补充资料：磁性材料1．综论

磁性材料1．综论
Ma只netie Materials 1 .Survey

︵二.渔现磁荷，静磁能显著。为降低静磁能，磁性材料内必须分成磁畴。分畴的墓本类型如图2所示:a.片形畴(磁通开放式):b，封闭畴(磁通封闭式);c.旋转结构(封闭式)。在片形结构中仍然存在退磁能，因为端面仍有磁荷。片畴分割越薄，则静磁能越低，但不可能无限分割，因为随畴的细化，畴壁能增加。此处因磁矩在易磁化方向，故磁晶各向异性能为零，由于没有应力，则磁弹性能亦为零。畴内相邻原子磁矩平行排列，交换能因之可以不考虑。此时畴的平衡尺寸取决于静磁能和畴壁能两者的竞争图。 封闭畴结构的磁通量在样品内是闭合的，端面上无磁荷，即没有静磁能。若样品是立方晶体，则封闭畴的磁矩和主畴的磁矩都是沿易轴，故不出现磁晶各向异性能二此时仅考虑畴壁能和磁弹性能。后者的出现是由于封闭畴在磁致伸缩时(自发形变)受到主畴的挤压，相当于某种内应力作用在封闭畴上。若徉品是单轴晶体，则封闭畴的磁矩必然离开易轴，因而应考虑磁晶各向异性能。 至于旋转结构(图Zc)，只是在磁晶各向异性常数K，.2、0，应力a、0的材料中才有可能出现，此种结构内的原子磁矩逐渐旋转，磁力线不露到端面，即端面无磁荷，无静磁能。样品内部无畴壁，因而无畴壁能，此时仅考虑交换能。总之，大块祥品中无论出现哪种型式的磁畴结构，在能量上均比单畴有利。各类畴能量的详细计算见参考文献[3〕。2.3.磁各向异性 磁晶各向异性是晶态固体所特有的性质，因为能量由晶格对称性所决定。这从Fe、Ni、co单晶体在不同晶轴上磁化曲线的显著差别(图3)即可看出。此现象普遍存在于任何铁磁晶体中，故称为磁晶各向异性或天然各向异性。 应力各向异性是磁各向异性的另一类型，即磁矩的取向随所施应力而变化。若磁矩取向平行于张应力轴，则材料具有正的磁致伸缩，若取向垂直于张应力轴，则材料具有负的磁致伸缩，镍即是负磁致伸缩的例子。 形状各向异性与磁体的静磁能相关。针形样品趋向于将原子磁矩沿针轴排列，而盘形样品则倾向于将原子磁矩平行于盘面排列。 热磁各向异性是单轴各向异性，某些合金通过低于居里点的磁场热处理可发展单轴各向异性。其根源被认为是最近邻原子对的短程方向性有序所致[’]。 滑移感生各向异性是塑性形变的结果‘其根源与热磁各向异性相同，即短程方向有序的起因是形变而不是姗热处理。 应力、形状、热磁各向异性不是晶体独有的性质，故在非晶态材料中也能获得。滑移感生各向异性则妻求原子有序的存在，故只出现于晶体结构中。

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