1) diffusion equation
扩散方程
1.
Second-order solution of diffusion equation in multiple-scattering media with photon density wave;
多散射介质中光子密度波扩散方程的二阶求解
2.
Finite proximate method with 5 points scheme for two-dimensional diffusion equation;
二维扩散方程的5点格式有限近似解法
3.
Solving diffusion equation with classic Runge-Kutta method;
用经典R-K法求解扩散方程
2) diffusion equations
扩散方程
1.
A discrete tangential flux on grid edge in nine-point schemes for solving diffusion equations on arbitrary quadrilateral meshes is derived.
基于扩散方程法向流连续的条件,给出离散法向流的构造,导出扭曲网格上九点计算格式中网格边上离散切向流的表达式,从而推导出加权系数的计算公式,适应于各种扭曲的网格。
3) microscopic diffusion equation
微扩散方程
1.
The dissolution kinetics of L1_2 ordered precipitations (δ'--Al_3Li) in a disordered ma-trix during retrogression heat treatment was investigated on atomic scale using computer simulationsbased on microscopic diffusion equations (Langevin equation) with the discrete format.
基于离散格点形式的微扩散方程(Langevin方程),对Al-Li合金在回归过程中δ-Al_3Li相溶解进行了原子层面计算机模拟,分析了析出相在回归过程中原子图像和序参数的演化,进而探讨了Al-Li合金的回归机制。
2.
The microscopic diffusion equation is based on microscopic phase field theory, which describes the atom clustering and ordering by ordering parameter and the probabilities of finding an atom at a given lattice.
基于微观相场动力学理论建立的微扩散方程,以原子占位几率和序参数描述合金沉淀过程的原子簇聚和有序化。
3.
The nucleation of ordered phase is simulated by microscopic diffusion equation and the assumption of classical nucleation theory is examined.
利用微扩散方程对有序相成核过程进行计算机模拟 ,对经典理论的假设进行验证。
5) diffusive wave equation
扩散波方程
1.
The diffusive wave equation is simple and accurate in calculating flood routing both theoretically and practically.
以线性扩散波方程在自由下边界条件下的解析解为例,利用遗传算法来确定扩散波方程的参数。
2.
It is proved that the diffusive wave equation is accurate enough, but relatively simple, to calculate flood routing both in theoretical and practical perspectives.
求解了线性扩散波方程在自由下边界条件下的解析解 ,着重探讨了如何将扩散波解析解用于天然河道的洪水演算之中 。
6) fast diffusion equation
快扩散方程
补充资料：扩散方程
扩散方程
difluaon equatkn
扩散方程沛压‘朋闰娜位扣:月.中中y3o.ypaaoe。一e] 描述扩散过程(即在非均匀分布物质的介质中浓度均化的过程)的二阶偏微分方程.扩散方程有形式 :一鲁一，(。，。卜。，(l)其中c是多孔性系数，D是扩散系数.u(x，t)是在时刻t介质在点x处的物质浓度.扩散方程是利用N已n招t扩散定律通过计算物质质量平衡导出的.这里所指的是，在所考虑的区域中不存在进人外部介质中的物质和扩散的源.这样的扩散方程称作齐次的(加伽琴油刃璐)扩散方程.如果在所考虑的区域中包含具有体积分布密度F(x，O的物质源，那么扩散过程由具有右端项F(x，t)的非齐次恤面。几幻罗noo谓)扩散方程所描绘，考虑到物质以比例于现存浓度的速度分裂或增殖，应在扩散方程的右端添加一项士劝u/己x. 扩散方程是抛物型方程.为了求唯一解就要提出初始和边界条件.扩散方程的初始条件(i汕刘co记i-由n)是在初始时刻给出物质的浓度屿(x): u(x，0)=屿(x).(2)如果这时物质充满整个空间，那么就得到Cauchy问题(Q“为y Prob】。n)(l)，(2).如果扩散物质充满由侧面S所围的体积V，那么除初始条件(2)外还要在S上给出边界条件(botn油ryco旧ition).有下列三种基本的扩散方程的线性边界条件山n既叮bo.区taryco栩五~由瑙): l)在S上给出物质浓度0(x，t)，于是 u(x，t)=8(x，t)是一个第一类边界条件如团山叮田n山由n of the fnstkilld). 2)给出通过S进人v中的物质流的密度q(x，t)，于是 一。糯过一。‘一‘，，二“是一个第二类边界条件(boUndary condition of these-田记kjnd)，其中”是曲面S的内法线(如果S是不可渗透的，那么q(x，t)二0). 3)5是半渗透的，且以给定浓度0(x，O按线性法则通过S扩散到外部介质中去，于是 夕餐过一“(·‘一‘，一”‘一‘，’，X6“是一个第三类边界条件(bo功汉hrycondjtionofthethi川ki记).还有其他类型的边界条件，其中包括S上的非线性边界条件以及含有比出现于扩散方程中的更高阶的导数的条件等、由于扩散方程是描述物理平衡过程的微分方程的特殊情形，所以它类似于热传导方程(t比rn司一印记仪太山优闪退由n)，不可压缩流体的层流的卜抽诵曰~S奴山es方程(Navier~S奴〕比equatjons)，纯导电方程等等.今考文献 川THx0HoB，A .H一C助忍详幻‘，A.A一y详哪eHHa瞪，。
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参考词条