1) state-to-state accumulated transition probability
态-态积累跃迁几率
2) probability
[英][,prɔbə'bɪləti] [美]['prɑbə'bɪlətɪ]
跃迁几率
1.
Calculation of transitions wavelength, probability, oscillator and level lifetime of Au~(48+) in Au laser-produced plasma;
根据扩展的相对论多组态Dirac-Fock理论,采用"全相对论原子结构程序(GRASP2)",考虑重要核的有限体积效应、量子电动力学效应(QED)和Breit修正以及组态间的相互作用,计算类镓Au48+的能级寿命、能级宽度、跃迁波长、跃迁几率和振子强度。
3) Transition probability
跃迁几率
1.
Fourier s analysis of quantum transition probability;
量子跃迁几率的付里叶分析法
2.
Using the guantum mechanics method to describe the electronically nonadiabatic transition, the equation of the motion of the nonadiabatic transition probability amplitutes have been derived.
导出并求解了跃迁几率振幅的运动方程，该方程正确描写了共振态的存在和驰豫现象。
3.
And the conclusion is gotten that the corresponding frequency of transition probability is between [v_(ba)-(1/t)] and [v_(ba)+(1/t)].
讨论了原子在弱宽带辐射作用下的行为,得到了当v接近vba,且vbat 1时,若Eb>Ea,则原子从辐射场吸收能量,Ea>Eb时,原子发射能量的结论,及较大的跃迁几率所对应的频率在[vba-(1/t)]到[vba+(1/t)]之间的结论。
4) transition probabilities
跃迁几率
1.
Using RGM,the eigenvalues and eigenfunctions of these states are calculated,and the resulting eigenfunctions are used to calculate the reduced M1 transition probabilities between these states.
用共振群方法（ＲＧＭ）计算了这些态的本征能量和本征函数，并利用这些本征函数计算了这些态之间的Ｍ１ 跃迁几率。
2.
A fully relativistic multiconfiguration Dirac\|Fock method with Breit and QED corrections is used to calculate the spin\|forbidden 3s21S\-0\|3s3p\+3P\-1(Z＝14-103) transition energy level separations and transition probabilities for the Mg\|like ions.
利用全相对论性多组态Dirac Fock平均能级(MCDF AL)方法系统计算了高剥离类镁离子互组合线3s21S0 3s3p3P1(Z=14～103)光谱跃迁的能级间隔和跃迁几率。
3.
Within the WBEPM theory,the transition probabilities and oscillator strengths of some heavier and light atoms and ions are investigated.
本论文在郑能武教授提出的最弱受约束电子势模型理论(WBEPMT)基础之上,对若干较重和轻原子离子的跃迁几率和振子强度作了研究;引入类光谱态能级序列的概念和等光谱态能级序列的概念研究了一些原子离子的能级性质;并在前人工作的基础上用双广义拉盖尔函数对氦原子的基态能量做了计算。
5) state-to-state transition
态-态跃迁
6) transition probability amplitude
跃迁几率幅
1.
Starting with the transition probability amplitudes of the radiation-molecule interactions,the correspondence is shown between the energy level diagrams and the time-ordered graphs for several two-photon processes and the perturbational matrix elements of the interactions.
从辐射与分子相互作用的跃迁几率幅出发,说明各种双光子过程的能级图和时序图与相互作用的微扰矩阵元的对应关系。
2.
By using the transition probability amplitudes of the Rayleigh and Raman scattering,quantum mechanical expression for the prolarizability of a molecule subjected to electromagnetic wave is introduced.
由Rayleigh和Raman散射的跃迁几率幅 ,引入电磁波作用下分子极化率的量子力学表示。
补充资料：跃迁几率
在适当的条件下，原子、分子和原子核等体系可能从这个状态过渡到任何一个其他可能的状态，这种状态的过渡称为跃迁。单位时间中这种跃迁的比率，叫做跃迁几率。它是一个有量纲的物理量,单位为秒-1。跃迁几率在研究原子、分子的辐射和原子核的辐射（见α衰变、β衰变、γ跃迁）的过程中是一个基本的物理量，在研究原子、分子光谱以及天体光谱中起着重要的作用。
原子的跃迁伴随着体系能量的改变即辐射过程。辐射过程包括能量的发射和吸收。在发射过程中，原子由较高能态向较低能态跃迁；这时跃迁可能是自发的（自发发射），也可能是受激引起的（受激辐射）。在吸收过程中，原子从外界得到相应的能量，由较低能态跃迁到较高能态。为了描述原子在上能级n和下能级m两个状态间的跃迁几率,A.爱因斯坦引进了三个系数Anm、Bnm和Bnm,分别称为自发发射系数、受激发射系数和吸收系数。自发发射系数 Anm表示原子在单位时间内由上能级n跃迁到下能级m的几率,也称为自发发射跃迁几率,它只与辐射体的性质有关。受激发射的跃迁几率为Anmρ(v)，它除了和由辐射体性质确定的 Anm有关外，还与入射的辐射有关。ρ(v)是入射的辐射在频率vnm处的能量密度，而，En为上能级能量，Em为下能级能量，h为普朗克常数。同样,吸收的跃迁几率为Anmρ(v)，它也与入射的辐射有关。爱因斯坦根据热力学体系平衡的条件得出了Anm、Anm和Anm之间的关系
(1)
式中gn和gm分别为上能级n和下能级m的统计权重，с为光速。可以用量子力学理论计算跃迁几率。例如,对于核外只有一个电子的原子氢可以算出它的3p→1s的跃迁几率即：。在考虑较复杂原子的激发态之间的跃迁时，可假设核和内满充壳层电子一起形成一个等效的库仑场。这种近似称为库仑近似。D.R.贝茨和A.达姆格利用库仑近似对周期表中前10个元素的几百条谱线进行了计算，得到的跃迁几率理论值和实验值符合得相当好。另一个广泛使用的是自洽场近似计算法。该方法由D.R.哈特里提出，后来由B.A.福克作了改进。
能级间跃迁所遵循的规则叫做选择定则。不是所有能级之间都能发生跃迁的。遵循选择定则的跃迁叫做容许跃迁，不满足选择定则的跃迁则是禁戒的。但是有些禁戒的跃迁还是可能发生的，只是它的跃迁几率比容许跃迁的跃迁几率要小得多，这种跃迁叫做禁戒跃迁。
在电偶极辐射情况下，能级间的自发发射跃迁的选择定则是
Δl＝±1，Δm＝0,±1， (2)
式中Δl表示跃迁时角量子数l的变化，Δm表示跃迁时磁量子数m的变化。这个选择定则适用于单电子原子。
理论计算中采用的种种近似往往会引进误?睿⑶液苣压兰莆蟛畹某潭取Ｒ虼耍匦胪ü笛槔醇煅槔砺鄣恼沸浴Ａ硪环矫妫杂诒冉细丛拥脑犹逑担永砺凵霞扑阍厩嘎视欣?,因此,更需要借助于实验。实验测定跃迁几率是十分重要的，通常利用谱线强度、受激态寿命的测定和谱线的反常色散（见光的色散）等来测定跃迁几率。
自发发射系数Anm的数值范围,强线约为108秒-1,弱线约为 104秒-1或更小。当电偶极跃迁矩阵元等于零时，跃迁可能由磁偶极矩或电四极矩产生，此时的光谱强度约为电偶极跃迁的强度的10-7～10-8。
参考书目
W. L. Wiese, M. W.Smith and B.M.Glennon,Atomic Transition Probabilities, USRDS-NBS4, Washington,D. C.,1966.
H.G.Kuhn,Atomic Spectra, Longmans, London,1962.
原子的跃迁伴随着体系能量的改变即辐射过程。辐射过程包括能量的发射和吸收。在发射过程中，原子由较高能态向较低能态跃迁；这时跃迁可能是自发的（自发发射），也可能是受激引起的（受激辐射）。在吸收过程中，原子从外界得到相应的能量，由较低能态跃迁到较高能态。为了描述原子在上能级n和下能级m两个状态间的跃迁几率,A.爱因斯坦引进了三个系数Anm、Bnm和Bnm,分别称为自发发射系数、受激发射系数和吸收系数。自发发射系数 Anm表示原子在单位时间内由上能级n跃迁到下能级m的几率,也称为自发发射跃迁几率,它只与辐射体的性质有关。受激发射的跃迁几率为Anmρ(v)，它除了和由辐射体性质确定的 Anm有关外，还与入射的辐射有关。ρ(v)是入射的辐射在频率vnm处的能量密度，而，En为上能级能量，Em为下能级能量，h为普朗克常数。同样,吸收的跃迁几率为Anmρ(v)，它也与入射的辐射有关。爱因斯坦根据热力学体系平衡的条件得出了Anm、Anm和Anm之间的关系
(1)
式中gn和gm分别为上能级n和下能级m的统计权重，с为光速。可以用量子力学理论计算跃迁几率。例如,对于核外只有一个电子的原子氢可以算出它的3p→1s的跃迁几率即：。在考虑较复杂原子的激发态之间的跃迁时，可假设核和内满充壳层电子一起形成一个等效的库仑场。这种近似称为库仑近似。D.R.贝茨和A.达姆格利用库仑近似对周期表中前10个元素的几百条谱线进行了计算，得到的跃迁几率理论值和实验值符合得相当好。另一个广泛使用的是自洽场近似计算法。该方法由D.R.哈特里提出，后来由B.A.福克作了改进。
能级间跃迁所遵循的规则叫做选择定则。不是所有能级之间都能发生跃迁的。遵循选择定则的跃迁叫做容许跃迁，不满足选择定则的跃迁则是禁戒的。但是有些禁戒的跃迁还是可能发生的，只是它的跃迁几率比容许跃迁的跃迁几率要小得多，这种跃迁叫做禁戒跃迁。
在电偶极辐射情况下，能级间的自发发射跃迁的选择定则是
Δl＝±1，Δm＝0,±1， (2)
式中Δl表示跃迁时角量子数l的变化，Δm表示跃迁时磁量子数m的变化。这个选择定则适用于单电子原子。
理论计算中采用的种种近似往往会引进误?睿⑶液苣压兰莆蟛畹某潭取Ｒ虼耍匦胪ü笛槔醇煅槔砺鄣恼沸浴Ａ硪环矫妫杂诒冉细丛拥脑犹逑担永砺凵霞扑阍厩嘎视欣?,因此,更需要借助于实验。实验测定跃迁几率是十分重要的，通常利用谱线强度、受激态寿命的测定和谱线的反常色散（见光的色散）等来测定跃迁几率。
自发发射系数Anm的数值范围,强线约为108秒-1,弱线约为 104秒-1或更小。当电偶极跃迁矩阵元等于零时，跃迁可能由磁偶极矩或电四极矩产生，此时的光谱强度约为电偶极跃迁的强度的10-7～10-8。
参考书目
W. L. Wiese, M. W.Smith and B.M.Glennon,Atomic Transition Probabilities, USRDS-NBS4, Washington,D. C.,1966.
H.G.Kuhn,Atomic Spectra, Longmans, London,1962.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条