1) activation process
激活过程
1.
The surface atomic composition and the chemical bond characteristics of Zr-V-Fe alloy(non-evaporation getter)were investigated by X-ray photoelectron spectroscopy(XPS)during the activation process.
通过X射线光电子能谱仪(XPS)对ZrVFe吸气剂的激活过程进行了研究。
2.
The activation process of GaAs spin-polarized electron source is investigated experimentally, and two different kinds of activation methods are used to achieve the important physical parameters and optimum activation result.
对GaAs极化电子源中GaAs晶片的激活过程进行了实验研究 ,着重采用 2种不同的激活过程摸索了实验过程中的相关物理参量 ,以达到最佳的激活状态 ,并获得了一些有意义的实验结
3.
We propose a model to discribe the effect of divalent cations on the activation processof Na─channels.
根据网络热力学理论提出一个模型来描述二价离子对Ｎａ通道激活过程的影响，二价离子对Ｎａ通道的阻塞是由于二价离子与通道中特异位点相互作用的结果。
2) thermo-activation process
热激活过程
1.
The two reverse thermo-activation processes occuring during the aging process were analyzed.
分析了在时效过程中出现的两个相反的热激活过程，建立了相应的模型，并与实验结果进行比较，获得了较合理的解释。
4) incentive process
激励过程
1.
The incentive process of personnel is simulated by QSIM algorithm.
以Q S IM算法为主要定性模拟手段,来模拟人员的激励过程。
5) process stimulation
过程激励
1.
To provide enterprise a virtual experiment tool of selecting stimulation schemes,this paper is based on a qualitative simulation of physical system and other methods,in order to design the qualitative simulation of process stimulation,and develop a prototype system.
为了给企业选择激励措施时提供一种虚拟实验工具,基于物理系统定性模拟及其它多种思想,设计了过程激励的定性模拟方法,开发了原型系统。
6) Process of Motivation
激励过程
1.
Analyses of Stage Strategy on Process of Motivation;
激励过程的阶段性策略分析
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条