1) finite element/finite difference method
有限元/有限差分法
2) FEM/FDM
有限元/有限差分
1.
The FEM/FDM method is employed to simulate the filling process of powder injection molding under the Hele-shaw approximation.
基于Hele-Shaw流动的近似描述,采用有限元/有限差分混合法求解粉末注射成型充填过程,有限元法处理中面离散求解,厚度方向则使用有限差分法,运用控制体积法追踪运动边界,压力方程和能量方程顺序求解,实现了复杂型腔多种浇口充填过程温度场、压力场和速度场以及运动前沿的数值仿真分析,得到了较有价值的流场数值分析结果。
3) finite element difference method
有限元差分法
1.
A finite element method with high accuracy is presented in this paper,which is used to form the finite element difference method.
给出了一种有限元高精度方法，即有限元差分法的一般构造原理。
4) a finiteelement difference method
有限元差分方法
5) finite difference element
有限差分元
6) finite-difference method
有限差分法
1.
Three-Dimensional Finite-difference Method Analysis Appliance to The Pipe-shed Entrance of Large Span Tunnel;
浅埋大跨度隧道管棚支护进洞三维有限差分法分析
2.
According to the variation process of water quality measured on 2 to 10 June,2007,and primary density of main river and the density of tributary rivers,the density of ammonia and nitrogen for the nodal points of the canal is forecasted by using simplified reservoir model and finite-difference method.
选取2007年6月2~10日运河实测水质变化过程,根据干流各节点的初始浓度和各支流的浓度,结合水位流量自动监测数据,分别用简化水库模型和有限差分法预测运河干流各节点的氨氮浓度,并与实测值进行比较分析。
3.
Then computing induction electromotive force in receive loop by finite-difference method and solving apparent conductivity.
首先,利用Maxwell方程组和逐次逼近法推导出矢量电位在非正交坐标系下的解析解;然后,通过有限差分法计算接收线圈处的感应电动势,得到视电导率的值;最后,计算了无井无侵地层模型在不同厚度和倾斜角度影响下的响应,计算结果与理论解及前人结果具有很好的一致性。
补充资料：有限基本解法
解线性势流动的一种数值计算方法。它用一些形式比较简单、而在流动区域内又满足方程的解析函数（如位势流的源、汇、偶极子以及涡旋等）作为基本解，再将它们线性叠加，以满足任意外形物体的边界条件，从而模拟出各种具体流动的速度场。
以位势流动为例,格林定理和斯托克斯定理指出:扰动速度υ(P)（P为流动场中的任一点)可用流场边界上源、汇或偶极子的分布来表示，而扰动速度场则线性依赖于流场边界的源、汇或偶极子的分布密度。因此扰动速度可以用物体表面的源、汇分布密度求得。在一般情况下，可将物体表面分成许多连接的单元，如果单元尺度比流场特征尺度小，可以假定单元上的源、汇或偶极子的密度分布是均匀的。这时空间任意一点P上的扰动速度υ(P)可写成：
式中ej(qi)为第j个单元上分布密度为1的源、汇或偶极子在P点所诱导的速度;σj为该单元的分布密度。如果物面上的单元总数为N，则上式中只有N个待定系数，这些系数可以利用物面上N个点处的边界条件来确定，这N个条件可写成：
式中A嗎=n(qi)·ej(qi)；Bi=-n(qi)·υ∞；n(qi)是物理面上qi点处单位法向矢量，它指向流场内部；qi为控制点。从上述方程组中解出σj后，即可算得扰动速度场。
用源、汇或偶极子来求解十分方便，但这类基本解都有奇点，这些奇点可以是孤立的，也可以是分布在某些曲面或曲线上的。在这些地方必须作一些特殊处理。
在实际计算时,单元的分法,单元上的密度分布形式和控制点的位置，都会直接影响到计算的准确性。如果控制点选得不当，会得到不准确甚至是荒谬的结果。目前还没有确定控制点正确位置的严格理论。计算表明，对等密度分布的单元来说，把控制点选在单元形心或单元自身诱导速度最小点处，可得到比较满意的结果。在单元上，如采用多参数的密度分布形式，则用较少的单元块数也可以得到同样精度的结果。
有限基本解法多用于位势绕流问题，在工程上已能成功地计算或校核复杂形状物体上的气动载荷，甚至可直接用来设计飞行器等的外形。这一方法近来已进一步用于研究可压缩情况下的有限扰动问题。此外，在水工结构的载荷和油田开采等计算中也有应用。
参考书目
J.L.Hess, Computer Method, Applied Mechanics and Engineering, p. 145, March 1975.
以位势流动为例,格林定理和斯托克斯定理指出:扰动速度υ(P)（P为流动场中的任一点)可用流场边界上源、汇或偶极子的分布来表示，而扰动速度场则线性依赖于流场边界的源、汇或偶极子的分布密度。因此扰动速度可以用物体表面的源、汇分布密度求得。在一般情况下，可将物体表面分成许多连接的单元，如果单元尺度比流场特征尺度小，可以假定单元上的源、汇或偶极子的密度分布是均匀的。这时空间任意一点P上的扰动速度υ(P)可写成：
式中ej(qi)为第j个单元上分布密度为1的源、汇或偶极子在P点所诱导的速度;σj为该单元的分布密度。如果物面上的单元总数为N，则上式中只有N个待定系数，这些系数可以利用物面上N个点处的边界条件来确定，这N个条件可写成：
式中A嗎=n(qi)·ej(qi)；Bi=-n(qi)·υ∞；n(qi)是物理面上qi点处单位法向矢量，它指向流场内部；qi为控制点。从上述方程组中解出σj后，即可算得扰动速度场。
用源、汇或偶极子来求解十分方便，但这类基本解都有奇点，这些奇点可以是孤立的，也可以是分布在某些曲面或曲线上的。在这些地方必须作一些特殊处理。
在实际计算时,单元的分法,单元上的密度分布形式和控制点的位置，都会直接影响到计算的准确性。如果控制点选得不当，会得到不准确甚至是荒谬的结果。目前还没有确定控制点正确位置的严格理论。计算表明，对等密度分布的单元来说，把控制点选在单元形心或单元自身诱导速度最小点处，可得到比较满意的结果。在单元上，如采用多参数的密度分布形式，则用较少的单元块数也可以得到同样精度的结果。
有限基本解法多用于位势绕流问题，在工程上已能成功地计算或校核复杂形状物体上的气动载荷，甚至可直接用来设计飞行器等的外形。这一方法近来已进一步用于研究可压缩情况下的有限扰动问题。此外，在水工结构的载荷和油田开采等计算中也有应用。
参考书目
J.L.Hess, Computer Method, Applied Mechanics and Engineering, p. 145, March 1975.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条