1) inflow performance equation
流入动态方程
1.
A new inflow performance equation for the IPR curves with maximum flow rate and its application;
具有最大产量点的新型流入动态方程及其应用
2) inflow performance
流入动态
1.
Study on characteristics of horizontal well inflow performance considering variable mass flow in solution gas drive reservoirs
考虑井筒变质量流动的溶解气驱油藏水平井流入动态特性研究
2.
Condensate dropout is widely existent in development of condensate gas pool, usually different from gas inflow performance.
凝析油析出是凝析气藏开发中普遍存在的现象,因而常表现出与干气流入动态不同的特性。
3.
The key problem of producing nodal analysis for gas-water well is analysis of inflow performance of the gas -water well.
气水井生产系统分析是目前采气工程领域研究的一个重要的研究课题,同时又是一个研究的难题,气水井生产系统分析的关键在于气水井的流入动态分析研究。
3) IPR
流入动态
1.
THE PREDICTION OF FUTURE IPR OF VERTICAL WELLS IN LOW PERMEABILITY RESERVOIRS;
低渗透油藏垂直井未来流入动态的预测
2.
Based on the non-Darcy percolation theory in low permeability reservoir and analysis of the function Kro/Boμ,a dimensionless IPR equation for damaging well in low permeability reservoir both under saturated and unsaturated states is derived.
基于低渗透非达西渗流理论及对Kro/Boμ函数形态的分析,推导了低渗污染井在油藏饱和及未饱和状态下的无因次流入动态表达式,并对影响无因次流入动态的因素进行了敏感性研究。
3.
Base on the theory of non-Darcy flow and deformed media percolation in the low permeability reservoir and the analysis of the shape of Kro/(Boμ) function,a universal dimensionless IPR equation is derived for saturated and undersaturated linear deformation low permeability oil reservoirs.
基于低渗透非达西和变形介质渗流理论及对流函数形态的分析,推导了低渗透线性变形油藏饱和及未饱和状态下的无因次流入动态通式。
4) inflow performance relationship
流入动态
1.
Evaluation on inflow performance relationship of gas wells in pressure-sensitive reservoir using generalized pseudo pressure;
用广义拟压力方法确定压敏油藏气井流入动态
2.
Research on inflow performance relationship of oil - gas -water three phases for horizontal wells;
水平井油气水三相流入动态研究
3.
The functional relation of flowing coefficient with flowing pressure was described as a parabolic function,and a new type of inflow performance relationship which contained 3 undetermined coefficients was setup.
假设油井流动系数为二次抛物线函数,建立了包含3个待定系数的新型通用油井流入动态方程。
5) dynamic inflow
动态入流
1.
Effects of the rotor wake curvature on the induced velocity are considered to improve the dynamic inflow model of tiltrotor during transition flight.
基于多体动力学方法建立倾转旋翼机过渡飞行瞬态响应分析模型,研究过渡飞行状态下倾转旋翼机非线性非定常气弹耦合动力学特性;通过引入倾转过程旋翼尾迹弯曲影响,修正直升机旋翼常规动态入流模型。
2.
The effects of rotor wake curvature on induced velocity are considered to improve the dynamic inflow model of a tiltrotor during transition flight.
基于多体动力学方法建立了考虑机翼/旋翼刚柔耦合的倾转旋翼机过渡状态气弹响应分析模型,通过引入倾转过程旋翼尾迹弯曲影响,修正了直升机旋翼常规动态入流模型。
3.
Based on the generalized dynamic inflow theory and classic non-steady aerodynamic loading theory, a real-time model is obtained by establishing wake distortion and decay.
在广义动态入流理论的基础上,基于经典非定常气动载荷理论,建立了尾迹畸变和尾迹耗散的实时分析模型。
6) inflow performance
入流动态
1.
Effect of pressure drop along wellbore on the inflow performance of horizontal wells.
井筒压降对水平井入流动态的影响
补充资料：泊松方程和拉普拉斯方程
势函数的一种二阶偏微分方程。广泛应用于电学、磁学、力学、热学等多种热场的研究与计算。
简史 1777年，J.L.拉格朗日研究万有引力作用下的物体运动时指出：在引力体系中，每一质点的质量mk除以它们到任意观察点P的距离rk,并且把这些商加在一起，其总和即P点的势函数，势函数对空间坐标的偏导数正比于在 P点的质点所受总引力的相应分力。1782年，P.S.M.拉普拉斯证明：引力场的势函数满足偏微分方程：,叫做势方程，后来通称拉普拉斯方程。1813年,S.-D.泊松撰文指出,如果观察点P在充满引力物质的区域内部,则拉普拉斯方程应修改为，叫做泊松方程，式中ρ为引力物质的密度。文中要求重视势函数 V在电学理论中的应用,并指出导体表面为等热面。
静电场的泊松方程和拉普拉斯方程 若空间分区充满各向同性、线性、均匀的媒质，则从静电场强与电势梯度的关系E=-墷V和高斯定理微分式，即可导出静电场的泊松方程：
，
式中ρ为自由电荷密度，纯数 εr为各分区媒质的相对介电常数，真空介电常数εo=8.854×10-12法／米。在没有自由电荷的区域里，ρ＝0，泊松方程就简化为拉普拉斯方程
。
在各分区的公共界面上，V满足边值关系
式中i，j指分界面两边的不同分区，σ 为界面上的自由电荷密度，n表示边界面上的内法线方向。
边界条件和解的唯一性 为了在给定区域内确定满足泊松方程以及边值关系的解，还需给定求解区域边界上的物理情况，此情况叫做边界条件。有两类基本的边界条件：给定边界面上各点的电势，叫做狄利克雷边界条件；给定边界面上各点的自由电荷,叫做诺埃曼边界条件。
边界几何形状较简单区域的静电场可求得解析解，许多情形下它们是无穷级数，稍复杂的须用计算机求数值解，或用图解法作等势面或力线的场图。
除了静电场之外，在电学、磁学、力学、热学等领域还有许多服从拉普拉斯方程的势场。各类物理本质完全不同的势场如果具有相似的边界条件，则因拉普拉斯方程解的唯一性，任何一个势场的解，或该势场模型中实验测绘的等热面或流线图，经过对应物理量的换算之后，可以通用于其他的势场。
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程 在SI制中，静磁场满足的方程为
式中j为传导电流密度。第一式表明静磁场可引入磁矢势r)描述：
在各向同性、线性、均匀的磁媒质中，传导电流密度j0的区域里，磁矢势满足的方程为
选用库仑规范，墷·r)=0，则得磁矢势r)满足泊松方程
式中纯数μr 为媒质的相对磁导率， 真空磁导率μo=1.257×10-6亨／米。在传导电流密度j=0的区域里,上式简化为拉普拉斯方程
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程是矢量方程，它的三个直角分量满足的方程与静电势满足的方程有相同的形式。对比静电势的解，可得矢势方程的解。
参考书目
郭硕鸿著:《电动力学》,人民教育出版社,北京,1979。
J.D.杰克逊著,朱培豫译：《经典电动力学》下册,人民教育出版社,北京,1980。(J.D. Jackson,Classical Electrodynamics,John Wilye & Sons,New York,1976.)
简史 1777年，J.L.拉格朗日研究万有引力作用下的物体运动时指出：在引力体系中，每一质点的质量mk除以它们到任意观察点P的距离rk,并且把这些商加在一起，其总和即P点的势函数，势函数对空间坐标的偏导数正比于在 P点的质点所受总引力的相应分力。1782年，P.S.M.拉普拉斯证明：引力场的势函数满足偏微分方程：,叫做势方程，后来通称拉普拉斯方程。1813年,S.-D.泊松撰文指出,如果观察点P在充满引力物质的区域内部,则拉普拉斯方程应修改为，叫做泊松方程，式中ρ为引力物质的密度。文中要求重视势函数 V在电学理论中的应用,并指出导体表面为等热面。
静电场的泊松方程和拉普拉斯方程 若空间分区充满各向同性、线性、均匀的媒质，则从静电场强与电势梯度的关系E=-墷V和高斯定理微分式，即可导出静电场的泊松方程：
，
式中ρ为自由电荷密度，纯数 εr为各分区媒质的相对介电常数，真空介电常数εo=8.854×10-12法／米。在没有自由电荷的区域里，ρ＝0，泊松方程就简化为拉普拉斯方程
。
在各分区的公共界面上，V满足边值关系
式中i，j指分界面两边的不同分区，σ 为界面上的自由电荷密度，n表示边界面上的内法线方向。
边界条件和解的唯一性 为了在给定区域内确定满足泊松方程以及边值关系的解，还需给定求解区域边界上的物理情况，此情况叫做边界条件。有两类基本的边界条件：给定边界面上各点的电势，叫做狄利克雷边界条件；给定边界面上各点的自由电荷,叫做诺埃曼边界条件。
边界几何形状较简单区域的静电场可求得解析解，许多情形下它们是无穷级数，稍复杂的须用计算机求数值解，或用图解法作等势面或力线的场图。
除了静电场之外，在电学、磁学、力学、热学等领域还有许多服从拉普拉斯方程的势场。各类物理本质完全不同的势场如果具有相似的边界条件，则因拉普拉斯方程解的唯一性，任何一个势场的解，或该势场模型中实验测绘的等热面或流线图，经过对应物理量的换算之后，可以通用于其他的势场。
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程 在SI制中，静磁场满足的方程为
式中j为传导电流密度。第一式表明静磁场可引入磁矢势r)描述：
在各向同性、线性、均匀的磁媒质中，传导电流密度j0的区域里，磁矢势满足的方程为
选用库仑规范，墷·r)=0，则得磁矢势r)满足泊松方程
式中纯数μr 为媒质的相对磁导率， 真空磁导率μo=1.257×10-6亨／米。在传导电流密度j=0的区域里,上式简化为拉普拉斯方程
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程是矢量方程，它的三个直角分量满足的方程与静电势满足的方程有相同的形式。对比静电势的解，可得矢势方程的解。
参考书目
郭硕鸿著:《电动力学》,人民教育出版社,北京,1979。
J.D.杰克逊著,朱培豫译：《经典电动力学》下册,人民教育出版社,北京,1980。(J.D. Jackson,Classical Electrodynamics,John Wilye & Sons,New York,1976.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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