1) compressible solids
可压缩弹塑性
2) elastic-plastic compression waves
弹塑性压缩波
3) compressible rigid-plastic materials
刚塑性可压缩
4) compressible plastic mechanics
可压缩塑性力学
1.
The continuous constitutive models and compressible plastic mechanics in metal cellular materials is reviewed.
对泡沫金属材料的连续本构模型与可压缩性塑性力学进行了评述,并介绍了根据J2流动理论得到的可压缩塑性力学的本构关系,以及该本构关系在求解泡沫金属材料平面应力裂纹缓慢扩展问题中的应用,并将所得结果与一般幂硬化材料中的相应结果进行了比较,从而在一定程度上揭示了可压缩塑性力学与经典塑性力学之间的关系。
5) incompressible solid
不可压缩弹性体
1.
It means that most of the classic linear elastic basic equations are not available for the incompressible solid.
对于不可压缩弹性体,泊暴比μ=0。
6) elasto-plastic compression
桩身弹塑性压缩量
补充资料：弹—塑性变分原理
弹—塑性变分原理
elastic-plastic variational principle
tan一suxing bionfen yuanll弹一塑性变分原理(elastie一plastic variation-al Principle)适于弹一塑性材料的能量泛函的极值理论。包括最小势能原理和最小余能原理。塑性加工力学中常用最小势能原理。变形力学问题的能量解法和有限元解法都基于最小势能原理。最小势能原理有全量理论最小势能原理和增量理论最小势能原理。 全量理论最小势能原理在极值路径(应变比能取极值的路径)下运动许可的位移场u‘中，真实的位移和应变使所对应的总势能取最小，即总势能泛涵巾取最小值，其表达式为”一0，’一万〔A(一，一关一〕dV一好多!一‘“ (l)式中“:为位移;户:为外力已知面上的单位表面力;关为体力;A(气)为应变比能。 A(勒)随材料的模型而异。对应变硬化材料(图a)， E严_‘_‘_ A(乓r)一二丁二一气助+{刃(r)dr(2) 6(1一2刃~一“‘J一、-一、- 0式中E，，分别为弹性模量和泊松比;艺一硫瓜，r一掩不万，，，f，一，一音。魔。，，一，一，一音。*。!，;。f，为克罗内克(L.Kroneeker)记号，i=夕时a，一l，i笋少时民，一。，把式(2)代入式(1)便得到卡恰诺夫(几·M·Ka、aHoe)原理x的表达式。i厂:八 I’—几 I’一 ab 乞一乏(r)关系图 a一应变硬化材料;占~理想塑性材料 对于理想塑性材料(图b)， 艺~ZGr(r
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参考词条