2) turbulent diffusion flame
湍流扩散燃烧
1.
To probe into the effects of the interaction of chemistry and fluid mechanics in the process of flame CVD, the simulation of gas velocity and temperature profile in propane/air turbulent diffusion flame for TiO2 nano-particles production were detailed performed by using the commercial CFD-code Fluent.
为了更好地模拟火焰CVD法合成TiO2纳米颗粒过程,应用CFD商业软件Fluent,对火焰气相沉积法合成TiO2纳米颗粒的湍流扩散燃烧过程进行了详细的数值模拟。
2.
Using commercial CFD-code Fluent,the simulation of gas velocity and temperature profile in propane/air turbulent diffusion flame for TiO2 nanoparticle production was studied in this paper.
文章应用CFD商业软件Fluent,对火焰气相沉积法合成TiO2纳米颗粒的湍流扩散燃烧过程进行了数值模拟,并对不同近壁面处理方式下的三种k-ε湍流模型进行了比较。
3.
Using the commercial CFD-code FLUENT,the simulation of the turbulent diffusion flame in flame CVD process for nano-particles is detailedly performed, in which the effect of the boundary conditions, physical properties and radioative heat transfer on the flame temperature profiles is studied.
应用CFD商业软件FLUENT,对火焰CVD法制备纳米颗粒的湍流扩散燃烧过程进行了数值模拟,分析了边界条件、物性以及辐射等因素对温度场的影响,尤其在低雷诺数下分子扩散对湍流计算中的不可忽略性进行了说明。
3) combustion with turbulent swirling diffusion
湍流旋流扩散燃烧
5) turbulent combustion
湍流燃烧
1.
Numerical simulation of turbulent combustion using a presumed joint PDF model;
湍流燃烧的简化的联合PDF模拟
2.
Effect of turbulent combustion model on simulation of hydrogen supersonic combustion;
湍流燃烧模型对氢燃料超燃室流场模拟的影响
3.
Calculation of flamelet structure of turbulent combustion in diesel engine;
柴油机湍流燃烧小火焰结构的数值计算
补充资料：大气湍流扩散
相邻的空气质点群，在湍流运动中沿完全不同的轨迹作无规则的运动，使它们之间的距离不断增加，使空气中本来浓度较大的物质,逐渐变得稀疏,相反地，原来在不同地方的物质，也能通过湍流运动而相互混合（见大气湍流）。这种现象和气体或液体中的分子扩散很相似，但两者间的物理过程完全不同，后者是由分子的脉动运动所造成的。
从理论上讲，大气的湍流扩散服从统计规律，宜用统计理论进行研究,但因它和分子扩散现象相似,故最通用的研究方法是借用分子扩散方程的形式，用湍流扩散系数代替分子扩散系数，从这种方程出发进行研究。对于空间任一点(x、y、z),其湍流扩散方程为
一般以平均风向为x方向，y为横风方向，z 为铅直方向。式中x是悬浮物质的浓度，Kx、Ky、Kz分别为x、у、z方向的湍流扩散系数，在非各向同性的湍流扩散中，Kx、Ky、Kz不相等。当扩散源点(排污口)的高度、几何形状以及排放物质的浓度和单位时间内的排放量给定后，即可求出不同气象条件下,扩散物质浓度随空间和时间(t)的分布。在简单的情况下，浓度呈正态分布。
大气湍流扩散过程中，x、у、z 方向上的扩散能力的强弱，由Kx、Ky、Kz来度量。大气中的分子扩散过程甚弱，通常分子扩散系数D≈1.6×10-5米2/秒，与湍流扩散相比几乎可以忽略不计。湍流扩散系数不但是时间和空间的函数，而且依赖于湍流运动的性质和大尺度的气象条件，通常用实验的方法来确定。附图给出烟囱中烟的排放情况与大气层结稳定性的关系。图的右侧为烟的典型形状，左侧为实际气温的铅直分布（实线）和温度的干绝热递减率铅直分布（虚线）（见大气静力稳定度）。如果大气下层为中性稳定层结，上层为稳定层结，则烟不向上扩散，而向下扩散,致使下层烟的浓度增大(b)。通常在大气层结不稳定而且风大的气象条件下,湍流扩散强;而在层结稳定且风小的气象条件下，湍流扩散弱。大气湍流扩散研究，具有重大的实际意义。它和工业排放物对大气的污染直接有关（见空气污染气象学）；在军事上也有其重要的用途，如研究核弹爆炸后的尘埃分布等。
参考书目
F.Pasquill,Atmospheric Diffusion,2nd ed.,Ellis Horwood，Chichester，1974.
D.B.特纳尔著，中国科学院大气物理研究所译：《大气扩散估算手册》，科学技术文献出版社，北京，1978(D.B.Turner，Workbook of Atmospheric Dispersion Estimates，
U.S.Government Printing Office，Washington，D.C.1970.)
从理论上讲，大气的湍流扩散服从统计规律，宜用统计理论进行研究,但因它和分子扩散现象相似,故最通用的研究方法是借用分子扩散方程的形式，用湍流扩散系数代替分子扩散系数，从这种方程出发进行研究。对于空间任一点(x、y、z),其湍流扩散方程为
一般以平均风向为x方向，y为横风方向，z 为铅直方向。式中x是悬浮物质的浓度，Kx、Ky、Kz分别为x、у、z方向的湍流扩散系数，在非各向同性的湍流扩散中，Kx、Ky、Kz不相等。当扩散源点(排污口)的高度、几何形状以及排放物质的浓度和单位时间内的排放量给定后，即可求出不同气象条件下,扩散物质浓度随空间和时间(t)的分布。在简单的情况下，浓度呈正态分布。
大气湍流扩散过程中，x、у、z 方向上的扩散能力的强弱，由Kx、Ky、Kz来度量。大气中的分子扩散过程甚弱，通常分子扩散系数D≈1.6×10-5米2/秒，与湍流扩散相比几乎可以忽略不计。湍流扩散系数不但是时间和空间的函数，而且依赖于湍流运动的性质和大尺度的气象条件，通常用实验的方法来确定。附图给出烟囱中烟的排放情况与大气层结稳定性的关系。图的右侧为烟的典型形状，左侧为实际气温的铅直分布（实线）和温度的干绝热递减率铅直分布（虚线）（见大气静力稳定度）。如果大气下层为中性稳定层结，上层为稳定层结，则烟不向上扩散，而向下扩散,致使下层烟的浓度增大(b)。通常在大气层结不稳定而且风大的气象条件下,湍流扩散强;而在层结稳定且风小的气象条件下，湍流扩散弱。大气湍流扩散研究，具有重大的实际意义。它和工业排放物对大气的污染直接有关（见空气污染气象学）；在军事上也有其重要的用途，如研究核弹爆炸后的尘埃分布等。
参考书目
F.Pasquill,Atmospheric Diffusion,2nd ed.,Ellis Horwood，Chichester，1974.
D.B.特纳尔著，中国科学院大气物理研究所译：《大气扩散估算手册》，科学技术文献出版社，北京，1978(D.B.Turner，Workbook of Atmospheric Dispersion Estimates，
U.S.Government Printing Office，Washington，D.C.1970.)
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