1) eddy viscosity distribution
湍流黏度分布
2) distribution of turbulent intensity
湍动度分布
3) viscous turbulent flow field
黏性湍流场
1.
In the totally three dimensional viscous turbulent flow field of a dual stage transonic gas turbine a Lagrangian numerical simulation was respectively conducted of the turbulent diffusion movement of coal particles of different particle sizes and mixed coal particles of 5-50 μm distribution diameter (volume fraction = 0.
在双级跨音速燃气透平全三维黏性湍流场下,采用气固双向耦合模型分别对不同粒度的煤颗粒以及体积分数为0。
4) turbulence integral scale
湍流积分尺度
1.
In this paper,the fluctuation characteristics of turbulence integral scale and wind speed spectra of near ground typhoon are studied based on the four sets of long time record of wind speed and wind direction during the passages of typhoon.
基于4个台风过程中的长时间序列风速、风方向观测数据,分析研究了近地台风的湍流积分尺度和脉动风速谱等脉动特性。
2.
The turbulence integral scale is smaller than that of the AIJ recommendation.
对结构高度为492 m的上海环球金融中心大楼顶部所测得的两个时间段的良态风速样本进行了分析,结果表明,湍流度随平均风速增大而减小;阵风系数随平均风速的增大开始有减小趋势,之后基本保持不变,随湍流度增大而增大;脉动风湍流积分尺度比日本建筑荷载的建议值小;两个时间段实测得到的阵风系数与湍流度之间的线性拟合结果较为接近;纵向、横向脉动风功率谱和Von-Karm an谱比较,在低频段略有偏差,而在高频段符合较好。
5) turbulence integral length
湍流积分长度
1.
Combining the relevant regulation in Chinese,American and Australian load code,the turbulence intensity of wind turbulence,turbulence integral length and turbulence spectra of wind turbulence were compared.
结合中国、美国、澳大利亚三国规范中的相关规定,对脉动风湍流强度、湍流积分长度以及脉动风速功率谱进行了比较。
2.
The measured wind data are analyzed in this paper to obtain wind mean wind velocity and direction, gust factor, turbulence intensity, turbulence integral length, friction velocity and turbulence pow.
经过对实测风速数据的分析,得到了平均风速和风向、阵风因子、湍流度、湍流积分长度、摩阻速度以及湍流功率谱密度函数等强风特性,分析结果表明,近地强风的湍流度和阵风因子较高,湍流积分长度约在80米左右,水平(纵向和横向)湍流功率谱密度函数与Simiu谱基本一致,但垂直湍流功率谱与Panofsky谱相差较大。
6) viscosity profile
线性黏度分布
1.
After adding the polymer,the fluid extensional viscosity is increased and the flow will become non-Newtonian,then the viscosity profile of the fluid will change greatly and induce the drag reduction of the turbulence.
然后运用数值模拟对此线性黏度分布进行验证,发现此线性黏度分布的确能引起湍流流动阻力的降低,并能得到中等程度的减阻效果,说明这种黏度分布对于解释高分子减阻机理具有一定的合理性。
补充资料：层流和湍流
流体流动时,如果流体质点的轨迹(一般说随初始空间坐标x、y、z和时间t而变)是有规则的光滑曲线（最简单的情形是直线），这种流动叫层流。没有这种性质的流动叫湍流。1959年J.欣策曾对湍流下过这样的定义：湍流是流体的不规则运动，流场中各种量随时间和空间坐标发生紊乱的变化，然而从统计意义上说，可以得到它们的准确的平均值。
在直径为d 的直管中，若流体的平均流速为v,由流体运动粘度v组成的雷诺数 有一个临界值（大约为2300～2800）Recr,若Reecr则流动是层流,在这种情况下,一旦发生小的随机扰动,随着时间的增长这扰动会逐渐衰减下去；若Re>Recr,层流就不可能存在了,一旦有小扰动,扰动会增长而转变成湍流。O.雷诺在1883年用玻璃管做试验，区别出发生层流或湍流的条件。把试验的流体染色，可以看到染上颜色的质点在层流时都走直线。当雷诺数超过临界值Recr时，可以看到质点有随机性的混合，在对时间和空间来说都有脉动时，就是湍流。不用统计、概率论的方法引进某种量的平均值就难于描述这一流动。除直管中湍流外还有多种多样各具特点的湍流，虽经大量实验和理论研究，但至今对湍流尚未建立起一套统一而完整的理论。
大多数学者认为应该从纳维－斯托克斯方程出发研究湍流。湍流对很多重大科技问题极为重要，因此，近几十年所采取的做法是针对具体一类现象建立适合它特点的具体的力学模型。例如，只适用于附体流的湍流模型；只适用于简单脱体然后又附体的流动；只适用于翼剖面尾迹的或者只适用于激波和边界层相互作用的湍流模型等等。湍流这个困难而又基本的问题，近年来日益受到了物理学界的重视。
参考书目
J.O.Hinze，Turbulence, An Introduction to Its Mechanism and Theory,McGraw-Hill,New York,1959.
J.P. Eckmann, Roads to Turbulence in Dissipat-ive Dynamical Systems, Review of Modern Physics, Vol. 53, No.4, pp. 643～654, 1981.
在直径为d 的直管中，若流体的平均流速为v,由流体运动粘度v组成的雷诺数 有一个临界值（大约为2300～2800）Recr,若Re
大多数学者认为应该从纳维－斯托克斯方程出发研究湍流。湍流对很多重大科技问题极为重要，因此，近几十年所采取的做法是针对具体一类现象建立适合它特点的具体的力学模型。例如，只适用于附体流的湍流模型；只适用于简单脱体然后又附体的流动；只适用于翼剖面尾迹的或者只适用于激波和边界层相互作用的湍流模型等等。湍流这个困难而又基本的问题，近年来日益受到了物理学界的重视。
参考书目
J.O.Hinze，Turbulence, An Introduction to Its Mechanism and Theory,McGraw-Hill,New York,1959.
J.P. Eckmann, Roads to Turbulence in Dissipat-ive Dynamical Systems, Review of Modern Physics, Vol. 53, No.4, pp. 643～654, 1981.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条