁位的问题转化为多体问题,进而利用快速多极方法来计算三维空间中载流导体产生的矢量磁位,可以将计算量由O(N2)降低为O(N)次运算,大大提高了计算速度。
2.
A finite element method(FEM) model of a clap relay under the incident uniform magnetic field from all directions was proposed,and a magnetic vector potential(MVP) method was employed to analy.
该文针对以往电磁继电器生产厂家一直没有给出继电器产品的电磁兼容性指标问题,建立了电磁继电器在不同方向恒定磁场干扰下的矢量磁位有限元数学模型,并采用ANSYS软件分析给出了电磁继电器对空间磁干扰的最敏感方向,研究了该敏感方向下恒定干扰磁场B的大小与继电器静态特性的配合关系的影响规律,研究了干扰磁场对继电器吸合电压、释放电压以及继电器衔铁所受力矩等静态特性参数的影响。
2) vector potential
矢量磁位
1.
An analytical solution to the vector potential is presented in this paper, which is produced by arbitrary shape eddy-current probes above conducting slabs.
提出了一种求解任意形状线圈位于平板导体上方时矢量磁位的解析方法。
2.
Based on the electromagnetic induction law, Biot-Savart law and the numerical integration arithmetic, the vector potential of the busbar was calculated and the electromotive force of the planar coil for the single phase and three-phase busbar current was deduced.
根据电磁感应定律和毕奥–萨伐尔定律,运用数值积分算法,求解出汇流排导体矢量磁位,并推导了测量单相和三相汇流排导体电流时直线型线圈的输出表达式。
3.
In this paper, the boundary value problem of the magnetic vector potential is derived by use of the character of the axisymmetrical electromagnetic field.
利用轴对称电磁场的性质得到了以矢量磁位为求解对象的边值问题。
3) vector magnetic potential
矢量磁位
1.
The vector magnetic potential A is calculated by the theoretic model.
此模型是关于矢量磁位 A 的方程,求解该方程,可得到公共磁通和漏磁通的磁场分界线。
4) Magnetic potential vector
磁位矢量
5) magnetic vector potential method
矢量磁位法
6) modified magnetic vector potential
修正矢量磁位
1.
In this paper, the divergence expression of modified magnetic vector potential A * in a homogeneous medium is obtained using the time harmonic Maxwell s equations.
根据时谐形式的麦克斯韦方程组 ,导出了均匀媒质中修正矢量磁位A 的散度表达式 。
补充资料：标量磁位
在一定条件下描述磁场的物理量。又称磁标势。在恒定磁场中，它只适用于无传导电流分布的区域，如载流导线之外的空间。根据安培环路定律，一般情况下磁场强度H 的环路积分不为零。但是,如果附加以下限制条件：①积分路径限制在无传导电流分布的区域，即载流导线以外；②对每个传导电流回路设置一假想壁障，使积分路径不穿越壁障（图1）。那么，环路将不能链环任何传导电流，因而有
在上述条件下，
即
上式表明,加以限制条件后，H 的线积分决定于始点P及终点Q而与路径无关,即具有位场的性质。因而可以引入一标量函数描写磁场的分布，这就是标量磁位φm，
式中Q点为所选标量磁位参考点。参考点选定后,场中各点的标量磁位各有一确定值。这就形成了一个标量磁位函数,它随P点的空间坐标而改变。参考点处标量磁位取为零。上式的微分形式为
即磁场强度等于标量磁位的负梯度。
在φm存在的区域,联接φm相等的各点组成的面称为等磁位面。作场图时，如使任何两个相邻等磁位面间的磁位差都相等，则等标量磁位面愈密之处其磁场强度愈大。磁场强度的方向与等磁位面的法向一致，并从高磁位处指向低磁位处。
标量磁位的单位在国际单位制中为安〔培〕(A),它与电流量纲相同。
利用标量磁位计算细线状电流回路的磁场是方便的。在介质均匀的磁场中，根据毕奥－萨伐尔定律可以证明一任意电流回路在任一点P的标量磁位为式中Ic是回路中的电流，Ω是回路壁障面S在P点所张的立体角。从P点看电流回路为顺时针方向时，Ω为正,逆时针方向时，Ω为负。式中的φ0为常数，它与参考点的选择有关。若选Ω=0处为参考点，则φ0＝0。
小圆形线圈在远处所建立的磁场强度可利用立体角、标量磁位予以计算。此时
此处令处为参考点。在采用球坐标后，
标量磁位满足微分方程
墷2φm=墷·M式中M 为磁化强度。在磁介质为均匀、各向同性和线性的情形下,Δ·M =0,此时φm 满足拉普拉斯方程
墷2φm=0
在时变电磁场中，一般情况下磁场强度是有旋有散的。当它被分解出无旋有散分量时，仍可引用标量磁位来描述该分量。但此时标量磁位满足的是广义波动方程。
在上述条件下，
即
上式表明,加以限制条件后，H 的线积分决定于始点P及终点Q而与路径无关,即具有位场的性质。因而可以引入一标量函数描写磁场的分布，这就是标量磁位φm，
式中Q点为所选标量磁位参考点。参考点选定后,场中各点的标量磁位各有一确定值。这就形成了一个标量磁位函数,它随P点的空间坐标而改变。参考点处标量磁位取为零。上式的微分形式为
即磁场强度等于标量磁位的负梯度。
在φm存在的区域,联接φm相等的各点组成的面称为等磁位面。作场图时，如使任何两个相邻等磁位面间的磁位差都相等，则等标量磁位面愈密之处其磁场强度愈大。磁场强度的方向与等磁位面的法向一致，并从高磁位处指向低磁位处。
标量磁位的单位在国际单位制中为安〔培〕(A),它与电流量纲相同。
利用标量磁位计算细线状电流回路的磁场是方便的。在介质均匀的磁场中，根据毕奥－萨伐尔定律可以证明一任意电流回路在任一点P的标量磁位为式中Ic是回路中的电流，Ω是回路壁障面S在P点所张的立体角。从P点看电流回路为顺时针方向时，Ω为正,逆时针方向时，Ω为负。式中的φ0为常数，它与参考点的选择有关。若选Ω=0处为参考点，则φ0＝0。
小圆形线圈在远处所建立的磁场强度可利用立体角、标量磁位予以计算。此时
此处令处为参考点。在采用球坐标后，
标量磁位满足微分方程
墷2φm=墷·M式中M 为磁化强度。在磁介质为均匀、各向同性和线性的情形下,Δ·M =0,此时φm 满足拉普拉斯方程
墷2φm=0
在时变电磁场中，一般情况下磁场强度是有旋有散的。当它被分解出无旋有散分量时，仍可引用标量磁位来描述该分量。但此时标量磁位满足的是广义波动方程。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条