1) Boltzmann distribution approximation
Boltzmann分布近似
1.
Based on Boltzmann distribution approximation,the net energy transfer from Tm 3+ to Ho 3+ ions has been calculated.
本文采用Boltzmann分布近似 ,计算了不同温度下Tm→Ho的净能量转移 ;计算了实验中不同温度下Ho3 + 离子的荧光发射强度在整个Tm—Ho体系荧光发射中的比例。
2) approximate distribution
近似分布
1.
A approximate distribution fonction from large sample is also obtained.
讨论了相应的分布密度函数，给出了大样本近似分布。
2.
This paper has given a calculated method of variance of the approximate distribution of the parameter estimator that is an instrumental variable in the very general structural models,and has given an example,in which true x_t value is distributed as an exaponential random variable.
本文对更一般的结构模型给出了参数的一种常用的仪器变量估计近似分布方差的一种算法。
3.
The approximate distribution of Fisher s statistics for exponential sample is given.
对指数分布总体,给出了异常值检验费歇型统计量的大样本近似分布。
3) Beta distribution approximation
贝塔分布近似
1.
Beta distribution approximation of confidence distributions and application in reliability statistics;
置信分布的贝塔分布近似及其在可靠性统计中的应用
4) approximate distribution reduction
近似分布约简
1.
The concepts of lower and upper approximate distribution reduction are introduced into the set-valued decision system.
提出了近似分布约简的概念,并给出了相应的判定定理与辨识公式,最后用一个实例说明了此方法的有效性。
5) higher approximation distribution
高阶近似分布
1.
Next,we give the higher approximation distribution of empirical CR statistics by using the first result.
若随机向量ξ的密度函数为一个正态密度函数r(x;γ,I)与一个多项式的乘积形式,我们给出随机变量ξTξ分布的具体求解公式,并应用此公式得到经验CR统计量(Baggerly,1998)的高阶近似分布。
6) large sample approximate distribution
大样本近似分布
补充资料：Boltzmann分布
Boltzmann分布
III2
Bdb”l恤分布【Bd忱mann成s川bu柱.;E山I‘”M姗1洲卜 nPe八eje““e』 分子服从经典力学定律的理想气体的粒子的动量p和坐标r的统计平衡分布函数f(p，r)，在外势场中为 f其+。‘r、} “一、一J 1 Zm一、一‘! j帆r)=A exp考一理二一-卜(I、 ‘一’‘}、·j一这里k为Boftzmann常数(一个普适常数:k=1.38 x 10一’6erg/degree)，T为绝对温度，pZ/(加)为粒子的动能，U(r)为粒子在场中的势能，常数A通过在一无量纲相容积中的归一化条件而定义 jjfto，r)架·N.这里N是粒子的总数，h为Planck常数(一个普适常数人=6 .62 x 10一，7雌火戏)， d3p=申二电aPz，d3r=dx今dz.A还可以通过在速度和坐标空间中的归一化条件而定出，这在气体动理论中是更为通常的:f{厂(p，r，、，v、，，二、， ，一箫，d，，一dv，也dv之 Boftzmann分布是理想气体R习勿nann统计法(Boltzmann stat，stl‘)的结果，是Gi汕s分布((子lbbsd istributlon) H了0ro‘r‘加 l火T 八Pl·r，，一p‘、r“)二万“对卜理想气体的特例，这时 ~p子。，_ 月二一不毓+万乙厂(。)、而Gibbs正则分介1变为单个粒子Boltzmann分布的积 .Boltzmann分布是理想气体在足够高的温度下当量子效应可以忽略时的量子统计的极限情况.个粒子第i量一f态的平均占有数为 反/。甲‘灯哟其中。为相应于粒子第了个量子态的能量，而群为由条件艺五=N定义的化学势.公式(2)在如一下温度和密度范围内成立，这时粒子间的平均距离比Plan改常数h和平均热运动速度模之比为大量 !厂{‘3h l一一{〕J>—;二二二黑= !丙{、‘m、: MaxweU分布(Maxwell distribution)是Boltzmann分布(l)对于〔_厂=0时的特例! 刃{胡 厂}‘仃K才 分布函数(l)有时称为Maxwell一Boltzmann分布(Maxwell_Bolt圳ann dlstribution)，而Boltzlllann分布(Boltzrnann oistribution)一词保留一下来用来称呼行宇粒子所有动量积分了的分布函数(l)，这时它代表点r处粒子的数密度: n(r)=noe一v(『，/左了(4)这里n。是相应于f=0处的粒子的数密度.不同点处粒子数的相对密度依赖于各该点处势能之差: 犯二。
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参考词条