1) spin glass
自旋玻璃
1.
Nonequilibrium properties of Sherrington-Kirkpatric spin glass model
Sherrington-Kirkpatric自旋玻璃模型的非平衡态性质
2.
Characteristic spin glass state occurred near the 225K which is due to the competition between the ferromagnetic and antiferromagnetic properties.
此材料呈现出一种典型的自旋玻璃特性,在T=225K发生自旋冻结。
3.
Quantum Sherrington Kirkpatrick (SK) spin glass model is investigated with the help of the static replica symmetric spin glass theory.
研究了量子Ｓｈｅｒｒｉｎｇｔｏｎ－Ｋｉｒｋｐａｔｒｉｃｋ自旋玻璃模型。
2) spin-glass
自旋玻璃
1.
Charge order phase and reentrant spin-glass behavior in half doped Sm_(0.5)Ca_(0.5)MnO_3 manganite;
半掺杂Sm_(0.5)Ca_(0.5)MnO_3体系的电荷有序和再入型自旋玻璃行为
2.
This paper reviews the new progress in the residual entropy of glass systems and the entropy -freezing in spin-glass systems and proposes a new explanations of the existence of residual en tropy.
本文综述了有关一般玻璃系统零点剩余熵研究的新进展，同时介绍了自旋玻璃系统的熵冻结问题。
3.
With the temperature decreasing,the system undergoes a transition from paramagnetic(PM) to ferromagnetic(FM) and further to spin-glass(SG).
随温度的降低样品表现出从顺磁(PM)到铁磁(FM)及自旋玻璃态(SG)等复杂的磁相变行为。
3) spin glass
自旋玻璃态
1.
These materials also exhibit intriguing physical properties such as metal-insulator transition induced by applied magnetic field or photo radiation, spin glass, charge ordering, orb.
同时,这类材料还表现出诸如磁场诱导的金属-绝缘体转变、自旋玻璃态、电荷有序、轨道有序、相分离、自旋态转变等十分丰富的物理内容,涉及到凝聚态物理的许多基本问题,一旦解决了这些问题的微观物理机制,必将对凝聚态物理的发展和完善起到巨大的推动作用。
4) spin-glass phase
自旋玻璃相
1.
The results indicate:it is affected by the values of magenetic-field and there is a spin-glass phase in low temperature.
测量了非晶态Ｆｅ７７Ｃｒ１３Ｚｒ１０合金的磁化强度的温度关系，结果表明：这一关系受磁场大小的影响；低温下存在类自旋玻璃相。
5) spin-glass-like
类自旋玻璃
6) spin cluster glass state
自旋团簇玻璃态
1.
25CoO3 perovskite evidence the existence of a low-temperature spin cluster glass state.
25CoO3在低温下为自旋团簇玻璃态。
补充资料：自旋玻璃
原子自旋是固定的，取向是不规则的物质。首先由B.R.科尔斯在描述AuCo合金的弱磁性时于1970年提出的，同时P.W.安德森对CuMn合金也使用这一术语。自旋玻璃适合于描写用少量磁性原子（如Fe）稀释在非磁性金属（如Au）中形成的固溶体的磁性行为。当磁性金属的浓度在下限с1和上限с2之间时, 磁性原子的自旋磁矩方向是无规的，因而称为自旋玻璃（玻璃中原子的位置分布是无规的）。浓度超过上限с2，合金显示通常的铁磁性；低于下限с1，杂质磁性原子间没有直接磁相互作用，而在电阻率方面显示近藤效应。例如在AuFe合金中，自旋玻璃的范围在с1=0.01和 с2=0.12之间（图1）。
自旋玻璃最显著的特点是磁化率随温度的变化在某一温度T f显示一个尖顶状极大值(图2)，外加磁场越小，尖顶状突变越明显。T f称为冻结温度，与磁性原子的浓度有关（图1）。另外一些物理性质如比热容在冻结温度没有突变，而有较宽的随温度变化的范围。这不同于普通铁磁体，它的磁化率和比热容在居里点同时出现尖锐的反常。
自旋玻璃现象不仅在结晶态合金如贵金属和过渡金属的合金（如CuMn、AuFe），过渡金属和过渡金属的合金（如MoMn、RhMn、LaGa、FeCr）中发现，也在离子晶体如含过渡族磁性金属的氧化物(CrO2-VO2)或硫属化合物(Ni-Fe-S)和非晶态合金(Yfe2、Ni-Fe-P-B)中发现。
解释自旋玻璃特性的主要理论模型是无规分子场模型。这个理论模型认为磁性原子磁矩间的相互作用大小和符号的分布是无规的,引起了磁矩的无规分布,进一步的理论可以剖释实验事实。用计算机模拟法（蒙特－卡罗法）确证这种体系可以在特定温度下出现磁化率尖顶状突变，而比热容等性质只有较缓慢的变化。
参考书目
E.P. Wohlfarth,ed.,Ferromagnetic Materials, North-Holland, Amsterdam, 1980.
自旋玻璃最显著的特点是磁化率随温度的变化在某一温度T f显示一个尖顶状极大值(图2)，外加磁场越小，尖顶状突变越明显。T f称为冻结温度，与磁性原子的浓度有关（图1）。另外一些物理性质如比热容在冻结温度没有突变，而有较宽的随温度变化的范围。这不同于普通铁磁体，它的磁化率和比热容在居里点同时出现尖锐的反常。
自旋玻璃现象不仅在结晶态合金如贵金属和过渡金属的合金（如CuMn、AuFe），过渡金属和过渡金属的合金（如MoMn、RhMn、LaGa、FeCr）中发现，也在离子晶体如含过渡族磁性金属的氧化物(CrO2-VO2)或硫属化合物(Ni-Fe-S)和非晶态合金(Yfe2、Ni-Fe-P-B)中发现。
解释自旋玻璃特性的主要理论模型是无规分子场模型。这个理论模型认为磁性原子磁矩间的相互作用大小和符号的分布是无规的,引起了磁矩的无规分布,进一步的理论可以剖释实验事实。用计算机模拟法（蒙特－卡罗法）确证这种体系可以在特定温度下出现磁化率尖顶状突变，而比热容等性质只有较缓慢的变化。
参考书目
E.P. Wohlfarth,ed.,Ferromagnetic Materials, North-Holland, Amsterdam, 1980.
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