1) Newtonian fluid
牛顿流体
1.
The study of eccentric annular clearance Reynolds number and laminar flow area equation under Newtonian fluid condition;
牛顿流体条件下偏心环空间隙雷诺数及层流区域方程研究
2.
Structural flow characteristic of Newtonian fluid flowing in a pipe filling with porous medium;
牛顿流体在充满多孔介质圆管内的结构流特征
3.
Lattice Boltzmann simulations of moving elliptic cylinder ina Newtonian fluid;
椭圆柱体在牛顿流体中运动的格子Boltzmann方法模拟
2) Newton fluid
牛顿流体
1.
Analysis and application of model for solid particle movement in Newton fluid;
牛顿流体中的固体颗粒运动模型分析及应用
2.
In this thesis we took Newton fluid(H_2O) as the material of the experiment.
以牛顿流体(H2O)为介质,研究在内部放置环形挡板的管道中,通过对物料施加振荡条件,测出物料在管道中的停留时间分布(RTD)。
4) newtonian liquid
牛顿流体
1.
For the systems in which both of the two phases are Newtonian liquids, the theoretical prediction.
对于两相均为牛顿流体的体系，理论预测能够与实验相符；对于两相（或其中一相）为粘弹流体的体系，由于弹性的影响而使液滴形变的研究变得复杂，理论模型尚需完善。
5) Newton and non-Newton fluid
牛顿流体和非牛顿流体
6) non-Newtonian fluid
非牛顿流体
1.
Study on oxygen transfer capability of combined impellers in non-Newtonian fluid;
非牛顿流体中组合桨氧传递性能的研究
2.
Micromixing characteristics of non-Newtonian fluid in a stirred tank;
搅拌槽内非牛顿流体的微观混合特性
3.
Numerical simulation of annulus flow of non-Newtonian fluid in injection allocation regulator corrugated pole;
非牛顿流体在配注器波纹杆环空中流动的数值模拟
补充资料：牛顿流体
任一点上的剪应力都同剪切变形速率呈线性函数关系的流体。最简单的牛顿流体流动是二无限平板以相对速度U相互平行运动时,两板间粘性流体的低速定常剪切运动（或库埃特流动）。
1687年，I.牛顿首先做了最简单的剪切流动实验。他的实验如图所示。在平行平板之间充满粘性流体，平板间距为d，下板B静止不动，上板C以速度U在自己平面内等速平移。由于板上流体随平板一起运动,因此附在上板的流体速度为U，附在下板的流体速度为零。实验指出，两板之间的速度分布u(y)服从线性规律。作用在上板的力同板的面积、板的运动速度成正比，同间距d成反比。由此得出：
(1)式中τ为剪应力；为剪切变形速率;μ为流体动力粘性系数（即粘度）。这就是著名的牛顿粘性定律。凡是符合此定律的流体称为牛顿流体，否则是非牛顿流体（见非牛顿流体力学）。
假设流体是各向同性的，应力张量和变形速率张量呈线性齐次函数关系，则它们之间的最一般线性关系式为：
pij＝-pδij＋2μ(sij-δij)＋μ┡δij，
(2)式中pij为应力张量；pij＝－pδij＋τij,P为各向同性压力，τij为偏应力张量；sij为变形速率张量;为各向同性体积变形速率张量；δij为克罗内克符号；μ┡为膨胀粘性系数。式(2)就是广义牛顿粘性定律的数学表达式。
公式(1)(2)是牛顿流体的重要标志，也是确定流体流动时必不可少的本构方程。自然界中许多流体是牛顿流体，例如水、空气等。
参考书目
吴望一编：《流体力学》，北京大学出版社，北京，1982。
1687年，I.牛顿首先做了最简单的剪切流动实验。他的实验如图所示。在平行平板之间充满粘性流体，平板间距为d，下板B静止不动，上板C以速度U在自己平面内等速平移。由于板上流体随平板一起运动,因此附在上板的流体速度为U，附在下板的流体速度为零。实验指出，两板之间的速度分布u(y)服从线性规律。作用在上板的力同板的面积、板的运动速度成正比，同间距d成反比。由此得出：
(1)式中τ为剪应力；为剪切变形速率;μ为流体动力粘性系数（即粘度）。这就是著名的牛顿粘性定律。凡是符合此定律的流体称为牛顿流体，否则是非牛顿流体（见非牛顿流体力学）。
假设流体是各向同性的，应力张量和变形速率张量呈线性齐次函数关系，则它们之间的最一般线性关系式为：
pij＝-pδij＋2μ(sij-δij)＋μ┡δij，
(2)式中pij为应力张量；pij＝－pδij＋τij,P为各向同性压力，τij为偏应力张量；sij为变形速率张量;为各向同性体积变形速率张量；δij为克罗内克符号；μ┡为膨胀粘性系数。式(2)就是广义牛顿粘性定律的数学表达式。
公式(1)(2)是牛顿流体的重要标志，也是确定流体流动时必不可少的本构方程。自然界中许多流体是牛顿流体，例如水、空气等。
参考书目
吴望一编：《流体力学》，北京大学出版社，北京，1982。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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