1) wax deposit layer
结蜡层
1.
Referring to Bessel function,a calculation equation of temperature distribution in the surface and heat-flow density of wax deposit layer in the laminar flow is deduced,as well as temperature distribution inside.
通过对试验环道上测试段相关数据的测试,对比分析测试段管壁有沉积物和无沉积物时测试段管壁内温度分布的不同表达式,根据能量方程建立了无量纲温度分布方程,利用贝赛尔函数推导出原油在层流状态下沉积层表面温度分布、沉积层热流密度、油流温度分布等相关温度场的计算公式,为研究蜡沉积规律,定性分析管路结蜡层厚度和制定合理的清管方案奠定了理论基础。
2) wax layer
蜡层
1.
The wax layer and cement layer in integumental cuticuler of two stored grain pests,Sitophilus oryzae(Linnaeus)and S.
采用正己烷整体浸泡米象和玉米象成虫试虫的方法,在常温及超声波浴的条件下,对两种害虫体壁上表皮的蜡层和护蜡层成分进行提取,借助气质联用分析提取物成分。
3) paraffin deposit
结蜡
1.
On Paraffin Deposit Mechanism and Paraffin Removal Technology in Guangbei Oilfield;
浅析广北油田结蜡机理及清防蜡技术
2.
The mechanism of paraffin deposition is molecular diffusion.
尤其是在深海采油过程中,降温作用剧烈,结蜡的危害更加严重。
5) wax deposition
结蜡
1.
According to the holographic information characteristics of GM(1,1),the grey predicted model of wax deposition thickness and wax sediment velocity was built up.
利用灰色GM(1,1)模型的全息信息特性,在不需要多因素分析的情况下,建立了输油管道的结蜡速度和结蜡厚度的灰色GM(1,1)模型,实现了部分信息情况下的原油管道结蜡预测。
2.
An analogous calculation method with the distribution function to compute the distribution of thickness of wax deposition for buried hot oil pipeline has been presented.
提出了用结蜡分布函数对埋地热油管道管壁结蜡厚度的分布进行模拟计算的方法,介绍了两种结蜡分布函数的应用表达式,指出模拟计算方法比通常采用的平均化处理方法更准确。
3.
Based on the principle of wax deposition,it is inferred that the wax will deposit on the internal surface of prover when ambient temperature and pipe wall temperature are low,which will influence the indication errors of flow.
根据原油在管壁内结蜡的理论,推断出当环境温度、管壁温度较低时体积管标准管段内将会结蜡,结蜡厚度对流量计在线检定时的示值误差将有不同程度的影响。
6) wax deposit
结蜡
1.
Design & Implementation of Crude oil Wax deposit Imitating Pipeline SCADA System;
原油结蜡模拟环道SCADA系统设计与实现
2.
Weigang--Jingmen oil pipeline,with pour depressant added and transportation at lower temperature, arose wax deposit,which reduced the equivalent diameter.
魏荆输油管道由于采用了加剂低温输送,致使管道管壁结蜡严重,当量管径交小。
3.
The paper analyzes and discusses the special mixing change of 5# diesel transported at low temperature,combined with the actual batch transportation and the test on wax deposition and/or dissolution.
结合低温顺序输送5号柴油的生产实际和低温结蜡溶蜡试验情况,就低温顺序输送5号柴油时的特殊混油变化进行了分析讨论,通过对混油浓度变化、管壁结蜡、溶蜡过程及混油尾拖长的原因分析,指出低温结蜡是造成大量混油的根本原因,在进行高凝点柴油低温顺序输送时,油品的结蜡温度是避免因结蜡而造成混油的关键控制指标。
补充资料：海洋层结
海水的密度、温度、盐度等热力学状态参数随深度分布的层次结构，通常尤指铅直尺度不小于常规海洋学观测层次间距的层次结构。
海洋是处于旋转地球上受重力作用的广袤的含盐水体。在海面受太阳辐射的不均匀加热，以及不同气候带的大气的动力学和热力学作用下，各海区海水的温度、盐度和密度都有显著的差异，但其铅直分布却呈现出某种有规律的宏观层次结构。观测表明，被太阳辐射加热的海洋上层，温度较高，密度较小，导致海水的温度随深度而下降，密度随深度而增加的特性；而重力的作用，则使状态参数具有这种分布的海水，处于流体静力学平衡的稳定状态。在海洋的表层，由于风和波浪的搅拌作用,形成了一个基本均质的水层，其厚度仅约100米。这一水层，通常称为风混合层或上混合层。在此水层之下，则有一个厚约1000～1500米的过渡层，其中温度、盐度和密度随深度的分布，一般不是渐变的，而是具有一个很大的阶跃,有时呈现为一系列的阶跃。这样的水层,通常称为跃层，或更确切地分别称为温度跃层、盐度跃层和密度跃层。在跃层之下更深的水层中，温度、盐度和密度的铅直分布，几乎处于均匀状态。这一水层，称为深层或下均匀层。（见图）
度量海水层结的一个最常用的特征参数是浮力频率N(z)，即在稳定层结的流体中，受扰动的流体在浮力作用下，相对于平衡位置作上下振荡的固有频率。
式中g为重力加速度；ρ为海水密度；z为铅直坐标,原点和海面重合，以向上为正；(dρ/dz)A表示海水作垂直位移的绝热密度梯度。当N2(z)>0,即(dρ/dz)<(dρ/dz)A时,层结是稳定的；当N2(z)=0，即(dρ/dz)=(dρ/dz)A时,层结是中性稳定的；当N2(z)<0,即(dρ/dz)>(dρ/dz)A时，层结是不稳定的。
在海洋学上，通常还引入若干便于计算的 N2（z）的表达式。例如，按声速的定义和流体静力学平衡条件dp/dz=-gρ（p表示压强），有
(dρ/dz)A=(дρ/дp)A(dρ/dz)=-gρ/c2
式中c表示海水中的声速。准此，
在海洋的上层和中层，除了密度近似均匀的上混合层以外，上式右方的第一项远大于第二项，而稳定层结条件便简化为dρ/dz<0。
其次，利?煤Ｋ刺匠?ρ=ρ(T，p，S)可以导出
式中T为温度；S为盐度；cp和cV分别表示海水的定压比热容和定容比热容。对于温度和盐度的铅直梯度都很小的上混合层和深度大于3000～3500米的深层来说，按上式计算N2(z)是很方便的。反之,对于dT/dz和dS/dz较大的水层来说，上式第2项可以忽略不计，于是
式中σt=[ρ(T，pa，S)-1]×103为海水的条件密度，pa表示一个大气压。
此外，如引入海水的绝热温度梯度Γ，则可将N2(z)表示为
式中α=-(1/ρ)(дρ/дT)p,s，即海水在压力为p，盐度为S时的热胀系数,对于海水来说,一般地有gρΓ埄10-4°C/m，并且α>0。故当盐度梯度不很大时,层结稳定性条件实际上便归结为dT/dz>0。
观测结果表明，在海洋上混合层和深层，N 值最小，其量级为10-3～10-4秒-1(相应的周期为1.7～17小时)；在跃层处,N值最大，其量级为10-2秒-1（相应的周期约为10分钟）。据G.加勒特和W.H.蒙克在1972年发表的研究结果，在大洋中，除了高纬度海区、赤道海区和西部边界流海区外，上混合层以下的N(z)分布可表示为
N(z)=N(-200)exp[(z +200)/1300]，z ≤-200m
式中N(-200)一般可取为5.23×10-3秒-1。
海水稳定层结的一个重要后果是抑制铅直方向的运动,而这个约束却有助于发展准水平的大尺度运动。由于海洋中的大尺度运动是显著地受地球自转影响的，因此在稳定层结海洋中大尺度的流速场和密度场之间，存在着密切的关系，这种关系就是海流动力学计算中的"地转关系"。
海水密度稳定层结的上述效应，通常采用下列两个无量纲数来度量：
① 理查孙数
Ri=N2/(дu/дz)2
式中u表示水平流速,有关稳定层结流体中的剪流稳定性的实验表明，当Ri>1/4时，浮力效应足以抑制由流速铅直梯度所造成的动力学不稳定性；反之，当Ri≤1/4时，将出现剪切不稳定性，使铅直方向上的运动和湍流得以发展。对于海洋中的大尺度运动来说，除了近乎均匀的上混合层和近底摩擦层以外，Ri的数值一般介于 104～105之间,因此，可以认为海洋中的大尺度运动总是重力稳定的。
② 伯格数
式中H和L分别表示运动的特征铅直尺度和特征水平尺度；嚻表示N(z)在特征铅直尺度上的平均值；f为地转参数， 即地转角速度矢量的局地铅直分量；长度尺度LR=嚻H/f，称为内罗斯比变形半径。对于海洋中的准水平大尺度运动和相应的密度场来说，一般地可取 N 2埄 10-3 秒-1，H 埄(4～5)103米，L埄 103米，f 埄10-2秒-1（中纬度海区），从而可得Bu 的量级1，这表明层结效应是重要的；然而,对于水平尺度更大的运动来说，则有Bu<<1，在这种情况下，层结效应退居次要地位。
参考书目
O.M.Phillips，The Dynamics of the Upper Ocean，2nded.，Cambridge Univ.Press，Cambridge，1977.
J.S. Turner，Buoyancy Effects in Fluids，Cambridge Univ. Press，Cambridge，1973.
海洋是处于旋转地球上受重力作用的广袤的含盐水体。在海面受太阳辐射的不均匀加热，以及不同气候带的大气的动力学和热力学作用下，各海区海水的温度、盐度和密度都有显著的差异，但其铅直分布却呈现出某种有规律的宏观层次结构。观测表明，被太阳辐射加热的海洋上层，温度较高，密度较小，导致海水的温度随深度而下降，密度随深度而增加的特性；而重力的作用，则使状态参数具有这种分布的海水，处于流体静力学平衡的稳定状态。在海洋的表层，由于风和波浪的搅拌作用,形成了一个基本均质的水层，其厚度仅约100米。这一水层，通常称为风混合层或上混合层。在此水层之下，则有一个厚约1000～1500米的过渡层，其中温度、盐度和密度随深度的分布，一般不是渐变的，而是具有一个很大的阶跃,有时呈现为一系列的阶跃。这样的水层,通常称为跃层，或更确切地分别称为温度跃层、盐度跃层和密度跃层。在跃层之下更深的水层中，温度、盐度和密度的铅直分布，几乎处于均匀状态。这一水层，称为深层或下均匀层。（见图）
度量海水层结的一个最常用的特征参数是浮力频率N(z)，即在稳定层结的流体中，受扰动的流体在浮力作用下，相对于平衡位置作上下振荡的固有频率。
式中g为重力加速度；ρ为海水密度；z为铅直坐标,原点和海面重合，以向上为正；(dρ/dz)A表示海水作垂直位移的绝热密度梯度。当N2(z)>0,即(dρ/dz)<(dρ/dz)A时,层结是稳定的；当N2(z)=0，即(dρ/dz)=(dρ/dz)A时,层结是中性稳定的；当N2(z)<0,即(dρ/dz)>(dρ/dz)A时，层结是不稳定的。
在海洋学上，通常还引入若干便于计算的 N2（z）的表达式。例如，按声速的定义和流体静力学平衡条件dp/dz=-gρ（p表示压强），有
(dρ/dz)A=(дρ/дp)A(dρ/dz)=-gρ/c2
式中c表示海水中的声速。准此，
在海洋的上层和中层，除了密度近似均匀的上混合层以外，上式右方的第一项远大于第二项，而稳定层结条件便简化为dρ/dz<0。
其次，利?煤Ｋ刺匠?ρ=ρ(T，p，S)可以导出
式中T为温度；S为盐度；cp和cV分别表示海水的定压比热容和定容比热容。对于温度和盐度的铅直梯度都很小的上混合层和深度大于3000～3500米的深层来说，按上式计算N2(z)是很方便的。反之,对于dT/dz和dS/dz较大的水层来说，上式第2项可以忽略不计，于是
式中σt=[ρ(T，pa，S)-1]×103为海水的条件密度，pa表示一个大气压。
此外，如引入海水的绝热温度梯度Γ，则可将N2(z)表示为
式中α=-(1/ρ)(дρ/дT)p,s，即海水在压力为p，盐度为S时的热胀系数,对于海水来说,一般地有gρΓ埄10-4°C/m，并且α>0。故当盐度梯度不很大时,层结稳定性条件实际上便归结为dT/dz>0。
观测结果表明，在海洋上混合层和深层，N 值最小，其量级为10-3～10-4秒-1(相应的周期为1.7～17小时)；在跃层处,N值最大，其量级为10-2秒-1（相应的周期约为10分钟）。据G.加勒特和W.H.蒙克在1972年发表的研究结果，在大洋中，除了高纬度海区、赤道海区和西部边界流海区外，上混合层以下的N(z)分布可表示为
N(z)=N(-200)exp[(z +200)/1300]，z ≤-200m
式中N(-200)一般可取为5.23×10-3秒-1。
海水稳定层结的一个重要后果是抑制铅直方向的运动,而这个约束却有助于发展准水平的大尺度运动。由于海洋中的大尺度运动是显著地受地球自转影响的，因此在稳定层结海洋中大尺度的流速场和密度场之间，存在着密切的关系，这种关系就是海流动力学计算中的"地转关系"。
海水密度稳定层结的上述效应，通常采用下列两个无量纲数来度量：
① 理查孙数
Ri=N2/(дu/дz)2
式中u表示水平流速,有关稳定层结流体中的剪流稳定性的实验表明，当Ri>1/4时，浮力效应足以抑制由流速铅直梯度所造成的动力学不稳定性；反之，当Ri≤1/4时，将出现剪切不稳定性，使铅直方向上的运动和湍流得以发展。对于海洋中的大尺度运动来说，除了近乎均匀的上混合层和近底摩擦层以外，Ri的数值一般介于 104～105之间,因此，可以认为海洋中的大尺度运动总是重力稳定的。
② 伯格数
式中H和L分别表示运动的特征铅直尺度和特征水平尺度；嚻表示N(z)在特征铅直尺度上的平均值；f为地转参数， 即地转角速度矢量的局地铅直分量；长度尺度LR=嚻H/f，称为内罗斯比变形半径。对于海洋中的准水平大尺度运动和相应的密度场来说，一般地可取 N 2埄 10-3 秒-1，H 埄(4～5)103米，L埄 103米，f 埄10-2秒-1（中纬度海区），从而可得Bu 的量级1，这表明层结效应是重要的；然而,对于水平尺度更大的运动来说，则有Bu<<1，在这种情况下，层结效应退居次要地位。
参考书目
O.M.Phillips，The Dynamics of the Upper Ocean，2nded.，Cambridge Univ.Press，Cambridge，1977.
J.S. Turner，Buoyancy Effects in Fluids，Cambridge Univ. Press，Cambridge，1973.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条